боковой каротаж. 2. Аппаратура бокового каротажа, ее характеристики и принцип работы

• Название: 2. Аппаратура бокового каротажа, ее характеристики и принцип работы
• Анкор: боковой каротаж
• Дата: 10.05.2022
• Размер: 1.39 Mb.
• Имя файла: Bokovoy_karotazh_kursovaya.doc
• Тип: Реферат; #520493

Содержание

Стр.

Введение	3
1. Боковой каротаж	4
2. Аппаратура бокового каротажа, ее характеристики и принцип работы	11
3. Трехэлектродный боковой каротаж	13
4. Определение границ пласта по форме кривой БК	16
5. Влияние различных факторов на характер поведения диаграмм БК	18
5.1 Влияние скважины на диаграммы БК	20
6. Снятие отсчётов БК	22
6.1 Определение ρп	22
7. Кривые эффективного сопротивления	24
8. Области применения метода БК и решаемые им геологические задачи	26
Заключение	27
Список использованной литературы	28
Практическая часть	29

Введение

Геофизические методы исследования скважин – это методы геологической и технической документации проходки скважин, основанные на изучении в них различных геофизических полей. Наиболее широкое применение геофизические методы получили при изучении нефтяных и газовых скважин в процессе их бурения, опробования и эксплуатации. Задачами которых являются следующие исследования: расчленение разреза на пласты с разными электрическими свойствами; изучение распределения удельного сопротивления в промытой зоне, зоне проникновения и в неизмененной части пласта; выделение пластов-коллекторов; определение подсчетных параметров продуктивных пластов.

Одним из таких методов является боковой каротаж - метод геофизических исследований в скважинах, основанный на изучении удельного электрического сопротивления горных пород при помощи зонда, обеспечивающего распространение тока перпендикулярно стенке скважины. Боковой каротаж относится к фокусированным электрическим методам. БК был предложен Дахновым В. Н. в 1942 году.

Боковой каротаж получил широкое применение вследствие его характерных преимуществ, которыми являются: возможность изучать тонкослоистые разрезы; изучать разрезы скважин, заполненных высокопроводящими электрический ток жидкостями.

1. Боковой каротаж

Под боковым каротажом (БК) понимают каротаж сопротивления зондами с экранными электродами и фокусировкой тока. Боковой каротаж (БК) является разновидностью электрического каротажа по методу сопротивления с фокусировкой тока. Под боковым каротажом (БК) понимают каротаж сопротивления зондами с экранными электродами и фокусировкой тока. Он является разновидностью каротажа по методу сопротивления с использованием зондов, в которых электрическое поле является управляемым. Различают боковой каротаж, выполняемый многоэлектродными (семь, девять электродов) и трехэлектродным зондами (рис. 1).



Рис. 1. Схемы зондов бокового каротажа. Зонд: а – семиэлектродный (БК-7); б – девятиэлектродный псевдобоковой (ПБК); в – трехэлектродный (БК-3)

Трехэлектродный зонд (БК-3) состоит из трех электродов удлиненной формы. Центральный (основной) электрод А₀ и расположенные симметрично ему два экранирующих А₁ и А₂ представляют собой металлические цилиндры, разделенные между собой тонкими изоляционными прослойками. Через электроды пропускают ток, который регулируется так, чтобы потенциалы всех трех электродов поддерживались одинаковыми. Это достигается путем соединения основного электрода А с экранными через малое сопротивление (r = 0,01 Ом), которое используется также для измерения силы тока через центральный электрод. Такой зонд можно рассматривать как единое проводящее тело, в котором потенциалы всех электродов равны (U_А1 = U_А0 = U_А2), а токовые линии основного электрода вблизи зонда перпендикулярны к его оси.


