четырехполюсник сверхвысокий частота прибор. Четырехполюсник сверхвысокий частота прибор
![]()
|
четырехполюсник сверхвысокий частота прибор Диапазон СВЧ становится все более популярным в связи с бурным развитием разных областей науки и техники, таких как связь с космическими объектами и радиолокация, радиоуправление, связь, телевидение, промышленная электроника. Вследствие чего требования к параметрам устройств, работающим в диапазоне СВЧ, увеличиваются и, следовательно, возникает необходимость создания специальных средств измерения, проверки и настройки устройств СВЧ. Для решения этой задачи используют измерители комплексных коэффициентов передачи и отражения (модуля и фазы) четырехполюсников СВЧ или измерители S - параметров. В настоящий момент в мире существует аппаратура, позволяющая измерять комплексные коэффициенты передачи и отражения в диапазоне частот до 110 ГГц и амплитудном диапазоне до 136 дБ. Для разработчиков измерителей комплексных коэффициентов передачи и отражения СВЧ устройств основной целью является увеличение частотного и амплитудного диапазона измеряемых величин. Настоящая курсовая работа посвящена рассмотрению методов измерения комплексных характеристик четырехполюсников СВЧ. Цель этой работы - изучить методы измерения комплексных характеристик четырехполюсников СВЧ. При этом существенным является решение следующих задач: - изучить и проанализировать все существующие методы измерения комплексных характеристик четырехполюсников СВЧ ; - провести сравнение всех известных методов; - изучить приборы, использующиеся для измерения комплексных характеристик четырехполюсников СВЧ. Элементы теории четырехполюсников и матриц В [1] дается определение четырехполюснику как электрическому устройству, имеющему две пары зажимов (полюсов), одна из которых служит для подключения системы к источнику энергии (генератору), а другая - к потребителю энергии (нагрузке). Зажимы, к которым присоединен генератор, называют входными, а зажимы, к которым присоединена нагрузка, - выходными зажимами четырехполюсника. Известно, что каждый четырехполюсник может быть описан одной из систем параметров [a], [z], [y], [h], которые не несут информации о характерных особенностях диапазона СВЧ, его коэффициентах отражения, связанных с электрическими неоднородностями СВЧ тракта. Для СВЧ диапазона дополнительно разработаны две системы [s] и [t] параметров, устраняющие отмеченные недостатки. В диапазоне СВЧ каждый четырехполюсник характеризуется падающими Uпад и отраженными Uотр волнами напряжений. Рассмотрим особенности систем параметров характеризующих четырехполюсник в диапазоне СВЧ. Начнем с рассмотрения системы [s] параметров. ![]() Рисунок 1 - Четырехполюсник в СВЧ диапазоне На рисунке 1 приведен четырехполюсник в СВЧ диапазоне, который описывается следующей системой уравнений: ![]() (1) Такая система уравнения называется матрицей рассеяния, т.к. в левой ее части находится волны напряжения, отходящие и рассеиваемые от четырехполюсника. Но матрица рассеяния это индивидуальная матрица, описывающая конкретный четырехполюсник и, к сожалению, по своему построению она не пригодна для расчета общих параметров каскадно соединенных СВЧ четырехполюсников, правые ее части принадлежат разным входам. Поэтому для расчетов каскадно соединенных СВЧ четырехполюсников применяют t-параметры, представляющие собой элементы матрицы передачи, которая имеет следующий вид: ![]() (2) Представим элементы матрицы рассеяния в следующем виде. Применяя режимы КЗ и ХХ и СН к (1) имеем: ![]() При (КЗ) имеем: - коэффициент передачи четырехполюсника в обратном направлении ![]() ; - коэффициент отражения выхода ![]() ; ![]() При (ХХ) имеем: - коэффициент отражения входа ![]() ; - коэффициент передачи от входа к выходу ![]() . В [2] указывается, что матрицы рассеяния удобно применять при решении задач по согласованию устройств СВЧ, расчету погрешностей, обуславливаемых отражениями, и т.