Краткий курс лекций. Курс лекций по дисциплине Теплотехника составлен в соответствии с рабочей программой дисциплины и предназначен для студентов направления подготовки 19. 03. 04

• Название: Курс лекций по дисциплине Теплотехника составлен в соответствии с рабочей программой дисциплины и предназначен для студентов направления подготовки 19. 03. 04
• Дата: 31.01.2022
• Размер: 1.75 Mb.
• Имя файла: Краткий курс лекций.docx
• Тип: Курс лекций; #347389
• страница: 6 из 9



^tст2 <sup>= – q

 +t</sup>ст1^{, (17.1)}



или
_q= t_ t_.

^ R



Соотношение

^ называется тепловойпроводимостьюстенки, а



^ тепловым,



или термическимсопротивлениемтеплопроводностиR(м²·К/Вт). Последнее определяет падение температуры при прохождении удельного теплового потока, равного единице.
Из уравнения (17.1) следует, что в плоской однородной стенке при стационарной теплопроводности температура распределяется по линейному закону, причем угловой

коэффициент прямой линии равен температуры.

^ < и определяет интенсивность падения



Теплопроводностьмногослойнойплоскойстенки
Рассмотрим теплопроводность плоской многослойной стенки, состоящей из трёх слоёв плотно прилегающий друг к другу (рис. 17.2). Температурное поле многослойной стенки изобразится ломаной линией.

Каждый слой имеет свою толщину δи коэффициент теплопроводности λ. При стационарном тепловом режиме тепловые потоки через каждый из слоёв стенки одинаковы.




Рисунок 17.2. Плоская многослойная стенка

Перепад температур в каждом слое будет равен:

^tст1

• 
  t
  

ст 2

 q^δ1 ;

λ₁
t

ст 2

^{ t}ст3

 q^δ2 ;

λ₂

^tст3

• 
  ^tст 4
  

 q^δ3 .

λ₃

Просуммировав, левые и правые части, получим:
^ δ₁ δ₂ δ₃ ^




t_ст1  t_{ст 4}  q^ _λ _λ _λ^ ,

 ^{1 2 3} 

Откуда плотность теплового потока:
q =
^tст1 ^{ t}ст 4
_ Δt_,

δ_{1 } δ_{2 } δ_{3 Rо}

λ₁ λ₂ λ₃

где Δt– температурный перепад наружных поверхностей стенки;
Тепловой поток через многослойную плоскую стенку определяется по формуле:

^tст1 ^{ t}ст(n1 )


n
Q=qF= F,