2. Формы тела упрощают
Скачать 2.51 Mb.
|
2. Сравнение температур точек тела в период теплонасыщения и предельного температурного поляПериод процесса распространения тепла до достижения предельного состояния (стационарного при неподвижном источнике и квазистационарного при подвижном) называется периодом тепло насыщения. В этом периоде температура T(t) любой точки тела, отнесённой к координатной системе и связанной с источником тепла (неподвижным или подвижным), возрастает от =0 до температуры предельного состояния, теоретически достигаемой при t→0. Температуру T(t) точки с координатами (x, y, z) в периоде тепло насыщения (при 0 Такой коэффициент тепло насыщения возрастает от нуля в начальный момент времени (Ш(0)=0) до единицы в предельном состоянии (Ш(∞)=1). Возрастание этого коэффициента во времени характеризует процесс насыщения данной точки тела теплом. Величина коэффициента Ш(t) зависит не только от времени, но и от расстояния рассматриваемой точки от источника тепла Ш=f (R, t). Для удобства вычисления Ш вводятся обычно безразмерные параметры расстояния и времени: для точечного источника теплоты: , (5) где R = Учитывая, что, получаем следующее расчётное выражение: (6) В данной работе необходимо построить распределение температур в поперечном сечении шва при двух периодах тепло насыщения, при х=10 и х=50 мм. Осуществить расчёт безразмерных параметров расстояния и времени по формулам (5 и 6) и применив номограмму для определения коэффициента тепло насыщения определим коэффициент тепло насыщения. Например, для х=50 мм, у=10 мм: =0,01/0,001=10; Ф=/48,7=0,28; с=0,0010,01/28,7=0,57; =0,59197=116°С где с и - безразмерные критерии расстояния и времени для пространственного процесса распространения тепла точечного источника, перемещающегося по поверхности полу бесконечного тела По результатам расчёта строим распределение температур в поперечном сечении шва при установившемся температурном поле (рис. 5). Таблица 2 – Распределение температуры в поперечном сечении шва в период тепло насыщения
|