Опыт франка герца. Лабораторная работа 10 По дисциплине Физика
![]()
|
ПЕРВОЕ ВЫСШЕЕ ТЕХНИЧЕСКОЕ УЧЕБНОЕ ЗАВЕДЕНИЕ РОССИИ ![]() МИНИСТЕРСТВО НАУКИ И ВЫСШЕГО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «САНКТ-ПЕТЕРБУРГСКИЙ ГОРНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ» Кафедра общей и технической физики Лабораторная работа №10
Санкт-Петербург 2023 I. Цель работы: изучение дискретных свойств энергетических уровней атомов и экспериментальное доказательство дискретности энергетических уровней атомов неона. II. Краткое теоретическое содержание Явление, изучаемое в работе – дискретность энергетических уровней. Определения 1. Спектр испускания — это распределение по частотам интенсивности электромагнитного излучения, испускаемого телом. 2. Спектр поглощения – это распределение по частотам интенсивности электромагнитного излучения, поглощаемого телом. 3. Дискретность – это главная особенность атомных спектров, заключающаяся в распределении по частотам интенсивности испускаемого или поглощаемого излучения I(ω), он представляет собой набор очень острых пиков при некоторых значениях частоты ωi, в промежутке между которыми интенсивность практически равна 0. 4. Спектральные линии – это пики интенсивности. Законы и соотношения Первый постулат Бора. Существуют стационарные состояния атома. Этим стационарным состояниям соответствуют вполне определенные (стационарные) орбиты электронов. При движении по стационарным орбитам электроны не излучают и не поглощают электромагнитные волны. Второй постулат Бора. При переходе электрона с внешней стационарной орбиты на внутреннюю, ближе к ядру, атом излучает квант энергии: ![]() где ![]() Правило квантования орбит Бора. Момент импульса электрона, находящегося на стационарной̆ орбите, квантуется. ![]() где n – целое число. Схема установки ![]() Рис.1 – Экспериментальная установка Состав экспериментальной установки Функциональный модуль Неоновая трубка Франка-Герца с кожухом Компьютер III. Основные расчетные формулы Разность соседних значений напряжений, при которых ток достигает минимальных значений
где ![]() ![]() ![]() ![]() 2. Длина волны электромагнитного излучения
где c – скорость света в вакууме, c = ![]() ![]() ![]() IV. Формулы погрешности прямых измерений ![]() ![]() ![]() Формулы погрешностей косвенных измерений Абсолютная погрешность косвенных измерений длины волны электромагнитного излучения
V. Таблицы Таблица 1 Результаты измерений
Таблица 2 Результаты вычислений
VI. Пример вычислений Разность соседних значений напряжений, при которых ток достигает минимальных значений по формуле (3) ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 2. Длина волны по формуле (4) ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Расчет погрешности косвенных измерений Длина волны электромагнитного излучения по формуле (5) ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Окончательный результат ![]() ![]() ![]() Графический материал ![]() Рис.2 – Зависимость минимального анодного тока от напряжения при U2 = 7 В ![]() Рис.3 – Зависимость минимального анодного тока от напряжения при U2 = 7,5 В ![]() Рис.4 – Зависимость минимального анодного тока от напряжения при U2 = 8 В ![]() Рис.2 – Зависимость минимального анодного тока от напряжения при различных задерживающих напряжениях. Вывод: в ходе данной лабораторной работы были изучены дискретные свойства энергетических уровней атомов и было экспериментально доказана дискретность энергетических уровней атомов неона. Кроме того, были получены значения энергии активации и длины волн при различных задерживающих напряжениях ( ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() |