Механика задание 1. Практикум по дисциплине Механика
Скачать 266.87 Kb.
|
Практикум по дисциплине «Механика» Задача 4.9
Решение: Составим уравнение равновесия: Из третьего уравнения системы вычислим: Сложив два первых уравнения системы, получим -P+SC(cos300+cos600)+SD(cos300-cos600)=0 Подставим SC в первое уравнение системы: Найдем SD: Ответ: =35,4 Н; =89,5Н; Практикум по дисциплине «Механика» Выполнила: Плотникова А.В. Группа: ЭРТбп-1801а Задача 13.15 Маховое колесо радиуса R= 2 м вращается равноускоренно из состояния покоя; через t= 10 с точки, лежащие на ободе, обладают линейной cкоростью v=100 м/с. Найти скорость, нормальное и касательное ускорение точек обода колеса для момента t= 15 с.
Сначала определим параметры движения колеса в момент t=10c. По известнойскорости точки , лежащей на ободе колеса, находим угловую скорость колеса ω. С другой стороны, при равноускоренном вращении колеса состояния покоя его угловая скорость определяется выражением: где Отсюда при t=10c По полученному ускорению колеса с помощью равенства подсчитываем для момента t=15c угловую скорость колеса и искомые значения скорости V , вращательного Wвр и осестремительного Wос ускорений точек обода колеса V=150 м/с; ωt = ωn = Ответ: V=150 м/с;ωt = ωn = . Практикум по дисциплине «Механика» Выполнила: Плотникова А.В. Группа: ЭРТбп-1801а Задача 36.9 По горизонтальной платформе A, движущейся по инерции со скоростью v0, перемещается тележка В с постоянной относительной скоростью u0. В некоторый момент времени тележка была заторможена. Определить общую скорость v платформы с тележкой после ее остановки, если M - масса платформы, а m – масса тележки.
Решение: Тележка В совершает сложное движение , ее абсолютная скорость Так как проекция главного вектора внешних сил на ось х равна нулю , можно записать закон сохранения импульса в проекции на эту ось: M(u0+v0)+Mv0=(m+M)v Отсюда: Ответ: . Практикум по дисциплине «Механика» Выполнила: Плотникова А.В. Группа: ЭРТбп-1801а Задача 37.13 Часовой балансир А может вращаться вокруг оси, перпендикулярной его плоскости и проходящей через центр тяжести О, имея относительно этой оси момент инерции J. Балансир приводится в движение спиральной пружиной, один конец которой с ним скреплен, а другой присоединен к неподвижному корпусу часов. При повороте балансира возникает момент сил упругости пружины, пропорциональный углу поворота. Момент, необходимый для закручивания пружины на один радиан, равен с. Определить закон движения балансира, если в начальный момент в условиях отсутствия сил упругости балансиру сообщили начальную угловую скорость w0.
Вращение часового балансира А происходит под действием приложенных к нему сил момента Мупр сил упругости пружины , реакций связей в опоре О. Запишем дифференциальное уравнение вращения твердого тела вокруг неподвижной оси z где . Получим однородное дифференциальное уравнение: , где к= Откуда Продифференцируем выражение по времени: +Dkcoskt. Постоянные интегрированияBиDнайдем из начальных условий: φ0=0, φ0=ω0 приt=0. Тогда B=0, D = = ω0= . С учетом значений B, D и K запишем уравнение движения балансира А: φ=ω0= sin . Ответ: φ=ω0= sin . |