лаба ТТД. ТТД ЛАБА №1. Отчет по лабораторной работе определение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха студент гр. 212
![]()
|
М |
Опыт | Uн, В | Uо, мВ | t1, оС | t2, оС | N, число делений |
1 | 5,45 | 36,39 | 18 | 35,89 | 81 |
2 | 6,85 | 45,69 | 18 | 47,59 | 81 |
4. Обработка результатов эксперимента
Первоначально определяется расход воздуха через установку. Для этого необходимо перевести показания ротаметра в массовый расход воздуха.
Градуировочная шкала ротаметра приведена в табл. 1.
Таблица 1. Градуировочная шкала ротаметра
N, число делений | 20 | 40 | 60 | 80 | 100 |
Расход ![]() | 87 | 153 | 210 | 288 | 360 |
Расход при параметрах воздуха: to=24 oC, Po=755 мм рт. ст., ρ0=1,18 кг/м3 |
Перерасчет объемного расхода воздуха с параметров градуировочной шкалы ротаметра на действительные параметры воздуха выполняется по формуле
![](590017_html_37494a3711d1ed1f.gif)
![](590017_html_98feea2841bcaaf1.gif)
![](590017_html_e6de1ecdc7e3995c.gif)
![](590017_html_940100cf1f0d2064.gif)
![](590017_html_43a17f9d482a7888.gif)
![](590017_html_91efa7ca01abe580.gif)
где
![](590017_html_6474fd45678352c9.gif)
![](590017_html_1fd5e99c65628711.gif)
ρо – плотность воздуха по градуировочной таблице ротаметра, кг/м3;
ρ1 – плотность воздуха при его параметрах на входе в ротаметр, кг/м3.
Плотность воздуха на входе в ротаметр определяется по уравнению
состояния идеального газа
![](590017_html_35c0c6664d9eac7f.gif)
где Р1 – давление воздуха на входе в ротаметр, принимается равным атмосферному давлению;
Т1 – температура воздуха на входе в ротаметр.
Массовый расход воздуха G, кг/с, через установку рассчитывается по уравнению
![](590017_html_44713e7e68eccee3.gif)
![](590017_html_f61d62027da0ae3b.gif)
Полученную величину расхода воздуха записывают в таблицу результатов обработки опытных данных (см. табл. 2).
Таблица 2. Результаты обработки опытных данных
№ опыта | Uн, В | I, А | t1, оС | t2, оС | ∆t, оС |
1 | 5,45 | 0,364 | 18 | 35,89 | 17,89 |
2 | 6,02 | 0,457 | 18 | 47,59 | 29,59 |
Далее определяется электрическая мощность нагревателя по напряжению Uн и току I. Электрический ток, проходящий через нагреватель, рассчитывается по формуле
![](590017_html_1d98dc09f5994152.gif)
![](590017_html_4d98208be76cbe78.gif)
![](590017_html_64587ca4aabcd4ef.gif)
где Ro – образцовое сопротивление 0,1 Ом, подключенное последовательно с нагревателем;
Uo – напряжение на образцовом сопротивлении.
Определение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха может выполняться двумя способами [3].
Определение теплоемкости без учета внешнего теплообмена установки
В этом варианте расчета считается, что вся теплота нагревателя идет только на нагрев воздуха и соответствует выражению
![](590017_html_b45f4898cf5a2a9b.gif)
где ∆t – разница температур воздуха на выходе из сосуд Дюара t2 и входе в него t1.
Расчетное выражение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха в этом случае будет соответствовать виду
![](590017_html_665c1d8250b7c7d.gif)
![](590017_html_7b803c679af725c8.gif)
![](590017_html_3e3c45aa1891751f.gif)
Определение теплоемкости с учетом внешнего теплообмена установки
При наличии передачи или получения теплоты воздухом со стороны внешней среды в правую часть выражения (4.5) необходимо добавить второе слагаемое
![](590017_html_6a90730915129c86.gif)
где Qвн – внешняя теплота, подведенная к воздуху или отведенная от него.
Внешняя теплота может быть как положительной, так и отрицательной. При Qвн>0 происходят потери теплоты во внешнюю среду через стенки сосуда Дюара или часть теплоты электронагревателя идет на прогрев стенок этого сосуда. В случае когда Qвн<0, нагрев воздуха частично осуществляется за счет того, что сосуд Дюара имеет температуру выше, чем температура воздуха в нем (такое возможно, когда опыт проводится на неостывшей установке).
Для учета внешней теплоты при определении теплоемкости принимаем в качестве постоянных расход воздуха, теплоемкость воздуха и внешнюю теплоту. Определение теплоемкости в этом случае ведется по результатам двух опытов. Записав уравнение (4.7) для двух опытов как
![](590017_html_cc4c09bb528a3b88.gif)
![](590017_html_c79492b6c2c7591b.gif)
и вычтя из первого второе, получим соотношение
![](590017_html_ee32d83877c965b4.gif)
Расчетное выражение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха в этом случае выразится как
![](590017_html_bdc70d371bad945e.gif)
![](590017_html_1ca0e9286810401.gif)
![](590017_html_b3131f6b779b056b.gif)
Далее необходимо сравнить найденную величину cpm с ее значением из справочных данных [1] и оценить относительную погрешность опытных результатов по сравнению со справочными данными.