Рис. 2. Распределение токовых ли­ний зондов БК в однородной среде:

а — трехэлектродного, б — семиэлектродного, в —- многоэлектродного, I₀ — токо­вый слой центрального электрода A₀
Кажущееся удельное сопротивление определяется по разности потенциалов ∆Uкс между электродами А0 и N, расположенными в удалении, и рассчитывается по формуле ρ = K(∆U/I). Результат измерения зондом БК относят к середине электрода А₀. Записывая изменение ∆Uкс и поддерживая силу тока I₀ в основном электроде постоянной, получают кривую КС. Коэффициент трехэлектродного зонда определяют в однородной среде с удельным сопротивлением ρп, считая ρк = ρп. Характерными для него константами являются длина зонда L3, соответствующая расстоянию между серединами изолированных интервалов (приблизительно длине основного электрода А0), общая длина зонда Lобщ и его диаметр d3.

В трехэлектродном зонде ток, вытекающий из А₀, вследствие экранирования собирается в почти горизонтальный слой, имеющий форму диска, толщина которого приблизительно равна Lз (рис. 2).

Семиэлектродный зонд состоит из центрального электрода А₀, двух пар измерительных М₁, М₂, N₁, N₂ и одной пары токовых экранных электродов А₁ и А₂. Электроды каждой пары соединены между собой и симметрично расположены относительно электрода А₀. Через последний пропускают ток силы I₀, который поддерживается постоянным в процессе регистрации. Через экранные электроды А₁ и А₂ протекает ток Iэ той же полярности, но такой силы, чтобы разность потенциалов между электродами М₁ и N₁ или М₂ и N₂ равнялось нулю. Замеряют падение потенциала одного из измерительных электродов М₁, М₂ или N₁, N₂ относительно электрода N, удаленного на значительное расстояние от токовых электродов, чтобы избежать влияния их электрического поля. Выносить электрод N на поверхность нежелательно из-за индуктивных помех.

Результат измерений зондом БК относят к точке А₀. За длину зонда Lз принимают расстояние между серединами интервалов М1 N₁ и М₂ N₂ (точками О₁ и О₂). Расстояние между экранирующими электродами А₁, А₂ называют общим размером зонда L_общ. Кроме того, для характеристики зонда введено понятие параметр фокусировки: q = (L_общ – L_З ) / L_З.

Кажущееся удельное сопротивление пород находят по данным замера разности потенциалов ∆Uкс и силы тока I₀ через основной электрод А₀. Для определения коэффициента зонда K исходят из известного положения, что в однородной и изотропной среде измеренное сопротивление соответствует истинному. При боковом каротаже благодаря наличию экранных электродов А₁ и А₂ токовые линии распространяются горизонтально в пределах слоя толщиной, равной приблизительно длине зонда (О₁, О₂). Разность потенциалов между электродами М₁N₁ и М₂N₂ равна нулю, следовательно, сила тока вдоль оси скважины на этом интервале также равна нулю. Дело обстоит так, как будто скважина и прилегающие к ней участки пласта выше и ниже электрода А₀ заменены пробками из изолирующего материала. Напряжение ∆Uкс, измеряемое зондом БК, представляет собой падение потенциала от скважины до удаленной точки по пласту. В связи с этим ρ_К зависит в основном от удельного сопротивления пород; влияние скважины и вмещающей среды на результаты измерений при БК снижается. Величины КС, зарегистрированные при БК, более близки к истинным значениям ρ_П по сравнению с КС, замеренными обычными зондами.

На рис. 3 дано схематическое изображение распределения токовых линий из электрода А₀, расположенного против пласта высокого сопротивления при обычном методе КС (рис. 3, а) и БК (рис. 3, б).




Рис. 3. Распределение токовых линий, выходящих против середины пласта высокого сопротивления электрода А₀ обычного зонда (а) и зонда бокового каротажа (б).
Глубина исследования при боковом каротаже тем больше, чем больше расстояние между экранными электродами А₁ и А₂. БК имеет преимущества перед обычными электрозондами – даже тонкий пласт при неблагоприятных условиях (ρ_п / ρ_с = 1000) четко выделяется на кривой БК и слабо выражен на кривых нефокусированных потенциал- и градиент-зондов.

