|
Лабораторная работа . 1 Гамма излучение радиоактивных нуклидов выполнил студент Нго Тан Фу Чан Тхиен Фонг
Санкт-Петербургский политехнический университет Петра великого
Институт энергетики и транспортных систем
Кафедра «Экспериментальная Ядерная Физика»
Лабораторная работа №.1 ГАММА – ИЗЛУЧЕНИЕ РАДИОАКТИВНЫХ НУКЛИДОВ
Выполнил студент
| Нго Тан Фу
Чан Тхиен Фонг
| Группа
| 23221/6
| Преподаватель
| Бакаев В.А
|
Санкт – Петербург
2017 Введение
Гамма-излучение по своей физической природе является коротковолновым электромагнитным излучением, которое возникает при изменении энергетического состояния атомных ядер, при ядерных превращениях или при аннигиляции частиц.
Гамма-излучения радиоактивных нуклидов в основном связано с возбуждеными ядрами. При испускании гамма-квантов эти ядра переходят из возбужденного состояния в основное.
Гамма-излучение относится к косвенному ионизирующему излучению, т.е к излучению, состоящему из незаряженных частиц, создающему в веществе в результате своих взаимодействий заряженные частицы, которые ионизируют это вещество.
В данной работе для измерения мощности гамма-излучателей применен стационарный гамма-радиометр, состоящий из источника высокого напряжения БВ-2-2, детектора – сцинтилляционного счетчика, помещенного для уменьшения фона в свициовый домик типа ДС, и пересчетного прибора ПС02-4.
В работе используотся источники гамма-излучения с периодом полураспада 5,27 года. При одном акте распада испускается два гамма-кванта с энергиями 1,17 и 1,33 МэВ.
ПРОВЕРКА ИСПРАВНОСТИ ГАММА – РАДИОМЕТРА
Источник №.13
Напряжение
Таблица 1
Результаты измерений и расчетов Номер измер-ения i
| Длительн-ость измерения в серии t, с
| Измеренное число импульсов , имп
| Среднее число импульсов в серии ,имп
| Максималь-ное отклонение от в серии , имп
| Оценка дисперсии числа импульсов в серии
| 1
| 1
| 27
| 24
| 22
| 26
| 28
| 25.4
| 3.4
| 5.8
| 2
| 3
| 86
| 80
| 82
| 79
| 86
| 82.6
| 3.6
| 10.8
| 3
| 10
| 287
| 303
| 301
| 299
| 299
| 297.8
| 10.8
| 39.2
| 4
| 30
| 874
| 880
| 904
| 874
| 896
| 885.6
| 18.4
| 186.8
| 5
| 100
| 3016
| 2916
| 2955
| 3031
| 2933
| 2970.2
| 60.8
| 2586.7
| Таблица 2 Номер измер-ения i
| Длительность измерения в серии t, с
|
|
|
|
| Средняя скорость счета радиометра
| Предел ошибок
|
| Максималь-ное отклонение “” от
| 1
| 1
| 5.04
| 1.00
| 10,28
| 40,52
| 25,40
| 2,25
| 1.000
| 3.40
| 2
| 3
| 9.09
| 1.73
| 55,33
| 109,87
| 27,53
| 1,35
| 0.577
| 1.20
| 3
| 10
| 17.26
| 3.16
| 246.03
| 349.57
| 29.78
| 0,77
| 0.316
| 1.08
| 4
| 30
| 29.76
| 5.48
| 796,32
| 974,88
| 29,52
| 0,44
| 0.183
| 0.61
| 5
| 100
| 54.50
| 10.00
| 2806,70
| 3133,70
| 29,70
| 0,24
| 0.100
| 0.61
| Формулы для расчетов:
Дисперсия :
Средняя скорость счета
Предел ошибок
Вывод по результатам измерений:
