ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА горных пород. 1 тепловые свойства горных пород а heat properties of rocks н. Warmeeigenschaften der Gesteine ф proprietes thermiques des roches и
 Скачать 32.88 Kb.
|
|
1 ТЕПЛОВЫЕ СВОЙСТВА горных пород (а. heat properties of rocks; н. Warmeeigenschaften der Gesteine; ф. proprietes thermiques des roches; и. propiedades caloriсоs de rocas, particularidades calorifiсоs de rocas) — свойства, определяющие термодинамическое состояние и тепловые процессы, идущие в горных породах. К тепловым свойствам относятся теплопроводность, теплоёмкость, термостойкость и др. Для расчёта тепловых процессов необходимо знать температуры плавления, кипения и разложения породы, а также — удельную теплоту плавления и испарения. При температуре плавления твёрдая порода переходит в жидкое состояние (в расплав). Температура плавления от — 38,9°С для ртути и до 2050°С для корунда. При температуре кипения расплав закипает по всему объёму. Температура кипения не очень сильно отличается от температуры плавления: например, температура кипения расплава корунда 2250°С. Температуры плавления и кипения измеряют термометрами или термопарами, но наиболее точны бесконтактные оптические или радиационные пирометры. При температуре разложения минералов и горных пород изменяется химический состав минерала или породы (например, кальцит разлагается при температуре 825°С, выделяя углекислый газ и превращаясь в оксид кальция). Температуру разложения минералов определяют на дереватографе, где получают диаграммы поведения вещества в заданном интервале температур. Контроль разложения минералов ведётся по изменению массы образца. Температуры плавления и кипения минералов и горных пород используют в расчётах режимов термической обработки полезных ископаемых, например, при окомковании железных руд. Температура разложения необходима для тех же целей. Температуры плавления, кипения и разложения минералов зависят от давления и при его увеличении возрастают. На величину данных температур оказывают влияние примеси, содержащиеся в минералах или горных породах. Удельная теплота плавления определяет количество энергии, необходимое для перевода единицы массы минерала или породы из твёрдого состояния в жидкое (для льда 334,4 Дж/г, для серы 39,29 Дж/г). Удельная теплота испарения указывает количество энергии, которое необходимо для перевода в пар единицы массы расплава породы или минерала (для воды 2253 Дж/г, для ртути 271,7 Дж/г). Удельная теплота плавления и испарения используется для расчёта затрат энергии в процессах обработки горной массы в высокотемпературных печах; для льда и воды — при расчётах технических средств разработки мёрзлых пород. Тепловые свойства горных пород Изучение теплофизических характеристик горных пород лежит в основе применения методов термометрии при поисках, разведке, эксплуатации и контроле разработки нефтяных и газовых месторождений. Знание теплофизических характеристик необходимо для решения следующих задач: 1) изучение естественных тепловых полей в недрах с целью выявления глубинных структур; корреляция разрезов и литологическое расчленение; выделение газоносных горизонтов в разрезах разведочных скважин; 2) изучение искусственных тепловых полей, например, распространения фронта тепловой волны при термическом воздействии на пласт; изучение тепловой конвекции жидкости, смеси жидкости и газа в скважине и пласте; теоретическое и экспериментальное исследование процесса теплообмена при движении теплоносителя в пористой среде, при использовании глубинного тепла Земли. Важнейшие теплофизические характеристики горных пород- теплопроводность л, температуропроводность а и теплоемкость с. Теплопроводность Теплопроводность - это перенос теплоты структурными частицами вещества (молекулами, атомами, ионами) в процессе их теплового движения. Такой теплообмен может происходить в любых телах с неоднородным распределением температур, но механизм переноса теплоты будет зависеть от агрегатного состояния вещества. Явление теплопроводности заключается в том, что кинетическая энергия атомов и молекул, которая определяет температуру тела, передаётся другому телу при их взаимодействии или передаётся из более нагретых областей тела к менее нагретым областям. Иногда теплопроводностью называется также количественная оценка способности конкретного вещества проводить тепло. Численная характеристика теплопроводности материала равна количеству теплоты, проходящей через материал толщиной 1 м и площадью 1 кв.