Таблица 3. Теплоемкости воздуха
Средние теплоемкости воздуха | ||||||||||||||
| cpm, | cvm, | cpm, | cvm, | cpm, | cvm, | к | |||||||
№ опыта | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | | |||||||
1 | 1.155 | 0.868 | 33.419 | 25.137 | 1.493 | 1.122 | 1.33 | |||||||
2 | 1.102 | 0.815 | 31.913 | 23.602 | 1.425 | 1.053 | 1.35 | |||||||
Среднее | 1.020 | 0.842 | 32.666 | 24.340 | 1.159 | 1.088 | 1.34 | |||||||
Теплоемкости идеального воздуха | ||||||||||||||
| cp, | cv, | cp, | cv, | cp, | cv, | к | |||||||
| ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | ![]() | | |||||||
| 1.004 | 0.717 | 29.075 | 20.761 | 1.3 | 0.927 | 1.4 |
На основании определенной опытным путем cpm вычислить величины средних теплоемкостей воздуха: массовой при постоянном объеме cvm; объемных при постоянном давлении и при постоянном объеме при нормальных условиях cpm и cvm; мольных cpm и cvm и величину к = cpm/cvm. Сравнить данные теплоемкости с соответствующими теплоемкостями идеального двухатомного воздуха, используя расчетные выражения этих теплоемкостей, полученных в соответствии с молекулярно-кинетической теорией идеального газа [2]. Результаты расчетов свести в таблицу (см. табл. 3).
cvm=
![](590017_html_6dddc2c75ee9652.gif)
cvm(1)=1155 Дж/кг*К – 8314 Дж/кмоль*К/28.96 кг/кмоль=868 Дж/кг*К
cvm(2)=1102 Дж/кг*К – 8314 Дж/кмоль*К/28.96 кг/кмоль=815 Дж/кг*К
cpm=* cpm
cpm(1)=28.96 кг/моль*1155 Дж/кмоль*К=33449 Дж/кмоль*К
cpm(2)=28.96 кг/моль*1102 Дж/кмоль*К=31913 Дж/кмоль*К
cvm=* cvm
cvm(1)=28.96 кг/моль*868 Дж/кмоль*К=25137 Дж/кмоль*К
cvm(2) =28.96 кг/моль*815 Дж/кмоль*К=23602 Дж/кмоль*К
cpm=
![](590017_html_801caad6926f1a57.gif)
![](590017_html_ce26323a320cd193.gif)
cpm(1)=
![](590017_html_799fe9d7ea5195d5.gif)
![](590017_html_2ccffe4274ea1f8b.gif)
cpm(2)=
![](590017_html_fb876bc44b2646c8.gif)
![](590017_html_2ccffe4274ea1f8b.gif)
cvm =
![](590017_html_cfdb9ed0f872b3d.gif)
![](590017_html_59ea507c48b75b68.gif)
![](590017_html_44d9da22f7fb1e3.gif)
![](590017_html_ce26323a320cd193.gif)
cvm(1)=
![](590017_html_1446ab460d1fc853.gif)
![](590017_html_c089eae66e859650.gif)
![](590017_html_2ccffe4274ea1f8b.gif)
cvm(2)=
![](590017_html_4973355f793b4c83.gif)
![](590017_html_94cbb5aa87e0a085.gif)
![](590017_html_2ccffe4274ea1f8b.gif)
Коэффициент Пуассона:K=
![](590017_html_ac001cd92043400e.gif)
K(1)=1.493
![](590017_html_c567241728932473.gif)
![](590017_html_c567241728932473.gif)
K(2)= 1.425
![](590017_html_c567241728932473.gif)
![](590017_html_c567241728932473.gif)
![](590017_html_f8db4183abb5b04b.gif)
![](590017_html_1b08a82c136387e7.gif)
5. Расчет погрешности
Подставив найденные данные, получим относительную погрешность изобарной теплоемкости, равную 1,59%.
6. Выводы по работе
1.В ходе данной работы были экспериментально определена средняя массовая теплоемкость воздуха при постоянном давлении.
Cpm= 1152 Дж/кг*К, 1102 Дж/кг*К, 1020 Дж/моль*К в интервале температур от 18°С до 35,89°С в первом опыте, в интервале температур от 18°С до 47,59°С во втором. Также была определена их средняя величина.
2.Сравнив найденные величины Cpm с её значениями из справочных данных (Сp=1.003-1.008 КДж/(кг*К) в интервале температур от 10°С до 80 °С) установили: наименьшую погрешность имеет опытное значение теплоемкости Сpm=1020 Дж/(кг*К), полученное в результате опыта 2. Относительная погрешность этого значения составляет 1,59% по отношению к значениям справочных данных.
3. Вычислив величины средних теплоемкостей воздуха: массовой при постоянном объеме Cvm; объемных при постоянном давлении и при постоянном объеме при нормальных условиях C’pm; C`vm; мольных µСpm и µСvm и величину К= Сpm/Сvm и сравнив с данными теплоемкости идеального двухатомного воздуха, мы получили допустимую погрешность, связанную с возможной неточностью снятых измерений.
Библиографический список.
1. Чухин И.М. Термодинамические свойства воздуха: Справ. материалы и метод. указания для определения термодинамических свойств воздуха с учетом влияния температуры на их изобарную и изохорную теплоемкость / Иван. гос. энерг. ун-т. – Иваново, 2001. – 36 с.
2. Чухин И.М., Техническая термодинамика. Часть 1., Учебн. пособие, ИГЭУ, 2006, 224 с.
3. Чухин И.М. Пекунова А.В. Определение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха. Метод. указания к лаб. работе. ИГЭУ, Иваново, 2005, 16 с. (№1733)
Содержание
1. Цель работы……………………………………………………………………………2
2. Описание экспериментальной установки…………………………………………2
3. Проведение опыта и результаты эксперимента…………………………………3
4. Обработка результатов эксперимента………………………………...................4
5. Выводы по работе…………………………………………………….......................8
6. Библиографический список………………………………………..........................9