Курсовая работа термодинамика. М инистерство науки и высшего образования российской федерации
![]()
|
М ![]() Федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Московский авиационный институт (национальный исследовательский университет)» __________________________________________________________________ Институт «Аэрокосмические наукоемкие технологии и производства» Кафедра «Технология производства и эксплуатации двигателей летательных аппаратов» Курсовая работа по дисциплине «Термодинамика и теплопередача» РАСЧЕТНО-ПОЯСНИТЕЛЬНАЯ ЗАПИСКА Студент Смирнов Тимур Николаевич Группа Т12О-202Б-18 Руководитель Земляная В.А. Москва – 2019 1. РАСЧЁТ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУХА ( ![]() В УЗЛОВЫХ ТОЧКАХ ЦИКЛА 1.1. Определение начального состояния воздуха в точке 1 ![]() ![]() Тогда по уравнению состояния идеального газа удельный объём ![]() ![]() Удельная теплоёмкость идеального газа при постоянном давлении равна: ![]() Условно считают, что при нормальных физических условиях ( ![]() ![]() Тогда энтропия ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 1.2. Определение состояния воздуха в точке 2 Процесс 1-2 изотермический (n = 1), поэтому температура ![]() Используя соотношение из дополнительных данных ![]() ![]() ![]() Связь между параметрами газа для изотермического процесса ( ![]() ![]() Отсюда давление ![]() ![]() Для изотермического процесса изменение энтропии определяется как: ![]() Тогда энтропия ![]() ![]() 1.3. Определение состояния воздуха в точке 3 Процесс 2-3 изохорный (n = ∞), поэтому объем ![]() Тогда по уравнению связи параметров в изохорном процессе температура ![]() ![]() 3)Для изохорного процесса изменение энтропии определяется как: ![]() ![]() 1.4. Определение состояния воздуха в точке 4 Процесс 3-4 политропный ( ![]() Так как процесс 4-1 изохорный, ![]() ![]() Связь между параметрами газа для адиабатного процесса ( ![]() ![]() Следовательно, давление ![]() ![]() Тогда по уравнению состояния идеального газа температура ![]() ![]() Процесс 3-4 политропный. Для политропного процесса изменение энтропии определяется как: ![]() ![]() Энтропия ![]() ![]() ![]() ![]() 2. РАСЧЁТ ПАРАМЕТРОВ ВОЗДУХА ( ![]() В ПРОМЕЖУТОЧНЫХ ТОЧКАХ ПРОЦЕССА ЦИКЛА 2.1. Расчёт параметров воздуха ( ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Назначаю промежуточные точки ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
Давление газа в точках ![]() ![]() где: ![]() ![]() ![]() Следовательно: ![]() ![]() ![]() Давление газа в точках ![]() ![]() ![]() ![]() где: ![]() ![]() ![]() Следовательно: ![]() ![]() ![]() 2.2. Расчёт параметров воздуха ( ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Назначаю промежуточные точки ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
Энтропия газа в точках ![]() ![]() ![]() где: ![]() ![]() ![]() Следовательно: ![]() ![]() Энтропия газа в точках ![]() ![]() ![]() где: ![]() ![]() ![]() Следовательно: ![]() ![]() Энтропия газа в точках ![]() ![]() ![]() где: ![]() ![]() ![]() Следовательно: ![]() ![]() 3. ПОСТРОЕНИЕ РАБОЧЕЙ И ТЕПЛОВОЙ ДИАГРАММЫ ЦИКЛА По вычисленным значениям параметров состояния воздуха в узловых и промежуточных точках цикла в масштабе строятся рабочая и тепловая диаграммы цикла. Цикл как в рабочей, так и в тепловой диаграммах, изображается замкнутой кривой, причем направление процессов цикла в этих диаграммах одинаково – по ходу движения часовой стрелки. Все политропные процессы в тепловой диаграмме представляются логарифмическими кривыми, направленными выпуклостью вниз. ![]() ![]() 4. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЕЛИЧИН, ХАРАКТЕРЕЗУЮЩИХ ПРОЦЕССЫ ЦИКЛА 4.1. Определение теплоёмкости воздуха в процессах Теплоёмкость воздуха в рассматриваемом процессе определяется по формуле: ![]() Процесс 1-2 изотермический, ![]() ![]() Процесс 2-3 изохорный, ![]() ![]() Процесс 3-4 политропный, ![]() ![]() Процесс 4-1 изохорный, ![]() ![]() 4.2. Определение работы, производимой воздухом в процессах Работа газа в изотермическом процессе 1-2 равна: ![]() Работа газа в изохорном процессе 2-3 равна: ![]() Работа газа в политропном процессе 3-4 равна: ![]() Работа газа в изохорном процессе 4-1 равна: ![]() Полученные величины численно равны площади под кривой соответствующего процесса в рабочей диаграмме. 4.3. Определение изменения внутренней энергии воздуха в процессах Изменение внутренней энергии газа за процесс определяется по формуле: ![]() Изменение внутренней энергии газа за изотермический процесс 1-2 равно: ![]() Изменение внутренней энергии газа за изохорный процесс 2-3 равно: ![]() Изменение внутренней энергии газа за политропный процесс 3-4 равно: ![]() Изменение внутренней энергии газа за изохорный процесс 4-1 равно: ![]() 4.4. Определение количества подводимой (отводимой) теплоты в процессах Количество подводимой (отводимой) теплоты за процесс определяется по формуле: ![]() или по первому закону термодинамики. Количество теплоты за изотермический процесс 1-2 равно: ![]() Количество теплоты за изохорный процесс 2-3 равно: ![]() Количество теплоты за политропный процесс 3-4 равно: ![]() Количество теплоты за изохорный процесс 4-1 равно: ![]() Полученные величины численно равны площади под кривой соответствующего процесса в тепловой диаграмме. 