м за единицу времени (секунду) при разности температур на двух противоположных поверхностях в 1 К. Пониженная теплопроводность заполняющей среды - главная причина значительных колебаний теплофизических характеристик осадочных отложений, резко различающихся пористостью, влагонасыщенностью в зависимости от условий образования, степени литификации, диагенеза и других особенностей. Среди осадочных отложений по значению теплофизических характеристик можно выделить три группы пород: 1. терригенно-глинистые отложения с резко меняющейся теплопроводностью, варьирующей в зависимости от степени литификации осадков; 2. плотные (кристаллические) карбонатные, соленосные и кварцитовые породы с постоянно повышенной теплопроводностью; 3. каустобиолиты (торф, бурые и каменные угли, углеродистые горючие сланцы) с чрезвычайно низкой теплопроводностью и высокой теплоемкостью. В силу большой распространенности терригенно-глинистых отложений их теплофизические свойства имеют решающее значение в формировании теплового режима земной коры. Анализ данных, относящихся к пределам изменения главнейших типов осадочных пород, показал, что теплопроводность возрастает в ряду глины > аргиллиты > пески > алевролиты > известняки > доломиты > каменная соль. В этот ряд не входят песчаники. Самая низкая теплопроводность [0,38 Вт/(м*К)] наблюдается у сухих и высокопористых песчаников, а самая высокая - у низкопористых окварцованных или оруденелых их разностей с очень высокой концентрацией относительно высокотеплопроводных кварца или рудных минералов (пирит, магнетит и др.). Для глин и аргиллитов обычны сравнительно узкие пределы изменения л и низкие ее значения для сухих и высокопористых разностей. Для алевролитов и песков пределы изменения л несколько шире в связи с большим диапазоном изменения их кп и меньшим содержанием глинистых минералов. Пределы изменения л известняков, каменной соли еще шире (за исключением песчаников) и сдвинуты в сторону более высоких значений л за счет снижения их кп и возрастания л породообразующих минералов (кальцита, доломита, галита). Теплоемкость Теплоёмкость тела (обычно обозначается латинской буквой C) - физическая величина, определяющая отношение бесконечно малого количества теплоты дQ, полученного телом, к соответствующему приращению его температуры дT. Единица измерения теплоёмкости в системе СИ - Дж/К. Для пород Срт варьирует от 0,42 (известняк) до 4,65 (каменная соль) кДж/(кг*К). Для отдельных же групп пород она изменяется следующим образом: от 0,42 до 4,65 (осадочные), от 0,45 до 2,13 (магматические), от 0,3 до 1,72 (метаморфические). Наибольший диапазон срт среди осадочных пород имеют каменная соль, песчаники, мел, известняки и глины, а наиболее узкий - ангидриты, гипсы и аргиллиты. Широкие пределы изменения Срт каменной соли пока удовлетворительно не объяснены, а для большинства других осадочных пород их связывают с большой вариацией их коэффициентов пористости и влажности. Чем выше значения последних, тем больше Срт. В широких пределах варьирует Срт базальтов, так как влажность их значительно изменяется; Срт всех остальных магматических* пород, за исключением гранита, укладывается в 0,5-1,2 кДж/(кг*К). Относительно небольшая вариация значений Срт метаморфических пород обусловлена малым изменением их влажности. Теплоемкость руд гораздо меньше [от 0,6 до 1,3 кДж/(кг*К)], чем пород. Теплоемкость пород не зависит от их зернистости, слоистости, состояния (аморфности или кристалличности) минералов . 