лаба ТТД. ТТД ЛАБА №1. Отчет по лабораторной работе определение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха студент гр. 212
Скачать 308.52 Kb.
|
М инистерство образования и науки Российской ФедерацииФедеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего профессионального образования «Ивановский государственный энергетический университетимени В.И. Ленина»Кафедра теоретических основ теплотехники Отчет по лабораторной работе ОПРЕДЕЛЕНИЕ СРЕДНЕЙ МАССОВОЙ ИЗОБАРНОЙ ТЕПЛОЕМКОСТИ ВОЗДУХА Выполнил: студент гр. 2-12х Д.С. Жуков Принял: доц. каф. ТОТ И.М. Чухин Оценка ___________ Иваново 2013 Цель работы 1. Экспериментально определить величину средней массовой теплоемкости воздуха при постоянном давлении cpm, в интервале температур от t1 до t2. 2. Сравнить найденную величину cpm с ее значением из справочных данных [1]. 3. Вычислить величины средних теплоемкостей воздуха: массовой при постоянном объеме cvm; объемных при постоянном давлении и при постоянном объеме при нормальных условиях cpm; cvm; мольных cpm и cvm и величину к = cpm/cvm. Сравнить данные теплоемкости с соответствующими теплоемкостями идеального двухатомного воздуха. 2. Описание экспериментальной установкиСхема экспериментальной установки представлена на рис. 1 Рис.1. Экспериментальная установка (а) и схема ее рабочей части (б) Обозначения элементов установки: 1 – кнопка включения установки; 2 – кнопка включения компрессора; 3 – кнопка включения электронагревателя; 4 – ротаметр; 5 – цифровой прибор 2ТПМО; 6 – тумблер включения прибора 2ТПМО; 7 – тумблер переключения измерения напряжений Uo и Uн; 8 – разъемы для подключения вольтметра; 9 – вольтметр; 10 – соединительные провода; 11 – компрессор; 12 – холодильник; 13 – стеклянная трубка; 14 – сосуд Дюара; 15 – нагреватель; 16 – образцовое сопротивление; 17 – выпускное отверстие; 18 – источник постоянного тока; 19, 20 – термопары; 21 – регуляторы напряжения; 22 – кнопки подключения термопар к прибору 2ТПМО Воздух из помещения лаборатории компрессором 11 подается через спиральную трубку – холодильник 12 и ротаметр 4 по стеклянной трубке 13 в сосуд Дюара 14. В трубке 13 находится нихромовый нагреватель 15, к которому последовательно подключено образцовое сопротивление 16 (Ro=0,1 Ом). Проходя через трубку 13, воздух нагревается и удаляется из сосуда Дюара 14 через отверстие 17 в помещение лаборатории. Нагреватель 15 подсоединен к источнику постоянного тока 18. Напряжение на нагревателе 15 (Uн) и напряжение на образцовом сопротивлении 16 (Uo) измеряются вольтметром 9. Температуры воздуха на входе в сосуд Дюара t1 и на выходе из него t2 измеряются с помощью термопар 19 и 20, подключенных к цифровому прибору 5 (2ТПМО). Для определения средней массовой изобарной теплоемкости воздуха в опыте определяются: количество теплоты Q12, подведенной к воздуху за счет электрического нагревателя (его мощность через напряжение и ток); массовый расход воздуха G, проходящего через установку (посредством ротаметра); разность температур воздуха на входе и выходе из установки (посредством термопар и показывающего прибора), На основании этих опытных данных выполняется расчет этой теплоемкости по уравнению . 3. Проведение опыта и результаты эксперимента Порядок проведения опытаПодсоединяем вольтметр 9 с помощью проводов 10 к разъемам 8 на передней панели стенда и устанвливаем его регулятор в режим измерения напряжения постоянного тока до 20 В. Кнопкой 1 подключем установку к электропитанию. Кнопкой 2 включаем компрессор. Кнопкой 6 включем прибор измерения температур. Тумблер 7 установили в положение Uн. Включаем питание электронагревателя кнопкой 3 на блоке источника постоянного тока 18 и установили на нем регуляторами 21, ориентируясь по прибору 9, первоначальное напряжение Uн=4 В (тумблер 7 в положении