Лабораторная работа 0 Определение внутреннего сопротивления и эдс источника. Цель
 Скачать 83.5 Kb.
|
 ). Чтобы по проводнику (имеющему свободные заряды) длительное время шел электрический ток, необходимо все это время между концами проводника поддерживать разность потенциалов (φ1 – φ2). А это значит заряды, приходящие в точку 2 (рис. 1а), необходимо каким-то образом перемещать обратно в точку 1, где потенциал φ1 (φ1 > φ2). Силы электрического поля, имеющего место внутри проводника, сделать это не могут, т.к. оно (поле) направлено к точке 2.С  ледовательно, работу по перемещению положительных зарядов из точки 2 в точку 1 могут совершать только внешние силы, силы неэлектрического происхождения (например, механические силы, силы химической природы). Эти силы называются сторонними силами. На практике часто в качестве сторонних сил (химической природы) используются силы, работающие внутри источника тока. Именно они перемещают заряды от точки с меньшим потенциалом («-» клемма) к точке с большим потенциалом («+» клемма) (рис. 1б), увеличивая, кстати, их энергию. Важной характеристикой источника тока, связанной с работой сторонних сил, является величина называемая электродвижущей силой (ЭДС) источника. ЭДС (E) источника численно равна работе, которую совершают сторонние силы при перемещении единицы положительного заряда с «-» клеммы на «+» клемму. Ясно, что чем больше ЭДС источника, тем большую работу может совершить электрический ток на внешнем участке цепи, где поле создается за счет работы сторонних сил. ЭДС источника тока измеряется в вольтах ( ).Другой характеристикой источника тока является величина, называемая внутренним сопротивлением источника (r), измеряемая, как всегда в Омах (  ).Связь между i, E, r сформулирована в законе Ома для полной цепи (рис. 1б)  , (1)где R – внешнее сопротивление цепи. Кстати, закон Ома для однородного участка цепи с сопротивлением R записывается как  . (2)Сравнивая (1) и (2) можно увидеть, что  .Откуда следует, что если по цепи течет ток, то (φ1 – φ2) |