2 Тепловые свойства образцов горных пород 3 Распространение и накопление тепла в горных породах Поглощение породами тепла связано с повышением кинетической энергии молекул и атомов и сопровождается увеличением температуры породы. При этом существует прямо пропорциональная зависимость между количеством поглощенного тепла dQ и приростом температуры dT , (6.1) где С – коэффициент пропорциональности, называемый теплоемкостью тела и характеризующий изменение его внутренней энергии при увеличении температуры на 1 градус. Величина С, отнесенная к массе тела называется удельной теплоемкостью и измеряется в (Дж/кг×К) , или . Удельная теплоемкость минералов и горных пород изменяется в пределах от 0,4 до 2,0 кДж/(кг×К). У минералов с уменьшением их плотности наблюдается повышение удельной теплоемкости. Удельная теплоемкость плотной породы зависит только от её минерального состава и может быть рассчитана пол формуле определения средневзвешенного значения . Удельная теплоемкость пористой породы зависит от её минерального состава, объема пор и теплоемкости воздуха, заполняющего поры. Передача тепла (теплопроводность) в однородных твердых телах происходит либо путем обмена кинетической энергии при столкновении электронов – электронная теплопроводность, характерная для металлов и полупроводников, либо путем постепенной передачи колебаний кристаллической решетки от одной частицы к другой через силы взаимосвязи (фононновая теплопроводность). Количество теплоты dQ, переходящей через сечение DS за время dt в случае стационарного потока (dT/dt = 0) , (6.2) где l - коэффициент теплопроводности вещества (Вт/(м×К)), - градиент температуры по оси х. Параметр , выражающий количество теплоты, протекающей в единицу времени через сечение DS, называют удельным тепловым потоком. Таким образом, . В случае нестационарного теплового потока (dT/dt ¹ 0) дифференциальное уравнение теплопроводности для одномерного потока имеет вид или , (6.3) где - коэффициент температуропроводности породы (м2/с). Для объемного нестационарного теплового потока дифференциальное уравнение теплопроводности примет вид ,- оператор Лапласа ().(6.4) Для объемного стационарного теплового потока (dT/dt = 0) - уравнение Лапласа. (6.5) Коэффициент температуропроводности пород изменяется в пределах от 10-6 до 10-7 (м2/с). Частный случай теплообмена через какую-либо граничную поверхность от одного вещества к другому, которые имеют различные тепловые свойства, называется теплопередачей. Количество теплоты, перешедшей из одной породы в другую, определяется по формуле , (6.6) где kT - коэффициент теплопередачи породы (Вт/(м2×К)). Минералы и горные породы, как правило, являются плохими проводниками тепла, они занимают в ряду твердых тел сравнительно узкую полосу с малыми значениями теплопроводности l от 0,1 до 7 Вт/(м×К). Большей теплопроводностью (до 30 – 40 Вт/(м×К)) обладают лишь некоторые рудные минералы. Исключительно большое значение l наблюдается у алмаза – до 200 Вт/(м×К). Из породообразующих минералов наибольшим значением теплопроводности обладает кварц - l от 7 до 12 Вт/(м×К), повышенную теплопроводность имеют также гидрохимические осадки – каменная соль сильвин, ангидрит. Пониженной теплопроводностью обладают каменный уголь, асбест и другие породы. 4 Температурные деформации и напряжения в горных породах Тепло, поглощенное горной породой, помимо её нагрева, расходуется ещё и на внешнюю работу, связанную с тепловым расширением. Связь между повышением температуры dT и удлинением образца породы dL можно выразить уравнением , (6.7) где aТ - коэффициент линейного теплового расширения (К-1). Аналогично описывается объемное тепловое расширение пород , (6.8) где gТ - коэффициент объемного теплового расширения (К-1). Коэффициент линейного теплового расширения aТ минералов изменяется в пределах от 10-6 до 10-4 (К-1), а у пород более узкий диапазон - от 10-6 до 10-5 (К-1). Высокими значениями aТ обладают сера (8×10-5К-1), каменная соль(4×10-5К-1), кварц, слюда (1,3×10-5 К-1). Коэффициент объемного теплового расширения gТ » 3aТ. Если объем породного массива, получивший приращение температуры, не имеет возможности свободно деформироваться, то возникают температурные напряжения Тепловой.