Uн). Переключив тумблер 7 в положении Uо , замерили по прибору 9 напряжение на образцовом сопротивлении. Значения напряжений Uн и Uо записали в журнал наблюдений. Через 2 – 3 минуты, когда холодный воздух вышел из сосуда, а сам сосуд Дюара прогрелся, сняли значения температур на входе t1 и выходе из сосуда t2 по прибору 5, подключая соответствующие термопары кнопками 22. Записали эти температуры и показания ротаметра 4 по отметкам его шкалы (N – число делений) в журнал наблюдений. Пункты 5 – 8 повторили для второго значения напряжения на нагревателе 6,02 В. Результаты этих двух опытов записали в журнал наблюдений. Журнал наблюдений Дата «30» сентября 2013 г. Подпись преподавателя ___________ Подпись студента ________________ Атмосферное давление В=745 мм рт. ст. Показания термометра в лаборатории tо=23 oC
4. Обработка результатов эксперимента Первоначально определяется расход воздуха через установку. Для этого необходимо перевести показания ротаметра в массовый расход воздуха. Градуировочная шкала ротаметра приведена в табл. 1. Таблица 1. Градуировочная шкала ротаметра
Перерасчет объемного расхода воздуха с параметров градуировочной шкалы ротаметра на действительные параметры воздуха выполняется по формуле =291,6л/ч* =290,37 л/ч, (4.1) 288+(360-288)/(81-80)=261,6 л/ч; =(745мм рт ст*100000 Па/750 мм рт ст)/(8314 /28.96 *291К)=1.19 кг/ м3 где – объемный расход воздуха по градуировочной таблице ротаметра, л/ч; – объемный расход воздуха в пересчете на параметры воздуха перед ротаметром в опыте, л/ч; ρо – плотность воздуха по градуировочной таблице ротаметра, кг/м3; ρ1 – плотность воздуха при его параметрах на входе в ротаметр, кг/м3. Плотность воздуха на входе в ротаметр определяется по уравнению состояния идеального газа кг/ м3, (4.2) где Р1 – давление воздуха на входе в ротаметр, принимается равным атмосферному давлению; Т1 – температура воздуха на входе в ротаметр. Массовый расход воздуха G, кг/с, через установку рассчитывается по уравнению =1.19 кг/ м3 *290,37 л/ч * =9,6*10-5 кг/с. (4.3) Полученную величину расхода воздуха записывают в таблицу результатов обработки опытных данных (см. табл. 2). Таблица 2. Результаты обработки опытных данных
Далее определяется электрическая мощность нагревателя по напряжению Uн и току I. Электрический ток, проходящий через нагреватель, рассчитывается по формуле , (4.4) где Ro – образцовое сопротивление 0,1 Ом, подключенное последовательно с нагревателем; Uo – напряжение на образцовом сопротивлении. Определение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха может выполняться двумя способами [3]. Определение теплоемкости без учета внешнего теплообмена установки В этом варианте расчета считается, что вся теплота нагревателя идет только на нагрев воздуха и соответствует выражению , (4.5) где ∆t – разница температур воздуха на выходе из сосуд Дюара t2 и входе в него t1. Расчетное выражение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха в этом случае будет соответствовать виду . (4.6) Определение теплоемкости с учетом внешнего теплообмена установки При наличии передачи или получения теплоты воздухом со стороны внешней среды в правую часть выражения (4.5) необходимо добавить второе слагаемое , (4.7) где Qвн – внешняя теплота, подведенная к воздуху или отведенная от него. Внешняя теплота может быть как положительной, так и отрицательной. При Qвн>0 происходят потери теплоты во внешнюю среду через стенки сосуда Дюара или часть теплоты электронагревателя идет на прогрев стенок этого сосуда. В случае когда Qвн<0, нагрев воздуха частично осуществляется за счет того, что сосуд Дюара имеет температуру выше, чем температура воздуха в нем (такое возможно, когда опыт проводится на неостывшей установке). Для учета внешней теплоты при определении теплоемкости принимаем в