Девятиэлектродный зонд псевдобокового каротажа обладает малой глубинностью исследования и применяется для изучения зоны пласта, прилегающей к скважине. Это семиэлектродный зонд, на внешней стороне которого находятся два обратных токовых электрода В₁ и В₂, симметрично расположенных относительно центрального А₀ (рис. 1, б). Через электроды В₁ и В₂ замыкается цепь тока I₀ и Iэ. В результате токовые линии от центрального электрода А₀ не текут в глубь пласта, а растекаются в непосредственной близости от скважины. На этом участке происходит значительное падение потенциала, характеризуя в основном удельное сопротивление пласта, прилегающего к скважине.

Аппаратура бокового и электрического каротажа термостойкая для трехэлектродного бокового каротажа является комплесной и помимо БК дает возможность проводить обычный электрический каротаж комплектом зондов БКЗ.

Кривые сопротивления, получаемые при БК, аналогичны кривым, регистрируемым в обычном каротаже потенциал-зондом, улучшение результатов измерений достигается благодаря фокусировке тока. На рис. 3 показаны характерные кривые сопротивления, записанные трехэлектродным зондам БК. Как видно, при одинаковом удельном сопротивлении вмещающих пород кривые КС против однородных пластов высокого сопротивления отмечаются максимумами, которые принимают формы острой пики против тонких пластов (h ≤ 4d_с); против мощных пластов (h > 16d_с) наблюдается горизонтальный интервал в средней части. Если порода, подстилающая пласт и перекрывающая его, имеет различное сопротивление, максимум против пласта высокого сопротивления становится асимметричным, наблюдается снижение сопротивления со стороны породы меньшего сопротивления.




Рис. 4. Кривые сопротивления против одиночного пласта высокого сопротивления, полученные трехэлектродным зондом бокового каротажа.

Границы пластов по кривым зонда БК-3 соответствуют точкам на спаде кривой с определенным значением кажущегося удельного сопротивления, величина которого зависит в общем случае от ρвм, а для понижающего проникновения – еще и от диаметра зоны проникновения D. Определить местположение точки с сопротивлением _ρк.гр визуально трудно, т. к. эта точка не является характерной для кривой сопротивления. При измерениях трехэлектродным

зондом бокового каротажа достаточно большого размера (зонд АБК-3) влияние ограниченной мощности пласта с большим удельным сопротивлением определяется в основном соотношением мощности пласта и диаметра скважины.

В общем случае влияние ограниченной мощности пласта на результаты измерений трехэлектродного и семиэлектродного зондов тем больше, чем меньше ρвм / ρс. Из сказанного следует, что определение ρп по данным замера одним зондом БК затруднительно, за исключением тех случаев, когда промывочная жидкость не проникает в пласт или при наличии неглубокого понижающего проникновения (D / dс < 6).

2. Аппаратура бокового каротажа, ее характеристики и принцип работы

В серийной аппаратуре БК наибольшее распространение получили трехэлектродные зонды с двумя закороченными между собой экранными электродами А_Э1 и А_э2.

При конструировании трехэлектродных зондов БК учитывают следующие обстоятельства:

1) уменьшение L снижает влияние вмещающих пород, однако при L<0,3d_c (где d_c — диаметр скважины) резко возрастает погрешность измерений;

2) с увеличением L_oбщ улучшается фокусировка тока и возрастает радиус исследования;

3) с уменьшением d_з возрастает влияние скважины, поэтому d_з>0,25d_c. В приборах АБКТ, Э1, К1А-723М применен зонд, для которого L = 0,15 м; L_oбщ = 3,2 м; d₃ = 0,07—0,073 м. Коэффи­циент К такого зонда 0,24.

В приборах БК с трехэлектродными зондами равенство потен­циалов А₀ и А_э достигается одним из следующих способов питания электродов; 1) автоматическим изменением тока через электрод А_э, при котором ток I₀ сохраняется постоянным; 2) соединением между собой всех трех электродов, при котором I₀ изменяется при изме­рении. В аппаратуре АБКТ соединение электрода А₀ с А_э выпол­нено с помощью небольшого резистора R,который одновременно используется для измерения I₀. Сопротивление резистора (примерно 0,01 Ом) достаточно мало, чтобы не нарушить эквипотенциальность зонда, но достаточно велико для измерения I₀. В аппаратуре серии Э роль резистора выполняет вторичная обмотка трансформа­тора, сопротивление R которой по переменному току питания примерно равно 0,01 Ом и рассчитано как R = R*/n², где R* — сопротивление подстроечного резистора, подключенного параллельно первичной обмотке , а n — коэффициент трансформации. При n = 1000 значение R* равно 10 кОм, что облегчает его подбор.

