24-28_Физика. 24. Напряжённость поля в диэлектрике
 Скачать 22.46 Kb.
|
|
24. Напряжённость поля в диэлектрике. Поляризация диэлектриков сопровождается появлением поверхностных зарядов на его границах. В тех местах, где линии напряженности выходят из диэлектрика, на поверхности возникают положительные связанные заряды, то есть положительные заряды смещаются по полю, отрицательные –против поля. Таким образом, на правой грани диэлектрика, обращенного к отрицательной плоскости, будет избыток положительного заряда, а на левой – избыток отрицательного заряда. Результирующая напряженность поля внутри диэлектрика равна:  E0 - это напряженность внешнего поля  ε0 – электрическая постоянная  --сторонние заряды25. Электрическое смещение. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике. Электри́ческая инду́кция (электри́ческое смеще́ние) — векторная величина, равная сумме вектора напряженности электрического поля и вектора поляризации. Теорема Гаусса для электростатического поля в диэлектрике формулируется следующим образом: поток вектора смещения электростатического поля в диэлектрике сквозь произвольную замкнутую поверхность равен алгебраической сумме заключенных внутри этой поверхности свободных электрических зарядов. 26. Условия на границе раздела двух диэлектрических сред. На границе раздела двух диэлектриков с различными диэлектрическими проницаемостями выполняются два следующих условия: 1) равны тангенциальные составляющие напряженности поля 2) равны нормальные составляющие электрической индукции 27. Равновесие зарядов на проводнике. Проводник во внешнем электрическом поле. Если проводящему телу сообщен некоторый заряд, то он распределится так, чтобы соблюдались условия равновесия. Т.е. при равновесии ни в каком месте внутри проводника не может быть избыточных зарядов, все они распределяются по поверхности проводника с некоторой плотностью s. При внесении незаряженного проводника во внешнее электрическое поле свободные заряды начинают двигаться и через небольшое время приходят в равновесие. Создается стационарное распределение зарядов, при котором на одной стороне проводника образуется избыток отрицательных зарядов, а на другой — избыток положительных. 28. Электроемкость уединенного проводника. Конденсаторы. Электроемкость уединенного проводника — физическая величина, равная отношению электрического заряда уединенного проводника к его потенциалу. В СИ единицей электроемкости является фарад (Ф). 1 Ф — это электроемкость такого проводника, потенциал которого изменяется на 1 В при сообщении ему заряда в 1 Кл. Конденса́тор — двухполюсник с постоянным или переменным значением ёмкости и малой проводимостью; устройство для накопления заряда и энергии электрического поля. |