качестве постоянных расход воздуха, теплоемкость воздуха и внешнюю теплоту. Определение теплоемкости в этом случае ведется по результатам двух опытов. Записав уравнение (4.7) для двух опытов как , и вычтя из первого второе, получим соотношение . (4.8) Расчетное выражение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха в этом случае выразится как . (4.9) = =1020,9 Дж/кг*К Далее необходимо сравнить найденную величину cpm с ее значением из справочных данных [1] и оценить относительную погрешность опытных результатов по сравнению со справочными данными. Таблица 3. Теплоемкости воздуха
На основании определенной опытным путем cpm вычислить величины средних теплоемкостей воздуха: массовой при постоянном объеме cvm; объемных при постоянном давлении и при постоянном объеме при нормальных условиях cpm и cvm; мольных cpm и cvm и величину к = cpm/cvm. Сравнить данные теплоемкости с соответствующими теплоемкостями идеального двухатомного воздуха, используя расчетные выражения этих теплоемкостей, полученных в соответствии с молекулярно-кинетической теорией идеального газа [2]. Результаты расчетов свести в таблицу (см. табл. 3). cvm= cvm(1)=1155 Дж/кг*К – 8314 Дж/кмоль*К/28.96 кг/кмоль=868 Дж/кг*К cvm(2)=1102 Дж/кг*К – 8314 Дж/кмоль*К/28.96 кг/кмоль=815 Дж/кг*К cpm=* cpm cpm(1)=28.96 кг/моль*1155 Дж/кмоль*К=33449 Дж/кмоль*К cpm(2)=28.96 кг/моль*1102 Дж/кмоль*К=31913 Дж/кмоль*К cvm=* cvm cvm(1)=28.96 кг/моль*868 Дж/кмоль*К=25137 Дж/кмоль*К cvm(2) =28.96 кг/моль*815 Дж/кмоль*К=23602 Дж/кмоль*К cpm= cpm(1)= =1.493 cpm(2)= =1.425 cvm = cvm(1)= =1.122 cvm(2)= =1.053 Коэффициент Пуассона:K= K(1)=1.493 /1.122 =1.33 K(2)= 1.425 /1.053 =1.35 = =1,59% 5. Расчет погрешности Подставив найденные данные, получим относительную погрешность изобарной теплоемкости, равную 1,59%. 6. Выводы по работе 1.В ходе данной работы были экспериментально определена средняя массовая теплоемкость воздуха при постоянном давлении. Cpm= 1152 Дж/кг*К, 1102 Дж/кг*К, 1020 Дж/моль*К в интервале температур от 18°С до 35,89°С в первом опыте, в интервале температур от 18°С до 47,59°С во втором. Также была определена их средняя величина. 2.Сравнив найденные величины Cpm с её значениями из справочных данных (Сp=1.003-1.008 КДж/(кг*К) в интервале температур от 10°С до 80 °С) установили: наименьшую погрешность имеет опытное значение теплоемкости Сpm=1020 Дж/(кг*К), полученное в результате опыта 2. Относительная погрешность этого значения составляет 1,59% по отношению к значениям справочных данных. 3. Вычислив величины средних теплоемкостей воздуха: массовой при постоянном объеме Cvm; объемных при постоянном давлении и при постоянном объеме при нормальных условиях C’pm; C`vm; мольных µСpm и µСvm и величину К= Сpm/Сvm и сравнив с данными теплоемкости идеального двухатомного воздуха, мы получили допустимую погрешность, связанную с возможной неточностью снятых измерений. Библиографический список.1. Чухин И.М. Термодинамические свойства воздуха: Справ. материалы и метод. указания для определения термодинамических свойств воздуха с учетом влияния температуры на их изобарную и изохорную теплоемкость / Иван. гос. энерг. ун-т. – Иваново, 2001. – 36 с. 2. Чухин И.М., Техническая термодинамика. Часть 1., Учебн. пособие, ИГЭУ, 2006, 224 с. 3. Чухин И.М. Пекунова А.В. Определение средней массовой изобарной теплоемкости воздуха. Метод. указания к лаб. работе. ИГЭУ, Иваново, 2005, 16 с. (№1733) Содержание1. Цель работы……………………………………………………………………………2 2. Описание экспериментальной установки…………………………………………2 3. Проведение опыта и результаты эксперимента…………………………………3 4. Обработка результатов эксперимента………………………………...................4 5. Выводы по работе…………………………………………………….......................8 6. Библиографический список………………………………………..........................9 |