Более сложные семи- и девятиэлектродный зонды БК исполь­зованы в аппаратуре БКС-2. В них применена стабилизация тока I₀ с помощью автокомпенсатора

2. Трехэлектродный боковой каротаж



Рис.2. Схема трехэлектродного зонда БК (а); характер распределения токовых линий в однородной среде для трехэлектродного зонда БК (б).

Трехэлектродный зонд метода БК представляет собой длинный проводящий цилиндрический электрод, разделенный изоляционными промежутками на три части (рис.2, а). Центральный короткий электрод A₀зонда является токовым, а крайние А₁и A₂, соосные и равные по диаметру первому, но более длинные, — экранные. Экранные электроды соединены между собой и через них пропускается ток той же полярности, что и через электрод A₀. Вторым токовым электродом, на который замыкается цепь источника тока, служит электрод В, расположенный на поверхности или в скважине.

Для записи кривой эффективного сопротивления необходимо обеспечить равенство потенциалов питающего и экранирующих электродов. Это достигается несколькими способами: 1) сила тока через экранные электроды автоматически поддерживается такой, чтобы разность потенциалов между питающим и экранирующим электродами была равна нулю (рис.3, а). Когда достигается равенство потенциалов всех трех электродов, ток из центрального электрода А не растекается по скважине, а распространяется в слое среды, перпендикулярном к оси скважины. Толщина этого слоя приблизительно равна длине центрального электрода A₀ (рис.2,а).


Рис.3. Схемы измерения эффективного сопротивления трехэлектродным зондом БК с автокомпенсатором (а) и с шунтирующим сопротивлением R0 (б).

I0, Iэ – токи, питающие соответственно центральный электрод A0 и экранные электроды A1 и A2; РУ – регулирующее устройство силы тока, протекающего через экранные электроды.

Центральный токовый электрод А₀является одновременно измерительным М. Регистрируется изменение потенциала электрода М относительно удаленного электрода N, находящегося в скважине.

Характерными размерами трехэлектродного фокусированного зонда являются общий размер зонда L_об – расстояние между внешними концами электродов A₁и A₂; длина зонда L_З – расстояние между серединами интервалов, изолирующих центральный электрод от экранных электродов; диаметр зонда d_З(см. рис.2, а). За точку записи кривой эффективного сопротивления условно принимается середина центрального электрода A₀.

Общая длина трехэлектродного фокусированного зонда выбирается равной примерно 3,2 м; минимальная толщина пласта, которая выделяется этим зондом, 0,5 м при длине центрального электрода 0,15 м. Диаметр зонда, исходя из условия проходимости прибора по стволу скважины, принят равным 70 мм.

Радиус исследования зонда равен радиальному расстоянию от скважины до точки, в которой толщина слоя выходящих из основного электрода токовых линий начинает значительно увеличиваться, т.е. расстояние на котором линии тока параллельны. Приближенно можно считать, что глубина исследования равна длине экранного электрода. При длине экранного электрода 1,5 м предельный радиус исследования зонда равен 1,5 м.

3. Определение границ пласта по форме кривой БК

Чтобы проиллюстрировать определение границ пластов по диаграммам ρ_к,на рис. 4 приведены диаграммы семиэлектродного БК и обычных зондов КС - малого потенциал-зонда и большого градиент-зонда. Сравнение этих диаграмм показывает: диаграмма БК более отчетливо выделяет тонкие пласты высокого сопротивления и дает значения ρ_к,гораздо более близкие к ρ_п, чем КС потенциал- и градиент-зондов. Аномалия на кривой БК симметрична относительно середины пласта при равенстве сопротивлений подстилающих и перекрывающих пород. В случае неравенства этих сопротивлений максимум на кривой ρ_к смещается в сторону более высокого сопротивления. Границы пласта соответствуют началу крутого подъёма кривой ρ_к по отношению к оси глубин. Кривые свободны от экранных эффектов – отсюда хорошее расчленение даже часто чередующихся пропластков.