4.5. Определение изменения энтальпии воздуха в процессах Изменение энтальпии газа за процесс определяется по формуле: ![]() Изменение энтальпии газа за изотермический процесс 1-2 равно: ![]() Изменение энтальпии газа за изохорный процесс 2-3 равно: ![]() Изменение энтальпии газа за политропный процесс 3-4 равно: ![]() Изменение энтальпии газа за изохорный процесс 4-1 равно: ![]() 4.6. Определение изменения энтропии воздуха в процессах Изменение энтропии газа за процесс определяется по формуле: ![]() Изменение энтропии газа за изотермический процесс 1-2 равно: ![]() Изменение энтропии газа за изохорный процесс 2-3 равно: ![]() Изменение энтропии газа за политропный процесс 3-4 равно: ![]() Изменение энтропии газа за изохорный процесс 4-1 равно: ![]() 4.7. Определение коэффициента распределения тепла между внутренней энергией и совершаемой работой воздуха в процессах Коэффициент распределения тепла между внутренней энергией и совершаемой работой воздуха за процесс определяется по формуле: ![]() Коэффициент распределения тепла между внутренней энергией и совершаемой работой воздуха за изотермический процесс 1-2 равно: ![]() Коэффициент распределения тепла между внутренней энергией и совершаемой работой воздуха за изохорный процесс 2-3 равно: ![]() Коэффициент распределения тепла между внутренней энергией и совершаемой работой воздуха за политропный процесс 3-4 равно: ![]() Коэффициент распределения тепла между внутренней энергией и совершаемой работой воздуха за изохорный процесс 4-1 равно: ![]() 5. ОПРЕДЕЛЕНИЕ ВЕЛИЧИН, ХАРАКТЕРИЗУЮЩИХ ЦИКЛ В ЦЕЛОМ 5.1. Определение работы, производимой воздухом за цикл Работа, производимая газом за цикл, определяется алгебраической суммой работ, совершённых газом в отдельных процессах цикла: ![]() Тогда воздух за один цикл совершает полезную работу, равную: ![]() Полученная величина численно равна площади цикла, представленного в рабочей диаграмме. 5.2. Определение количества теплоты, превращённой в работу цикла Количество теплоты, превращённой в работу цикла, определяется алгебраической суммой работ, совершённых газом в отдельных процессах цикла: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Тогда количества теплоты, превращённой в работу цикла, равно: ![]() Полученная величина численно равна площади цикла, представленного в тепловой диаграмме. Таким образом, площади цикла в рабочей и тепловой диаграммах имеют одинаковые значения. 5.3. Определение изменения внутренней энергии, энтальпии и энтропии воздуха Изменение внутренней энергии газа за цикл определяется алгебраической суммой изменений внутренней энергии газа за отдельные процессы цикла: ![]() Таким образом, изменение внутренней энергии газа за цикл равно: ![]() Изменение энтальпии газа за цикл определяется алгебраической суммой изменений энтальпии газа за отдельные процессы цикла: ![]() Таким образом, изменение энтальпии газа за цикл равно: ![]() Изменение энтропии газа за цикл определяется алгебраической суммой изменений энтропии газа за отдельные процессы цикла: ![]() Таким образом, энтропия газа за цикл равно: ![]() Конечное состояние газа в результате совершения цикла совпадает с начальным состоянием, поэтому изменение внутренней энергии, энтальпии и энтропии воздуха за цикл равно нулю. 5.4. Определение термического КПД цикла Термический КПД цикла определяется отношением полезной работы ![]() ![]() ![]() Таким образом, термический КПД цикла равен: ![]() Полученная величина численно равна отношению площади цикла, представленного в тепловой диаграмме, к площади, соответствующей количеству подводимой теплоты. Термический КПД цикла характеризует степень совершенства преобразования теплоты в работу. Совершенство произвольного обратимого цикла оценивается сравнением его термического КПД с термическим КПД обратимого цикла Карно, осуществляемого между крайними ( ![]() ![]() ![]() Для данного цикла: ![]() ![]() Тогда цикл Карно имеет максимальный термический КПД для заданного интервала температур, равный ![]() Для того чтобы определить, насколько рассматриваемый цикл приближается к соответствующему циклу Карно, необходимо определить, насколько термический КПД рассматриваемого цикла меньше термического КПД цикла Карно. Это сравнение производится по формуле: ![]() В данном случае рассматриваемый цикл приближается к соответствующему циклу Карно, осуществляемому между крайними ( ![]() ![]() ![]() |