ответы на вопросы. 1 Физические свойства жидкостей. Испарение
![]()
|
1) Физические свойства жидкостей. Испарение— процесс парообразования, протекающий со свободной поверхности жидкости. Текучесть — смещение слоя жидкости в направление действия внешней силы. Вязкость— способность жидкостей оказывать сопротивление сдвигу ее слоев. Кипение— процесс испарения, протекающий по всему объему жидкости, при этом образуются пузырьки пара. 2) Определение гидростатического давления. Гидростатическое давление— давление столба жидкости, находящейся в состоянии равновесия, над некоторым условно выбранным уровнем при действии силы тяжести. ![]() 3) Пьезометрическая высота. Пьезометрическая высота (h)— высота столба данной жидкости, соответствующая данному давлению P (абсолютному или избыточному). ![]() 4) Уравнения равновесия Эйлера (в проекциях). ![]() Данные уравнения отражают основные свойства гидростатического давления, другими словами, это давление, действующее на рассматриваемую точку в жидкости одинаково в любом направлении, которое зависит от координат данной точки. 5) Поверхность уровня. Поверхность уровня— поверхность жидкости, любая точка которой имеет одно и тоже значение рассматриваемой функции (функции давления). Уравнение поверхности уровня: ![]() 6) Относительное равновесие жидкости в поле силы тяжести. Относительное равновесие жидкости— такое состояние жидкости, при котором каждая ее частица сохраняет свое положение относительно твердой стенки движущегося сосуда, в котором она находится, находящаяся в состоянии покоя. При рассмотрении относительного равновесия жидкости решаются 2 задачи: 1) Определяется форма поверхности уровня (поверхности равного давления). 2) Определяется характер распределения давления на этом уровне. 7) Движение резервуара с жидкостью по вертикали. ![]() Для определения формы поверхности уровня (поверхности равного давления) используют дифференциальное уравнение поверхности: ![]() Проекции единичных массовых сил: ![]() Получаем: ![]() Характер распределения давления получаем из основного дифференциального уравнения равновесия: ![]() Получаем: ![]() Уравнение показывает, что при движении жидкости по вертикали с полученным уравнением давление изменяется по линейному закону. 8) Горизонтальное перемещение резервуара с жидкостью с постоянным ускорением. ![]() Проекции единичных массовых сил: ![]() Сумма сил: ![]() ![]() Уравнение поверхности жидкости: ![]() Закон распределения давления: ![]() Давление также изменяется по линейному закону для любой горизонтальной плоскости при движении сосуда с жидкостью вдоль горизонтальной плоскости с постоянным ускорением a: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 9) Давление жидкости на дно цилиндрического сосуда. ![]() В пределах площади дна этого сосуда выделена элементарная площадка ![]() Сила давления на общую площадь дна dp: ![]() Полное гидростатическое давление, действующее на дно сосуда: ![]() Равнодействующая сил давления: ![]() Уравнение показывает, что независимо от формы сосуда, в который налита жидкость и формы его дна, сила гидростатического давления будет одинакова во всех точках и будет определяться только глубиной h и внешним давлением. 10) Давление жидкости на произвольно ориентированную поверхность. ![]() ![]() ![]() ![]() Полная сила гидростатического давления: ![]() Сила гидростатического давления на свободную поверхность величина постоянная, значит: ![]() ![]() ![]() Тогда: ![]() 11) Давление жидкости на криволинейные поверхности. ![]() Площадка ![]() ![]() ![]() ![]() Элементарная сила давления: ![]() ![]() ![]() Горизонтальные составляющие будут равны: ![]() ![]() ![]() Вертикальная составляющая равна сумме всех элементарных вертикальных составляющих: ![]() ![]() 12) Уравнение неразрывности. При течении жидкости должно соблюдаться условие неразрывности изменения параметров потока по координатам и времени. Уравнение неразрывности потока жидкости: ![]() ![]() Если течение установившееся ( ![]() ![]() Если жидкость несжимаемая (капельная), то ![]() ![]() 13) Формулы компонентов вихря. ![]() ![]() ![]() ![]() 14) Уравнения движения Эйлера для невязкой жидкости. В потоке элементарная частица имеет форму параллелепипеда со сторонами dx,dy,dz. На эту частицу действуют силы гидростатического давления, массовые силы и силы инерции. В проекциях на оси координат можно записать: ![]() 15) Уравнения движения невязкой жидкости в форме Громеки-Ламба. Уравнения Громеки-Ламба: ![]() В этих уравнениях ускорения массовых сил являются частными производными частного потенциала U(X,Y,Z): ![]() 16) Интегралы Лагранжа и Бернулли. Интеграл Лагранжа: в некотором потенциальном потоке во всех точках сохраняется постоянное значение четырех членов равенства. ![]() Интеграл Бернулли: при установившемся течении жидкости вдоль линии тока должна сохраняться постоянной сумма. ![]() 17) Изменение кинетической и потенциальной энергии жидкости при течении вдоль линии тока, отнесенное к единице массы, к единице веса, к единице объема. Изменение кинетической энергии при течении вдоль линии тока: 1) отнесенное к единице массы: ![]() 2) отнесенное к единице веса: ![]() 3) отнесенное к единице объема: ![]() ![]() Изменение потенциальной энергии при течении вдоль линии тока: 1) отнесенное к единице массы: ![]() 2) отнесенное к единице веса: ![]() 3) отнесенное к единице объема: ![]() ![]() 18) Геометрический смысл уравнения Бернулли. ![]() Уравнение Бернулли: ![]() Высота положения ( ![]() Пьезометрическая высота ( ![]() ![]() Скоростная высота ( ![]() ![]() ![]() 19) Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости. Должны соблюдаться условия: 1. Течение жидкости должно быть плавно изменяющимся. 2. Нормальные к вектору скорости, ускорения будут иметь минимальные или пренебрежительно малые значения по сравнению с продольными составляющими ускорения. 3. Живые сечения должны быть или плоскими, или круглоцилиндрическими. 4. Распределенные гидродинамические давления должны подчиняться гидростатическому закону. Уравнение Бернулли для потока вязкой жидкости: 1. Для единицы массы: ![]() 2. Для единицы веса: ![]() 3. Для единицы объема: ![]() ![]() ![]() 20) Коэффициент гидравлических сопротивлений. Коэффициент гидравлических сопротивлений (λ) — является функцией числа Рейнольдса и коэф. относительной шероховатости. ![]() ![]() ![]() Коэффициент гидравлических сопротивлений вычисляется по следующим правилам: 1. Если течение жидкости ламинарное, т.е. когда ![]() ![]() 2. Если число Рейнольдса лежит в пределе от ![]() ![]() ![]() 3. Если ![]() ![]() 4. Если число Рейнольдса чуть больше 2320 ( ![]() ![]() |