Рис. 4. Диаграмма бокового каротажа против тонкого пласта высокого сопротивления.

При большой мощности пластов (h>5d) ρ_кпрактически не зависит от мощности пласта и против его середины близко к значению ρ_к для h= ∞ и ρ_к^max→ ρ_п.При h<5dнаблюдается снижение максимума ρ_к. Рассчитаны палетки для определения hпо ширине аномалии и ρ_ппо амплитуде ρ_к для мощных и тонких пластов (здесь они не приводятся).

Для тонких пластов влияние ограниченной мощности пласта тем сильнее, чем ближе сопротивление вмещающих пород (ρ_вм)к сопротивлению бурового раствора (ρ_р).

4. Влияние различных факторов на характер поведения диаграмм БК

1. Пологий подъём КС перед пластом, крутой после входа центрального А₀ электрода в пласт.

Величину ρ_{к гр} по которой определяем границу пластов высокого сопротивления определяется по следующей зависимости (рис. 5)



Рис. Зависимость ρ_{к гр} от сопротивления вмещающих пород ρ_вм и замеренного кажущегося сопротивления ρ_к для определения границ пласта высокого сопротивления. Шифр кривых ρ_к/ρ_р.

ρк/ρр	ρвм/ρр	ρк гр/ρр	ρр
25	8	10	1
100	8	12	1

Расчётная формула: . Для низкоомных пластов при отсутствии зоны проникновения ρ_{к вм}=ρ_к.

Вмещающие породы влияют слабо ρ_п>ρ_вм – по сравнению с h=∞ до h=4d_c занижено до 20%.

Против пласта низкого сопротивления ρ_п<ρ_вм отмечается минимум аномалии БК.

Выделение границ – ширина аномалии на половину её высоты.

2 . Против середины пласта отмечается максимальная площадка, которая зависит от мощности пласта. Рассмотрим зависимость максимальной величины ρ_к от ограниченной мощности пласта и диаметра скважины. (рис. 6).

Рис. 6. Кривые зависимости ρ_макс/ρ_п от h/d_c. Трёхэлектродный зонд; L_общ=10dс; L=0,75d_c; d_з=0,3d_c. 1 – ρ_вм/ρ_р=25; 2 – ρ_вм/ρ_р=1.
Как видно, снижение величин ρ_к по сравнению с УЭС пластов неограниченной мощности существенно сказывается при h/d_c<4 и нарастает с уменьшением h/d_c. Уменьшение влияния ограниченной мощности пласта на показания ρ_к происходит также с увеличением отношения диаметра зонда к диаметру скважины d_з/d_c.

В общем случае для трёхэлектродных и семиэлектродных зондов влияние ограниченной мощности пласта тем больше, чем меньше отношение ρ_вм/ρ_р.

3. При различном ρ_вм максимум смещается в сторону вмещающего пласта с большей величиной ρ_вм.

4. Проникновение не влияет на форму кривой КС, но на величину конечно влияет. Причём сильное влияние оказывает повышающее проникновение, которое возрастает с увеличением D/d_c и ρ_зп/ρ_п. При больших значениях этих величин (ρ_зп/ρ_п>20, D/d_c>4) кажущееся УЭС определяется в основном влиянием зоны проникновения.

5. Против пачки пластов отмечается чередование симметричных max и min кривой БК.

6. В случае двух пластов, расположенных близко с разделяющим пропластком с h<4d_c, max смещены в сторону разделяющего прослоя.
4.1 Влияние скважины на диаграммы БК

Влияние скважины можно выразить через коэффициент K_d равный:

K_d=1/(1-η_с) – связывает влияние скважины только с её размерами.

dс	0,15	0,20	0,25	0,3
ηс	0,167	0,232	0,285	0,325

Видим, что геометрический фактор растёт с ростом диаметра скважиены.

