Главная страница

лекция. Лекция 07. Лекция 7 Элементы специальной теории относительности. Постулаты Эйнштейна


Скачать 0.65 Mb.
НазваниеЛекция 7 Элементы специальной теории относительности. Постулаты Эйнштейна
Анкорлекция
Дата23.10.2022
Размер0.65 Mb.
Формат файлаdoc
Имя файлаЛекция 07.doc
ТипЛекция
#750086

Лекция № 7


Элементы специальной теории относительности.

Постулаты Эйнштейна
Это современная физическая теория пространства и времени, в которой предполагается, что время однородно, а пространство однородно и изотропно.

Преобразования координат Галилея – механический принцип относительности для инерциальных систем. Классическое правило сложения скорости.

Эксперименты – абсолютное пространство, мировой эфир.

В основе специальной теории относительности лежат два постулата Эйнштейна:

1. Принцип относительности:

Никакие опыты, проведенные внутри данной инерциальной системы отсчета, не дают возможности обнаружить, покоится ли эта система или движется равномерно, прямолинейно, все законы природы инвариантны по отношению к переходу от одной инерциальной системы к другой.

2. Принцип инвариантности скорости света:

Скорость света в вакууме не зависит от скорости движения источника света или наблюдателя и одинакова во всех инерциальных системах отсчета.

Из этих постулатов следует относительность длины, относительность времени, относительность одновременности.

Классические преобразования Галилея несовместимы с постулатами Эйнштейна.

П реобразования Лоренца

Рассмотрим две инерциальные системы:

К(х,у,z) и К/(x/,y/,z/), движущуюся вдоль оси х со скоростью υ = const.

В начальный момент t = t/ = 0, когда начало координат 0 совпадает с 0/, испускается световой импульс.

В K x = ct, в K/ x/ = ct/, так как x/x, то t/t, то есть отсчет времени имеет относительный характер.

Постулатам Эйнштейна удовлетворяют преобразование Лоренца.

КK/K/K



При малых υ преобразования Лоренца преобразуются в преобразования Галилея.

Следствие из преобразований Лоренца.

Одновременность событий в разных системах отсчета

Пусть в системе К в точках с координатами х1 и х2 происходят одновременно два события t1= t2, то из преобразований Лоренца следует, что:



Таким образом, если х1 = х2 , то t1/ = t2/. Заметим, что



и при х1 = х2 х1/ = х2/.

Итак, пространственно совпадающие и одновременные события являются пространственно совпадающими и одновременными во всех инерциальных системах отсчета. Если же события в системе К пространственно разобщены, (х1 х2), но одновременны, то в системе К/ эти события, оставаясь пространственно разобщенными, оказываются и неодновременными.

Знак разности t1/t2/ зависит от величин (х1х2). Это значит, что в одних системах отсчета одно событие может предшествовать другому, а в других – наоборот.

Длительность событий в разных системах отсчета


Пусть в некоторой точке (с координатой х), покоящейся относительно К, происходит событие, длительность которого = t2t1. Длительность этого события в системе К/:

/ = t2/t1/



Отсюда видно, что /, т.е. длительность события, протекающего в некоторой точке, наименьшая в той инерциальной системе, относительно которой эта точка покоится. В движущейся системе отсчета процессы (часы) идут медленнее (относительно неподвижного наблюдателя).

Релятивистский эффект замедления хода часов становится заметным, лишь при скоростях, близких к с. Это реальный эффект, наблюдаемый в опытах с -мезонами.  2,2.10-8 с – время жизни покоящегося мезона. Часы двигаются с ним. S = c 6,6 м. Они рождаются на высоте  30 км и долетают до Земли. Для земного наблюдателя

Длина тела в разных системах отсчета


Рассмотрим стержень, расположенный вдоль оси х/, находящийся в системе К/, длиной , где х2/ и х1/ – не изменяющиеся с течением времени координаты начала и конца стержня. В системе К в один и тот же момент времени t . Тогда



Длина стержня в системе, относительно которой он движется, меньше длины в системе, относительно которой он покоится. Это Лоренцево сокращение длины. Поперечные размеры не изменяются.

Пример с фотографией движущегося тела.

Релятивистский закон сложения скоростей

Путь К/ – инерциальная система, двигающаяся со скоростью υотносительно системы К. Возьмем в момент времени t/точку с координатами х/, y/, z/ или в Кt, x,y,z.

Согласно преобразованию Лоренца:



После преобразования получим релятивистский закон сложения скоростей специальной теории относительности:


Если скорость Uсовпадает с Ux, а U/ с Uх/, то



Если υ и U<< c, то U = U/ +υ и U/= U-υ – совпадает с законом сложения скоростей в классической механике.

Релятивистский закон сложения скоростей подчиняется второму постулату Эйнштейна U/ = c; υ = υ.


Таким образом, при сложении υ не может быть больше c в вакууме. Скорость света в среде υ = с/n, где n – абсолютный показатель преломления предельной величиной не является.

Интервал между событиями


Если рассматривать воображаемое четырехмерное пространство – время, где три координаты пространственные, а четвертая – ct– тоже имеет размерность длины, то каждому событию в воображаемом пространстве можно сопоставить мировую точку. Квадрат расстояния между двумя точками в таком пространстве называется интервалом Качественное различие между временем и пространством проявляется в том, что квадрат временной координаты и квадраты пространственных координат входят в выражение интервала с разными знаками.

Об инвариантности

Инвариантность – неизменность при переходе от одной инерциальной системы к другой. Инвариантны законы Ньютона по отношению к преобразованиям Галилея, но не инвариантны по отношению к преобразованиям Лоренца. Например, вытекающий из них закон сохранения импульса.

Рассмотрим абсолютно неупругое центральное соударение двух одинаковых по массе частиц. Система К/ двигается со скоростьюυотносительно системы К вдоль осиx. В системе К/шары двигаются со скоростью υнавстречу друг другу. В этой системе импульс сохраняется и равен нулю до и после столкновения. С использованием преобразований Лоренца легко показать, что в системе К до столкновения p = 2/(1+υ2/c2), а после соударения p = 2. Таким образом, закон сохранения импульса не соблюдается.

Выражение, обеспечивающее инвариантность закона сохранения импульса получается, если время t заменить на собственное время τ.



перемещение в той системе, где измеряется , а связано с частицами.

Тогда закон Ньютона - основной закон релятивистской динамики материальной точки справедлив.

Трактовать импульс можно и как

, где m = , m – релятивистская масса.

Тогда инвариантная масса m0 называется массой покоя при υ<<c, .

Условия применения ньютоновской механики υ<<c. Классическая механика – механика макротел, движущихся с малыми скоростями (по сравнению с с).

Закон взаимосвязи массы и энергии


Важным результатом теории является универсальное соотношение между энергией тела и его массой:

- это универсальный закон.

Разложив в ряд

Е0 = m0c2 – энергия покоя. Классическая механика считает, что при υ = 0, E0 = 0.

Релятивистское выражение для кинетической энергии:

- для любых скоростей.

При υ <

Релятивистское соотношение между полной энергией и импульсом частицы





Энергия связи системы – работа, необходимая для разложения системы частиц на составные части:



m0i – масса покоя частицы, М0 – масса покоя системы. Это важно при ядерных реакциях и т.д.







написать администратору сайта