Конспект_СвСУ. Конспект лекций для студентов специальности 153 01 07 Информационные технологии и управление в технических системах
 Скачать 8.24 Mb.
|
4.6 Генератор импульсов на туннельном диоде в ждущем режимеНагрузочная прямая для схемы генератора располагается так, как показано на рисунке 4.16.  Рисунок 4.16 — Нагрузочная прямая в схеме генератора на туннельном диоде в ждущем режиме Построение дает цифровые значения E0 и Rн. Но для схемы генератора еще нужна реактивность, в качестве которой здесь применяют индуктивность, последовательно включаемую с туннельным диодом и Rн. В результате получаем схему, изображенную на рисунке 4.17.  Рисунок 4.17 — Схема мультивибратора на туннельном диоде в ждущем режиме Первой устанавливается точка 1 на графическом построении рисунка 4.18 т.к. она первой встречается при нарастании напряжения питания от начала координат (нуля).  Рисунок 4.18 — Процессы генерации импульса Это состояние продолжается до момента поступления запускающего импульса положительной полярности Uзап, проходящего через VDзап в прямом направлении. Точка 1 перемещается вправо, достигает уровня колена 2, превышает его, и в том случае, если запускающий импульс достаточно большой, превышает уровень точки  , скачок в точку 3, затем скачкообразное движение в направлении точки . При этом наклон нагрузочной прямой в точках 3, не равен наклону Rн, т.к. дополняется сопротивлением цепи запуска, а ток в точках 3 и образуется двумя составляющими: током последовательной цепи с индуктивностью L, который в течение действия скачка запускающего импульса удерживается на уровне точки 1 (закон сохранения тока), и током запускающей цепи, в которой нет индуктивности, поэтому эта составляющая зависит от величины запускающего импульса. Если запускающий импульс меньше в сравнении с точкой 3, то скачок из 2 может быть и в точку  , но не ниже точки  , положение которой определяется законом сохранения тока. После снятия запускающего импульса (имеется ввиду, что запускающий импульс имеет короткий фронт, вершину и спад, так что ток в индуктивности L практически не изменяется в сравнении с точкой 1 рисунка 4.17), рабочая точка из положения или 3, или скачком перемещается в точку  , из нее начинается относительно медленное перемещение в направлении точки 4. Т.е. нагрузочная прямая  , параллельная Rн, удерживаемая ЭДС самоиндукции  , смещается влево вследствие убывания .Т.к. ЭДС самоиндукции убывает относительно медленно, то рабочая точка перемещается из положения  в направлении 4 нижнего колена, и из точки 4 скачком в точку 5 (действует закон сохранения тока). В сущности, генерация импульса заканчивается. Но еще есть процесс установления. Он состоит в том, что рабочая точка из положения 5 относительно медленно перемещается в положение 1, т.е. нагрузочная прямая RIIн возвращается в свое первоначальное состояние Rн, начинается вновь режим ожидания следующего запускающего импульса.ЭДС самоиндукции в момент обратного скачка это  на графике рисунка 4.18.В связи с тем, что в этой схеме присутствует индуктивность, расчет длительности генерируемых импульсов следует производить не по координатам напряжения, т.к. они разрывны (см. графики рисунка 4.18), а по координатам тока, используя стандартную формулу:  , с.В этой формуле  – постоянная времени, для цепи с индуктивностью она равна  , где L – индуктивность в Генри, RI – сопротивление в Омах. Сопротивление Rтд надо рассчитывать отдельно для точек и 4, так как оно нелинейно (криволинейно) в связи с нелинейностью характеристики туннельного диода, просуммировать его с Rн ( схема рисунка 4.17): RI=Rтд+Rн Координаты  легко определяются из графического построения рисунка 4.18, причем  , где ток  соответствует точке пересечения прямой Rн с характеристикой туннельного диода, построенной как продолжение участка – 4 по направлению к началу координат, если бы туннельный диод был обычным диодом. |