Влияние скважины зависит также от соотношения ρ_п/ρ_р. Для двухслойной среды и пластов большой мощности

ρ_п=K_d(ρ_к-η_сρ_р).

Отсюда поправку на влияние скважины можно выразить

K_d=ρ_п/(ρ_к-η_сρ_р)

Таким образом, величина поправки зависит не только от размеров скважины, но и от сопротивления промывочной жидкости и от ρ_к. Эта зависимость отображена на рис. 7.



Рис.7. Поправка на ρ_к, замеренное боковым каротажем за влияние скважин. Шифр кривых: диаметр скважины d_c

Отсюда становится ясным, если ρ_к/ρ_р>5, то

ρ_п=K_d·ρ_к, т.е. ρ_к1=ρ_п или ρ_к1=ρ_зп

η_сρ_р – поправка имеет смысл для низкоомных пород.



Рис.8. Поправка на ρ_к замеренное боковым каротажем, за влияние скважины. Шифр кривых ρ_к/ρ_р.

На практике проверку влияния скважины делают следующим образом. Определяют в двухслойной среде УЭС пласта по БКЗ, т.е. определяют ρ_п в плотном пласте большой толщины и сопоставляют с ρ_к, замеренное по БК. Если эти значения равны, то поправку вводить не нужно, а если не равны, то вводится поправка. Чаще всего ρ_{к бкз}= ρ_{к бк} и поправка не вводится.

5. Снятие отсчётов БК

Характерными (существенными) значениями ρ_к против пласта являются максимальные (пласт высокого сопротивления) и минимальное (пласт низкого сопротивления) сопротивления против однородного пласта; ρ_{к ср} и продольое ρ_{к пр} против неоднородного пласта и пачки пластов

(производится путём графического осреднения если прослои не отличаются между собой по УЭС меньше чем 25%)

, где ρ_к1, ρ_к1, … - максимальные и минимальные кажущиеся УЭС против прослоев.

5.1 Определение ρ_п



Рис. 9. Номограмма для определения УЭС пласта по данным БК.

На рис. 9 приведена номограмма (по М.Г. Латышевой, 1966) для определения сопротивления пласта по измеренному ρ_к. Она рассчитана для d-constи ρ_вм=5. В нижней части номограммы приведена дополнительная палетка для перехода от расчетного отношения ρ_вм/ρ_рк реальному. Входными величинами для этой номограммы являются параметры ρ_к и ρ_вм, снятые с диаграммы БК. По координатам ρ_к/ρ_р и ρ_вм/ρ_рстроят точку на нижней части номограммы, палеточную кривую, проходящую через эту точку, продолжают до горизонтальной линии, проходящей черезточку ρ_п/ρ_р=1, и восстанавливают перпендикуляр до кривой с нужным отношением h/d_c, на верхней части номограммы. Ордината точки пересечения перпендикуляра с этой кривой определяет искомое отношение ρ_п/ρ_р.

В случае наличия зоны проникновения результаты БК несколько неточны. При повышающем проникновении в водоносных пластах результаты превышают ρ_п, при понижающем - несколько занижают. В нефтеносных пластах таких искажений нет.

Существуют номограммы для определения ρ_пв случае трехслойной среды, но здесь мы их рассматривать не будем.

6. Кривые эффективного сопротивления

Кривые ρ_эф, записанные всеми фокусированными зондами метода БК против одиночных пластов высокого и низкого сопротивления при равенстве сопротивлений вмещающих пород, симметричны относительно середины пласта. По форме они напоминают кривые КС, полученные при измерениях обычным потенциал-зондом. В случае значительной толщины пластов (h >16 d_с) на кривой ρ_эф против середины пласта наблюдается зона пониженного эффективного сопротивления. Снижение ρ_эф не превышает 10–15 % от максимального ее значения.

Границы пластов по кривым БК определить визуально трудно. В принципе они соответствуют точкам на спаде кривой с определенным значением ρк.гр (граничного сопротивления) величина которого определяется в общем случае удельным электрическим сопротивлением вмещающих пород.В случае понижающего проникновения она определяется еще и диаметром зоны проникновения (D ) бурового раствора в пласт. Границы пластов высокого сопротивления на кривых ρ_эф, полученных трехэлектродным фокусированным зондом (см. рис.10), определяют по началу максимального возрастания ρ_эф.