поток Теплоемкость Удельная теплоемкость Энтропия [c.29] Тепловой поток. Тепло самопроизвольно переносится только в сторону убывания температуры. Количество тепла, переносимого через какую-либо поверхность в единицу времени, называется тепловым потоком Q. Тепловой поток, отнесенный к единице поверхности, называется плотностью теплового потока, или удельным тепловым потоком, или тепловой нагрузкой поверхности q. Если тепловой поток отнесен к единице изотермической поверхности, то величина q является вектором, направление которого совпадает с направлением распространения тепла в данной точке и противоположно направлению вектора температурного градиента (рис. 1-2). [c.9] При тепловом расчете высокотемпературных газовых турбин приходится считаться с процессами теплообмена в охлаждаемой проточной части. Применение систем охлаждения деталей водяным паром, который одновременно выполняет функции рабочего тела, значительно увеличивает роль теплообмена при тепловом расчете соответствующих элементов турбины. Действительно, обычно все тепло, отведенное в проточной части от продуктов сгорания, целиком должно восприниматься пароводяным потоком. Тогда удельное тепло, получаемое этим потоком, определится соотношением [c.122] Теперь рассмотрим влияние длины трубы при постоянной температуре на входе. Граница перехода от пузырькового течения к снарядному с увеличением длины смещается в область более низкого паросодержания при давлении 70 ата и остается примерно постоянной при давлении 35 ата. При увеличении длины участков происходит слияние отдельных пузырей и возникает снарядное течение, и переход смещается в область более низкого паросодержания. С другой стороны, в случае более длинных участков для достижения данного паросодержания требуются меньшие тепловые потоки. Уменьшение удельных тепловых потоков в свою очередь ведет к ослаблению турбулизации потока пузырей пара [c.50] На этой основе УТМЗ [2] выполнил эскизный проект трехцилиндровой турбины ТК-275/300-240 для начальных параметров пара ро = 23,5 МПа и to = 838 К. В этой турбине потоком теплового потребления вырабатывается 125 МВт и конденсационным потоком 150 МВт. Максимальная электрическая мощность на конденсационном режиме — 300 МВт. Из-за особенностей турбин с отборами пара (потери от дросселирования в регулировочных ступенях, повышенные выходные потери и пр.) удельный расход теплоты турбиной типа ТК на номинальном конденсационном режиме приблизительно на 3,5% больше, чем турбиной К-300-240. Время работы турбины при номинальной мощности принималось 1500—3500 ч. Коэффициент теплофикации был принят равным 0,5 во время работы с номинальной тепловой нагрузкой и большим при частичной тепловой нагрузке. [c.109] Величина q = аЫ, имеющая размерность ккал/м" час, называется плотностью теплового потока или удельным тепловым потоком. [c.12] Символы с — удельная теплоемкость D = — диаметр g ускорение силы тяжести А i — разность между средней энтальпией потоку и энтальпией насыщенной жидкости L —длина р—давление д —плотность теплового потока кр—критическая плотность теплового потока г—скрытая теплота парообразования Т — температура Т" — температура насыщения над плоскостью — скорость циркуляции X — весовое паросодержание потока а — коэффициент теплообмена Р — объемное паросодержание потока у — удельный вес о — поперечный линейный размер канала —-недогрев ядра потока до температуры насыщения X — коэффициент теплопроводности v — коэффициент кинематической вязкости о—коэффициент поверхностного натяжения т — время. [c.58] X — теплопроводность раствора (жидкости), Вт/(м-°С) рж, рп — плотность жидкости и пара, кг/м ро — плотность пара при р = = 1 кг/м а — поверхностное натяжение, Н/м /- — теплота парообразования, Дж/кг с — удельная теплоемкость раствора, Дж/(кг-°С) х — динамическая вязкость раствора, Па-с —плотность теплового потока (тепловое напряжение, тепловая нагрузка), Вт/м . [c.583] Один из способов введения радиоизотопов (в частности, гамма-изотопов) в образец — облучение его в ядерном реакторе потоком тепловых нейтронов. Этот способ удобен в том случае, когда образующиеся при облучении радиоизотопы обладают подходящими ядерными характеристиками — такими, как вид и энергия излучения, удельная активность, период полураспада Преимуществами такого способа являются, в частности, простота введения радиоизотопа, а также равномерность его распределения. Последнее позволяет проводить коррозионное испытание в