Статья Аэродинамика. Научная работа по теме Аэродинамический тупиковой полости в набегающем потоке
 Скачать 0.63 Mb.
|
|
Авторы:Бабкин.В.А Зимин.В.А Щеглова.У Воронежский Государственный технический университет УДК 534 Для выявления физической картины протекающего процесса внутри тупиковой полости и количественных зависимостей между параметрами набегающего потока воздуха: скоростью, полным давлением и параметрами газа внутри тупиковой полости была проведена серия опытов. Опыты проводились с различными моделями тупиковых полостей. Для проведения опытов была позаимствована специальная экспериментальная установка, схема которой представлена на рисунке 1.  Зависимость приращения температуры торможения у закрытого торца полости от числа Маха набегающего потока dТ"=/(М) для полости с размерами d3=0.0114м, £т=36.7 и укороченной полости d3= 0.0114 м, £т = 16.3 представлены на рис3 Научная работа по теме: Аэродинамический тупиковой полости в набегающем потоке  Известно, что с увеличением скорости набегающего потока растет количество механической энергии, передаваемое внутрь полости, а уменьшение длины полости сокращает потери на теплопередачу в окружающую среду. Особенность представленных выше данных - существенный нагрев полости начинается при достижении скорости набегающего потока, соответствующей числу М » 0.23. Наличие обтекаемой поверхности расширяет диапазон чисел М набегающего потока, при котором возможен нагрев полости. Это объясняется наличием пограничного слоя на обтекаемой поверхности, благодаря которому возникновение неустойчивого течения при отрывном обтекании входных кромок полости происходит при меньших скоростях набегающего потока. Распределение приращения температуры вдоль стенки полости с размерами d3= 0.0114 м, 1т = 36.7 в зависимости от числа Маха набегающего потока дт* = /(м, L,) представлено на рисунке 4. Относительная длина не нагретой части полости определяется зависимостью  Одновременно с замерами температуры была выполнена запись на осциллограф пульсаций давления у закрытого торца полости и на расстоянии 0.0427 м от входа в полость. На рис. 5 показано максимальное за период колебаний полное давление  На рис. 6 показана удвоенная амплитуда пульсаций давления 2А у закрытого торца этой же полости при том же диапазоне чисел Маха набегающего потока и укороченной полости Серия рисунков 7,8 иллюстрирует непосредственно осциллограммы давления ЛИТЕРАТУРА 1. Елисеев Ю. Б., Черкез А. Я. Об эффекте повышения температуры торможения при обтекании газом глубоких полостей. // Механика жидкости и газа. 1971. № 3. 2. Елисеев Ю. Б., Черкез А. Я. Экспериментальное исследование аномального аэродинамического нагрева тел с глубокой полостью // Механика жидкости и газа. 1978. № 1. С. 113-119. 3. Краснов Н. Ф., Кошевой В. Н., Калугин В. Т. Аэродинамика отрывных течений. М.: Высшая школа, 1988, 351 с. |