Лекция 2 Усилители на транзисторах. 2. усилители и формирователи электрических сигналов на биполярных и полевых транзисторах. Усилители электрических сигналов

• Название: 2. усилители и формирователи электрических сигналов на биполярных и полевых транзисторах. Усилители электрических сигналов
• Дата: 22.04.2022
• Размер: 7.16 Mb.
• Имя файла: Лекция 2 Усилители на транзисторах.doc
• Тип: Лекция; #490602
• страница: 2 из 14

1.2. Искажения в усилителях

При усилении электрических сигналов должна сохраняться их форма. Отклонение формы выходного сигнала от формы сигнала, подаваемого на его вход, называется искажением. В усилителях различают два вида искажений — линейные и нелинейные.

Форма сложного сигнала на выходе усилителя, работающего в линейном режиме, будет отличаться от формы входного сигнала в том случае, если гармонические составляющие входного сигнала будут усиливаться в усилителе неодинаково, а также, если вносимые усилителем фазовые сдвиги будут различными для отдельных гармонических составляющих. Вызываемые указанными причинами изменения формы выходного сигнала называют соответственно частотными и фазовыми искажениями.

При усилении синусоидального сигнала с неизменной частотой вопрос линейных искажений не играет большой роли: на одной определенной частоте всегда можно добиться достаточного усиления, а фазовые сдвиги скомпенсировать. Проблема линейных искажений возникает тогда, когда сигнал имеет более или менее сложную форму. Для такого сигнала фазочастотные искажения не менее, а часто более существенны, чем амплитудно-частотные. Фазочастоные искажения отсутствуют при отсутствии относительного сдвига гармоник. Для этого должно соблюдаться условие φ_n = n φ₁

Это условие выполняется, если фазо - частотная характеристика линейна φ = a, так как тогда

φ₁ = a₁, φ_n = a_n = an₁= n φ₁.

Таким образом, для отсутствия фазо-частотных искажений не обязательно отсутствие фазового сдвига от частоты. Для отсутствия амплитудно-частотных искажений требуется независимость коэффициента усиления от частоты.

Оценкой линейных искажений в области средних частот, на которых можно пренебречь влиянием реактивных элементов, служит коэффициент частотных искажений М = , где К_max — коэффициент усиления на средних частотах; К_i — коэффициент усиления на исследуемой частоте. Обычно задают M . В многокаскадном усилителе M_n =

В усилителях импульсных сигналов линейные искажения обусловлены переходными процессами установления токов и напряжений в цепях, содержащих реактивные элементы. Действительно, для всех импульсов характерным является то, что они состоят из участков с резко различными скоростями их изменения. При усилении такого сигнала будет иметь место переходной процесс. Поэтому основной характеристикой импульсного усилителя является переходная характеристика — eе реакция на сигнал ступенчатой формы.

Линейные искажения импульсного сигнала проявляются в неточной передаче участков с большой и малой скоростью их изменения. Искажения крутых участков сводится к запаздыванию (временному сдвигу) и уменьшению крутизны фронтов, а искажения пологих участков — к спаду вершины импульса. Величинами, характеризующими импульсные искажения, являются время запаздывания, время нарастания фронта и время спада вершины, определяемые по переходной характеристике.

Для оценки искажений фронтов используется переходная характеристика в области малых времен (рис. 2.6, а), а для оценки искажений вершины импульсов — переходная характеристика в области больших времен (рис. 2.6, б). Указанные характеристики отличаются масштабом по оси времени.

Искажения фронта импульса характеризуют временем установления t_у, в течение которого выходной сигнал нарастает от уровня 0,1 до уровня 0,9 установившегося значения

t_у = t_0,9 – t_0,1

Время установления в усилителях импульсных сигналов можно определить как

t_у = 2,2_в = 2,2/_в = 2,2/2f_в = 0,35/f_в

где f_в — верхняя граничная частота усилителя.