В качестве характерных значений эффективного сопротивления против одиночных однородных пластов принимаются экстремальные отклонения кривой ρ_эф – максимальные в случае высокого сопротивления пласта, минимальные при низком сопротивлении. Против неоднородного пласта отсчитывается среднее значение.

Кривые трехэлектродного фокусированного зонда обладают высокой расчленяющей способностью, по ним достаточно уверенно выделяются пласты толщиной 0,5 – 1,0 м.



Рис. Кривые сопротивления против одиночного пласта высокого сопротивления, полученные трехэлектродным зондом бокового каротажа.

7. Области применения метода БК и решаемые им геологические задачи

Метод БК предназначен для изучения высокого сопротивления разрезов скважин, заполненных соленой промывочной жидкостью (ρ_с < 0,1 – 0,5 Ом·м). При проникновении в пласт жидкости высокой минерализации сопротивление прискважинной части пласта понижается, что практически не влияет на показания ρ_эф, зарегистрированные зондами БК. В случае проникновения фильтрата промывочной жидкости, повышающего сопротивление пласта, использование ρ_эф для определения истинного удельного сопротивления пласта становится малоэффективным. Применение трехэлектродного фокусированного зонда исключает экранные эффекты одного пласта другим. В связи с этим метод БК эффективен при изучении пластов средней и малой мощности, при значительной неоднородности разреза по сопротивлению,тонкослоистых разрезов, а также высокоомных разрезов.

Заключение

Одним из видов каротажа сопротивлений является боковой каротаж, этот метод появившийся сравнительно недавно имеет широкое применение вследствие его характерных особенностей.

Метод бокового каротажа (БК) направлен на устранение основного недостатка классического метода КС, заключающегося во влиянии скважины, точнее, заполняющего ее бурового раствора, на измеренное ρ_к.

Наиболее ценные результаты этот метод дает при каротаже тонких пластов (h<I,2 м) при большой разнице в сопротивлениях между пластами, вмещающими породами и буровым раствором (ρ_п/ρ_р>100 и ρ_вм/ρ_р>10), т.е. именно в тех случаях, когда обычные зонды дают очень плохие результаты из-за экранирования тока тонкими высокоомными пластами и из-за сильного влияния скважины и вмещающих пород.

БК применяется в нескольких вариантах: с трехэлектродными, семиэлектродными и многоэлектродными зондами.

В трехэлектродном варианте используется зонд с линейными электродами. Центральный электрод А₀ имеет длину 0,15 м, экранные А₁ и А₂ - 1,5 м. Глубинность метода (R) = 1,5 м×3=4,5 м. Все 3 электрода соединяются между собой практически накоротко, что обеспечивает равенство их потенциалов и направляет ток центрального электрода перпендикулярно в стенки скважины (рис. 1. а). В результате сопротивление бурового раствора, вмещающих пород и ограниченная мощность пластов оказывают меньшее влияние на измеряемую величину.


Список использованной литературы

1. 
   Добрынин В.М., Вендельштейн Б.Ю. Резванов Р.А. Африкян А.Н. Промысловая геофизика. Учебник, 2004, Изд-во «Нефть и газ». 400 с.
   
2. 
   Дьяконов Д.И., Леонтьев Е.И., Кузнецов Г.С. Общий курс геофизических исследований скважин. М.: Недра, 1988.
   
3. 
   Итенберг С.С. Интерпретация результатов геофизических исследований скважин. Учебное пособие для вузов. 2-ое изд. перераб. и доп. М.: Недра, 1987.
   
4. 
   Комаров С.Г. Геофизические методы исследования скважин. М.: Недра,1973.
   
5. 
   Электрические методы исследования скважин: учеб.-метод. пособие по курсу «Геофизические исследования скважин» для студентов ГНФ / УГНТУ, каф. Геофизические методы исследования, сост. Орлинский Б.М., А.И.Шаймухаметова. – Уфа, 2008. – 60 с.