течение длительного времени, не опасаясь изменения соотношения между радиоактивными и стабильными изотопами в поверхностном слое и в объеме образца. [c.94] Кипение возникает тогда, когда температура поверхности стенки ставится больше температуры насыщения жидкости при соответственном давлении. Интенсивность процесса кипения, которая характеризуется коэффициентом теплоотдачи а или удельным тепловым потоком (тепловой нагрузкой) q, зависит от температурного напора М = te — t и давления р. Характер этой зависимости при р = 1 ama показан на фиг, 21. На графике можно выделить три зоны, В первой зоне при малых температурных напорах (до Д/ = 4,5 4- 5°) коэффициенты теплоотдачи а и соответственно тепловые потоки q невелики, процесс теплоотдачи определяется условиями свободной конвекции однофазной жидкости (конвективный режим кипения). Во второй зоне для температурных напоров (до Д/ = 25°) коэффициенты теплоотдачи а и тепловые потоки q резко возрастают. Эта зона называется режимом пузырчатого (ядерного) кипения. С дальнейшим увеличением температурного напора Д/ процесс переходит в третью зону — режим пленочного кипения, когда теплоотдающая поверхность покрывается сплошной паровой пленкой. Из-за большого термического сопротивления паровой пленки значения коэффициента теплоотдачи а и теплового потока q резко падают. Значения тепловой нагрузки, коэффициента теплоотдачи и температурного напора, соответствующие переходу пузырчатого кипения в пленочное (кризис кипения), называются критическими и обозначаются соответственно a pi и Д/ рх- [c.62] Определить коэффициент теплоотдачи наружной поверхности трубки испарителя кипящему этиловому спирту и тепловой поток, если удельная тепловая нагрузка поверхности нагрева <7 = 1,395-10 вт/л<2. Спирт находится под давлением р=4,90 бар, режим кипения пузырьковый. Длина и наружный диаметр трубки соответственно равны /=1,5 м, с1 = 30 мм. [c.211] Абсолютная величина вектора теплового тока называется плотностью теплового потока, пли удельным тепловым потоком, и определяется из выражения [c.244] Плотностью теплового потока или удельным тепловым потоком, называют количество теплоты, проходящее через единицу поверхности Р в единицу времени т [c.144] Таким образом, приходим к важному выводу о том, что плотность лучистой энергии и удельный поток теплового излучения в пространстве полого тела оказываются пропорциональными четвертой степени температур стенок. [c.392] Турбулентный поток тепла. Ниже -105 км нагрев атмосферного газа поглощаемым солнечным излучением и инициируемыми этим поглощением химическими процессами компенсируется турбулентной теплопроводностью. Полный поток тепловой энергии многокомпонентной смеси, переносимый турбулентностью, возникающий благодаря корреляции между пульсациями удельной энтальпии и среднемассовой скорости течения, для стратифицированной атмосферы можно записать в виде ( см. (3.3.15 )) [c.244] Тепловой поток, отнесенный к единице поверхности, называется плотностью теплового потока, или удельным тепловым потоком (иначе — тепловой нагрузкой поверхности), и обычно обозначается д. Плотность теплового потока через изотермическую поверхность является вектором, направление которого совпадает с направлением распространения тепла в данной точке тела и противоположно направлению вектора температурного градиента (рис. 1-2). [c.17] Доля расхода тепла на собственные нужды котлоагрегата (котельной установки) коэффициент теплового потока 7] удельный расход условного топлива на отпущенную тепловую энергию. [c.62] Здесь W — вектор плотности теплового потока, е — удельная внутренняя энергия, р — плотность, К — коэффициент теплопроводности. Аналогичные уравнения описывают и многие другие процессы, например, движение газа в пористой среде [5, 6, 46], диффузию. [c.36] Если отнести количество тепла, переданное посредством теплопроводности, к единице площади изотермической поверхности и к единице времени, то получим плотность теплового потока или удельный тепловой поток (Вт/м ) [c.17] Удельный тепловой поток (тепловой поток, приходящийся на единицу площади поверхности стенки в единицу времени) в точке О пропорционален разности температур (Г/—Г ,), так что мы можем определить величину местного коэффициента конвективной теплоотдачи а следующим образом [c.420] Таким образом, на поверхность катода поступает тепловой поток с удельной мощностью в Дж/(м2-с) [c.27] Соблюдение необходимых тепловых режимов силовых полупроводниковых приборов усложнено тем, что источник тепла /7-п-переход имеет незначительные размеры и его удельный тепловой поток (тепловая нагрузка) д = Р1Р,,-п достигает большой величины (например, 6,5-10 вт м для диода ВКД-200). Поэтому отвод тепла без специальных охладительных устройств невозможен. [c.107] При применении шаровых твэлов в реакторах ВГР с высокой объемной плотностью теплового потока возникает необходимость увеличения удельного массового расхода теплоносителя. Диапазон изменения чисел Re в реакторах с шаровыми твэлами лежит в пределах S-IO —5-10 (при номинальной мощности реакторов). К сожалению, большинство исследований по определению гидродинамического сопротивления слоя шаров относится к области чисел Re<10 . [c.57] Критерий энергетической оценки Е для реакторов с шаровыми твэлами определяется четырьмя независимыми друг от друга сомножителями первый из них характеризуется только параметрами шаровой укладки (диаметр шарового твэла, объемная пористость активной зоны т) второй отражает физические свойства газового теплоносителя (теплопроводность X, удельная теплоемкость Ср, газовая постоянная R и динамическая вязкость ji) третий определяется параметрами газового теплоносителя (средним давлением в активной зоне р, нагревом газа в зоне ДГг, средней абсолютной температурой 7 pi i четвертый — средней объемной плотностью теплового потока qv и геометрией активной зоны. [c.92] Теплоемкость системы энтропия системы j Удельная теп лоемкость удельная энтропия Тепловой поток Коэффициент теплообмена, коэффициент теплопередачи Поверхностная плотность теплового потока [c.13] Температурный градиент является вектором, направленным по нормали к изотермической поверхности, причем за положительное направление вектора принимается направление в сторону возрастания температур, т. е. dtldn>0. Если же вектор направлен в сторону убывающей температуры, то производная dt/dn будет отрицательной. Температурный градиент показывает, насколько интенсивно (резко) меняется температура в толще тела и является важной величиной, определяющей многие физические явления (появление трещин в хрупком теле от неравномерного нагрева, термические деформации и т. д.). Количество тепла Q, проходящее в единицу времени через изотермическую поверхность F, называют тепловым потоком. Тепловой поток q на 1 поверхности называют удельным тепловым потоком, плотностью теплового потока или тепловой нагрузкой поверхности нагрева. [c.137] Таким образом, облучение AI2O3 вызывает некоторое анизотропное расширение, но не воздействует значительно на стабильность размеров, что иллюстрируется уменьшением плотности менее чем на 1% после облучения высокими интегральными потоками нейтронов при комнатных температурах. Механические свойства AI2O3 существенно не меняются при облучении интегральным потоком тепловых нейтронов вплоть до 1,6 10 нейт,рон/см при 50° С. Тепловые и электрические свойства изменяются наиболее сильно как теплопроводность, так и удельное электросопротивление при облучении заметно уменьшаются. Во многих случаях изменения электрических свойств, видимо, недостаточно существенны, что позволит применять AI2O3 как изоляционный материал в радиационном поле. [c.152] При определенном сочетании динамических (массовый расход рш), тепловых (удельный тепловой поток q, степень недогретости на входе А/г) и физических параметров вынужденного двухфазного потока теплоносителя, а также геометрических (внутренний диаметр вн, шероховатость, длина, конфигурация поперечного сечения и др.) и физических (теплопроводность, теплоемкость стенки) характеристик канала в последнем могут возникнуть колебания расхода и соответственно колебания температур потока и стенок канала, смещение границ двухфазного участка, а при резонансных явлениях — и перетоки вещества из одного канала в другой. [c.141] При удельном расходе тепла 640 ккал кг заданной величине теплового потока соответствует удельный паросъем 62,5 кг ч) [c.121] Здесь д1 - удельный конвективный тепловой поток, д2 - удельный лучистый тепловой поток, 8з - длина образуюгцей и = О в плоском слу- [c.403] Поверхностная плотность теплового потока (удельный тепловой поток) — тепловой поток, отнесенный к единице площади говерхности, нормальной к его направлению. Единица измерения в системах СИ и МКСГ йи/.