В многокаскадном (в трехкаскадном) усилителе время установления:

t_у =

Выброс фронта оценивается как разность между максимальной и установившейся ординатами переходной характеристикой δ = y_макс –1. Искажения вершины усиливаемых импульсов оценивают относительной величиной изменения ординаты  (обычно в процентах) в течение длительности прямоугольного импульса t_и. Искажение вершины импульсных сигналов можно определить из выражения  ≈ , где t_и — длительность входного сигнала,

₁ – постоянная времени переходной цепи.



а) б)

Рис. 2.6. Переходная характеристика: а) в области малых времен, б) в области больших времен

В многокаскадном (например, в трехкаскадном) усилителе искажение вершины импульсного сигнала на выходе усилителя

 = ₁+  ₂+ ₃.

В отличие от линейных искажений, нелинейные искажения в усилителях обусловлены наличием нелинейных элементов, в первую очередь транзисторов, а также других элементов с нелинейными вольтамперными характеристиками — ВАХ.

При входном сигнале синусоидальной формы нелинейные искажения проявляются в том, что выходной сигнал не является синусоидальным. Разложение выходного сигнала в ряд Фурье позволяет определить основную гармонику, имеющую частоту входного сигнала, и ряда высших гармоник. Величина нелинейных искажений в случае синусоидального сигнала на входе усилителя оценивается коэффициентом нелинейных искажений:

,

где n — номер гармоники;

a_n — действующее или амплитудное значение соответствующей гармоники выходного тока или напряжения.

Сигнал сложной формы, очевидно, сам состоит из ряда гармоник. Поэтому его нелинейные искажения проявляются либо в возникновении дополнительных гармоник, либо (в случае бесконечного ряда гармоник на входе) — в изменении спектрального состава гармоник, т.е. соотношения их амплитуд.

Следует отметить, что между линейными и нелинейными искажениями существует связь, несмотря на их различное происхождение. Пусть, например, в каком-либо промежуточном каскаде усилителя возникли нелинейные искажения, т.е. появились высшие гармоники. Эти гармоники могут быть либо дополнительно подчеркнуты, либо частично подавлены, в зависимости от вида частотных характеристик последующих каскадов.

Полное отсутствие нелинейных искажений в усилителе принципиально невозможно, учитывая, что в усилителях используются такие усилительные элементы, как биполярные или полевые транзисторы.

На рис. 2.7 а, б приведены примеры возникновения нелинейных искажений, обусловленные нелинейностью ВАХ биполярного транзистора. Из графиков видно, что при подаче на базу транзистора входного напряжения синусоидальной формы входной ток базы будет отличаться от синусоиды. Это отличие будет зависеть от выбора исходного режима работы транзистора и в значительной степени от амплитуды входного сигнала. Из приведенного рисунка видно, что минимальные нелинейные искажения могут быть получены при выборе рабочей точки в области сравнительно малой нелинейности входной характеристики и при малом входном сигнале.

Нелинейность выходных характеристик также является причиной изменения формы выходного сигнала. Как известно, выходные характеристики транзистора сгущаются в области больших токов, что также является причиной искажения выходного сигнала.



а) б)

Рис. 2.7. Нелинейные искажения сигналов вследствие: а) – нелинейности входной характеристики транзистора; б) – нелинейности выходных характеристик транзистора

Наличие нелинейных искажений при любой форме сигнала можно определить по нелинейности амплитудной характеристики. Однако, следует иметь в виду, что амплитудная характеристика малопригодна для количественных оценок. При малых искажениях уменьшение амплитуды трудно оценить из-за неточностей графического построения. При больших искажениях форма выходного сигнала может быть настолько искажена, что сравнение только амплитуд оказывается недостаточным для общей оценки искажений. Поэтому амплитудная характеристика удобна лишь для приблизительного определения границы линейности. Определение коэффициента нелинейных искажений для синусоидального сигнала осуществляется либо экспериментально с помощью специального прибора, либо графически.
2.3 УСИЛИТЕЛЬНЫЕ КАСКАДЫ НА БИПОЛЯРНЫХ ТРАНЗИСТОРАХ