Среднее число импульсов прямо пропорционально времени измерения
Максимальное отклонение i – ого измерения от среднего в серии увеличивается при увеличении пропорционально или
Оценка дисперсии б увеличивается прямо пропорционально или t
При любом времени экспозиции разброс числа импульсов заключен в интервале
Таким образом, что измеренное число импульсов N подчиняется закону Пуассона
Величина средней скорости не зависит, в пределах ошибок, от времени измеренния
Максимальное отклонение i – ого измерения скорости счета от среднего в серии уменьшается при увеличении времени измерения как . => для увеличения точноcти измерений необходимо увеличивать время измерения
Общий вывод (о исправности гамма-радиометра):
По результатам измерений – это исправный гамма–радиометр
ИССЛЕДОВАНИЕ ФЛУКТУАЦИЙ ОТСЧЕТОВ ПРИ РЕГИСТРАЦИИ ИОНИЗИРУЮЩЕГО ИЗЛУЧЕНИЯ
Таблица 3
Результаты измерений и расчетов
Длительность измерения в серии t, с
|
| 1
| 3
| 10
| Измеренное число импульсов , имп
| 29
| 28
| 26
| 39
| 26
| 108
| 74
| 98
| 97
| 90
| 299
| 301
| 303
| 284
| 287
| 42
| 41
| 27
| 34
| 31
| 83
| 80
| 93
| 76
| 94
| 299
| 348
| 270
| 307
| 295
| 17
| 21
| 30
| 33
| 22
| 88
| 69
| 87
| 94
| 108
| 322
| 267
| 284
| 273
| 321
| 33
| 26
| 29
| 30
| 32
| 81
| 80
| 102
| 83
| 96
| 297
| 286
| 306
| 281
| 315
| 25
| 36
| 26
| 28
| 32
| 85
| 92
| 94
| 99
| 102
| 322
| 279
| 324
| 299
| 313
| 36
| 24
| 26
| 29
| 23
| 103
| 72
| 85
| 82
| 104
| 287
| 306
| 291
| 306
| 280
| 27
| 34
| 29
| 26
| 41
| 94
| 90
| 109
| 92
| 84
| 290
| 288
| 290
| 289
| 304
| Продолжение таблицы 3
| 24
| 29
| 33
| 25
| 27
| 80
| 78
| 90
| 98
| 99
| 318
| 298
| 291
| 309
| 294
| 29
| 21
| 28
| 37
| 33
| 96
| 97
| 106
| 101
| 94
| 312
| 293
| 283
| 301
| 283
| 29
| 39
| 34
| 28
| 34
| 87
| 85
| 92
| 77
| 95
| 282
| 302
| 294
| 278
| 309
| Таблица 4 Номер измер-ения i
| Длительн-ость измерения в серии t, с
| Среднее число импульсов в серии ,имп
| Максималь-ное отклонение от в серии , имп
| Оценка дисперсии числа импульсов в серии
| Число измерений выходит за интервал
| Число измерений попадает в интервал
| Число измерений попадает в интервал
| 1
| 1
| 29.76
| 12.76
| 30.35
| 0
| 47
| 37
| 2
| 3
| 90.86
| 21.86
| 97.84
| 0
| 50
| 32
| 3
| 10
| 297.20
| 50.8
| 250.00
| 0
| 49
| 38
|
Вывод:
Максимальное отклонение от среднего в серии из 50 измерений маметно превышает максимальное отклонение в серии из 5 измерений при той же экспозиции.
Вероятность измерения , близких к , больше, чем далеко отстоящих
Величины оценки дисперсии для серий из 5 и 50 измерений отличаются друг от друга Длительность измерения в серии t, с
| Оценка дисперсии числа импульсов в серии
| 5 измерений
| 50 измерений
| 1
| 5.8
| 30.35
| 3
| 10.8
| 97.84
| 10
| 39.2
| 250.00
| Оценка дисперсии “б” увеличивается прямо пропорционально
|
|
|