и . Внесистемные едишщы иоверх- [c.103] При предварительном выборе значения / +1 необходимо руководствоваться следующим элементарным физическим соображением для данных значений /1 и суммы тепловых сопротивлений 51УХ1+52Д2+... +5пД реальная температура tn+l должна быть такой, чтобы теплоотдача с единицы внешней поверхности стенки в окружающую среду с температурой /о была равна удельному потоку тепловых потерь через стенку д. [c.216] Здесь д — поверхностная плотность теплового потока (или удельная тепловая мощность), измеряемая в системе МКС единицей вт/м или внесистемной единицей ккал1м -ч слово поверхностная часто опускают). Соотношение между этими единицами на основании ука- [c.61] Количество тепла, проходящее поверхность в единицу времени, называется тепловым потоком (Q). Тепловой поток, приходящийся на единицу площади поверхности, называется плотностью теплового потока или удельным тепловы.м потоко.м (q). [c.13] Выбор теплоносителей, конструкционных материалов и в конечном счете всей конструкции тепловых труб — вопрос комплексный, где все должно быть подчинено решению задач, связанных с применением тепловых труб в том или ином устройстве. Прежде всего следует учитывать следующие моменты . 1) уровень ра-604.ИХ температур 2) максимальные подводимые тепловые потоки 3) удельные тепловые потоки 4) перепады температуры 5) гео1уГетрические размеры 6) положение в гравитационном поле и наличие центробежных, электромагнитных и других сил 7) наличие ударов и вибраций 8) условия пуска 9) ресурс и надежность работы 10) трудоемкость и воспроизводимость характеристик при изготовлении 11) стоимость. [c.6] Для нейтронной радиографии наиболее предпочтительными являются источники типа (а, ), обладающие значительно меньшим фоном уизлучения. Большие перспективы у трансплутониевых источников нейтронов [90] если он будет выпускаться по доступной цене, может оказаться чрезвычайно удобным источником благодаря большому выходу нейтронов и высокой удельной активности [20, 82, 4]. Высокая удельная активность будет выгодна при радиографировании быстрыми нейтронами, когда источник может использоваться непосредственно. Кроме того, точечный источник будет давать более высокий пик у потока тепловых нейтронов в замедлителе, чем источник с большим объемом и таким же выходом нейтронов вследствие благоприятной геометрии замедляющей системы у точечного источника. Для можно получить в замедлителе до 130 тепловых нейтрон сек при выходе из источника 10 нейтрон сек. [c.295] Специальные модели применяются для описания переноса излучения в такой высококонцентрированной дисперсной среде, как плотный зернистый слой [174]. В соответствии с квазигомоге1Нными моделями дисперсная среда представляется как непрерывная. Общая плотность теплового потока определяется суммой удельного теплового потока за счет теплопроводности- и излу> чекия. В ячеечных моделях перенос излучения рассматривается как локальный теплообмен, происходящий между поверхностямп соседних частиц. При этом влияние пустот дисперсной среды не учитывается. Ячеечные модели могут применяться при высокой оптической плотности и малых градиентах температуры в засыпке. [c.146] Для пересчета в единицы СИ приведены таблицы переводных множителей для единиц длины — табл. IX, для единиц времени, площади, объема — табл. X, для единиц массы, плотности, удельного веса, силы — табл. XI для единиц давления, работы, энергии, количества теплоты — табл. XII для единиц мощности, теплового потока, теплоемкости, энтропии, удельной теплоемкости и удельной энтропии — табл. XIII для единиц плотности теплового потока, коэффициентов теплообмена (теплоотдачи) и теплопередачи, коэффициентов теплопроводности, температуропроводности и температурного градиента — табл. XIV. [c.12] |