Электротехника. 07 Лекция. Сложение и вычитание синусоидальных функций с помощью комплексных чисел. Векторная диаграмма
Скачать 138 Kb.
|
§4. Сложение и вычитание синусоидальных функций с помощью комплексных чисел. Векторная диаграмма. Сложим два тока i1 и i2 одинаковой частоты: ; ; . ; , ; , . . Векторной диаграммой называют совокупность векторов на комплексной плоскости, изображающих синусоидально изменяющиеся функции времени одной и той же частоты и построенных с соблюдением правильной ориентации их относительно друг друга по фазе. §5. Закон Ома в комплексной форме для резистивного, индуктивного и ёмкостного элементов. А . Резистивный элемент. Ток через R . По закону Ома напряжение на R: , (1) где амплитуды тока и напряжения связаны соотношением: (2). Ток и напряжение на R совпадает по фазе. Разделив (2) на , получим соотношение для действующих значений напряжения и тока для R: (3) В комплексной форме: и . Тогда закон Ома в комплексной форме: (4) Б. Индуктивный элемент. При прохождении синусоидального тока через L, по закону электромагнитной индукции напряжение на L равно: (5) Для амплитуд: (6) Для действующих значений тока и напряжения (разделив для этого (6) на ): (7) На рис.2А видно график мгновенных значений синусоидальных тока и напряжения на L. Синусоидальный ток iL отстаёт по фазе от синусоидального напряжения на π/2 – на четверть периода. Величина XL=ωL в (7) называют индуктивным сопротивлением (измеряется в Омах), а обратную величину bL=1/ωL – называют индуктивной проводимостью (измеряется в Ом-1 – См (сименсах)). В комплексной форме: и . На рис.2Б показана векторная диаграмма для L. Вектор комплексного значения тока отстаёт по фазе от вектора комплексного значения напряжения на четверть периода (π/2). Закон Ома в комплексной форме для L: (8) или (9) Величина jωL=jXL – называют комплексным сопротивлением индуктивного элемента, а обратная ей величина 1/ jωL=-jbL – комплексной проводимостью индуктивного элемента. В. Ёмкостной элемент. Если приложить к конденсатору напряжение не меняющееся во времени, то величина заряда на пластине равна: q=Cu (на другой пластине заряд –q), где С – ёмкость конденсатора. Ток через конденсатор в этом случае не проходит. Если же напряжение на конденсаторе меняется во времени , тогда заряд – меняется во времени, и , следовательно, через С пройдёт ток: (10) Для амплитуд: , для действующих значений: (11) XC – называют ёмкостным сопротивлением (Ом); b C – называют ёмкостной проводимостью (См). В противоположность индуктивности ёмкостное сопротивление уменьшается с увеличением частоты синусоидального тока. При постоянном напряжении сопротивление бесконечно велико. Из (5) и рис.3 видно, что для ёмкостного элемента синусоидальное напряжение UCотстаёт по фазе от синусоидального тока iCна π/2. В комплексной форме: ; . Закон Ома для ёмкостного элемента в комплексной форме: (12) Величину 1/jωC=-jXC – называют комплексным сопротивлением ёмкостного элемента, а величину jωC=jbC – комплексной проводимостью. |