д. С другой стороны, в ряде случаев, например, при исследовании каскадного соединения нескольких устройств СВЧ применение матриц рассеяния становится затруднительным. В этом случае пользуются матрицами передачи. Матрица рассеяния [s] параметров и матрица передачи [t] параметров являются ненормативными матрицами. Отметим, что к ненормативным матрицам также относятся матрицы параметров, не применяемых в диапазоне СВЧ, такие как: - матрица передачи ![]() - матрица сопротивлений - матрица проводимостей ![]() ![]() ![]() Рисунок 2 - Направление токов и напряжений в четырехполюснике при прямой передаче Для четырехполюсника, представленного на рисунке 2, можно записать: ![]() (3) ![]() (4) ![]() (5) где ,, - напряжения и токи на входе и выходе четырехполюсника (рисунок 2). Величины выражений (1) - (5) связаны следующими соотношениями: ![]() (6) ![]() (7) ![]() Выполняя в уравнениях (1) - (5) тождественные преобразования, можно заменить напряжения и токи нормированными напряжениями и токами, имеющими размерность (или корня из мощности); все элементы матриц становятся при этом безразмерными. Нормированные матрицы обозначаются прописными буквами алфавита, ненормированные - строчными. 3.5.Свойства многополюсников и их матриц [s]Нормированные матрицы ![]() Свойство 1. Взаимному многополюснику соответствует симметричная нормированная матрица рассеяния ![]() Из общей теории электрических цепей известно, что для взаимного многополюсника должно выполняться соотношение Yk i = Yi k, (3.25) т.е. матрица проводимости взаимного многополюсника симметрична относительно главной диагонали. Аналогичным свойством будет обладать согласно (3.22) и нормированная матрица ![]() ![]() ![]() ![]() Т.е. нормированная матрица ![]() Свойство 2. Недиссипативному многополюснику соответствует унитарная нормированная матрица рассеяния ![]() Недиссипативным (реактивным) многополюсником называется многополюсник, внутри которого отсутствуют потери энергии. Конечно, реально внутренние потери всегда присутствуют, но они могут быть пренебрежимо малы по сравнению с общей мощностью на входах многополюсника. Очевидно, что для недиссипативного многополюсника закон сохранения энергии может быть записан так ![]() т.е. суммы мощностей всех падающих и отраженных волн должны быть равны. Обозначим ![]() ![]() ![]() где знак “*” означает комплексно – сопряженную матрицу. Аналогично для отраженных волн, сумма их мощностей во всех плечах может быть записана в виде ![]() Подставим в (3.27) соотношение ![]() ![]() Приравнивая (3.28) и (3.30) приходим к соотношению ![]() ![]() Из него следует, что для недиссипативных (реактивных) многополюсников и их нормированных матриц рассеяния должно быть справедливо следующее утверждение: Произведение транспонированной матрицы на комплексно-сопряженную матрицу должно давать единичную матрицу (матричную единицу), т.е. ![]() где [Е] – единичная матрица, у которой все элементы главной диагонали равны 1, остальные есть 0. Матрицы, удовлетворяющие условию (3.32), в математике называются унитарными. Выясним, к чему приводит свойство унитарности матрицы ![]() ![]() ![]() ![]() Раскрывая произведение матриц, получаем систему уравнений ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Третье и четвертое уравнения в (3.33) тождественны, поэтому фактически имеем три независимых уравнения. Общее правило их составления можно сформулировать в виде: 1. Сумма квадратов модулей элементов каждого столбца унитарной матрицы равна 1. 2. Сумма произведений элементов одного столбца на комплексно-сопряженные элементы другого равна 0. Нетрудно видеть, что первое правило отражает закон сохранения энергии для каждого входа многополюсника при условии согласования остальных плеч. Действительно, представим, что на 1-ый вход 2N- полюсника падает мощность 1 Вт (рис.3.4), что соответствует ![]() ![]() т.е. сумма мощностей, уходящих от многополюсника волн, должна давать 1 Вт. ![]() Рис.3.4 Свойство недиссипативности, так же как взаимности, в большинстве случаев является очевидным. Использование этих свойств в сочетании с использованием свойства симметрии многополюсника значительно облегчают задачу определения его матрицы ![]() |