Методические указания к выполнению курсовой работы для студентов всех форм обучения
![]()
|
2.4 Расчет регулирующей ступени В курсовой работе для всех вариантов предполагается применение двухвенечной регулирующей ступени (колесо Кертиса). Применение двухвенечной регулирующей ступени позволит: сократить число ступеней давления, поскольку колесо Кертиса срабатывает до 1/3 от общего теплового перепада; резко снизить давление и температуру пара. Это вызовет рост удельного объема пара за регулирующей ступенью, что увеличит высоту лопаток ступеней давления и ликвидирует на них парциальность. Снижение давления за соплом регулирующей ступени уменьшит утечки пара через переднее концевое уплотнение, а уменьшение температуры пара повысит прочность материала ротора и статора турбины; повысить КПД турбины на переменных режимах работы, поскольку колесо Кертиса имеет более пологую характеристику внутреннего относительного КПД ( ![]() 2.4.1 Порядок расчета регулирующей ступени 1. Задаемся средним диаметром регулирующей ступениdрс, взяв значение его из прототипа (см. Приложение А). 2. Задаемся отношением Xрсо = ![]() 3. Определяем окружную скорость U на среднем диаметре ступени ![]() 4. Находим фиктивную скорость С0 на выходе пара из сопел ступени ![]() 5. Вычисляем располагаемый тепловой перепад hрсо ступени ![]() Контроль: ![]() При ![]() ![]() 6. Выбираем суммарную степень реакции ступени Σρ
7. Определяем располагаемый тепловой перепад на сопловую решетку hос = (1- Σρ) ![]() 8. Находим по i-s диаграмме состояние пара за сопловой решеткой при изоэнтропийном расширении (точка 3´ на рисунке 2.1): а) удельный объем ν ![]() б) давление ![]() 9. Вычисляем отношение давлений ε = ![]() и сравниваем его с критическим отношением εкр = 0,546: а) при ε < εкр необходимо уменьшить dрс и повторить расчет с п.1 (2.4.1); б) при ε > εкр расчет можно продолжить. Соблюдение условия ε > εкр позволит применить суживающиеся сопла, которые создают дозвуковые скорости истечения пара и обладают более устойчивым и высоким КПД, чем расширяющиеся сопла, создающие сверхзвуковые скорости истечения пара и применяющиеся при ε < εкр. Однако последние также эффективны при установке специальных профилей. 10. Рассчитаем теоретическую скорость истечения пара С1t из сопловой решетки С1t= ![]() 11. Определяем комплекс elc ![]() где e – степень парциальности ступени; lc- высота сопла, м; μс = 0,97 – коэффициент расхода сопл; α1 - эффективный выходной угол сопл, который выбирается в зависимости от Nэ
При ![]() 12. Выбираем оптимальное значение степени парциальности:
13. Находим высоту сопловой решетки ![]() Минимальная высота сопл, которая может быть допущена по условиям потерь в сопловой решетке, lcmin = 10 * 10-3 м. Исходя из условий прочности максимальные значения высот сопл - lcmax = 60 * 10-3 м 14. Определяем скоростной коэффициент суживающихся сопел φ в зависимости от высоты lcпо рисунку 2.3. 15. Вычисляем потерю тепла ∆hc в сопловой решетке ∆hc = (1- φ2) hос. (2.18) 16. По рисунку 2.4 находим внутренний относительный КПД ηoipcступени. 17. Рассчитываем использованный теплоперепад hipcв регулирующей ступени hipc= ηoipc *·hорс, кДж/кг. (2.19) 18. Вычисляем величину энтальпии пара за сопловой решеткой i3 = io - hoc + ∆hc, кДж/кг. (2.20) 19. Находим величину энтальпии пара за регулирующей ступенью i4 = io - hipc, кДж/кг. (2.21) 20. Заканчиваем построение предварительной схемы теплового процесса турбины в i-s диаграмме. Определяем давление пара за регулирующей ступенью, для чего необходимо вниз от точки 2 по изоэнтропе S2 отложить величину располагаемого теплового перепада ступени hорс (точка 4 на рисунке 2.1). На пересечении линий i3 = const и изобары Р1рс строим точку 3, которая характеризует собой действительное состояние пара за соплами регулирующей ступени. На пересечении линий i4 = const и изобары Р2рс получаем точку 4 конца процесса в регулирующей ступени и начала процесса в первой ступени давления. Наносим на схему числовые значения всех найденных величин. Соединив последовательно прямыми линиями точки 1, 2, 3, 4, 5, 6 и 7 получим изображение предварительной схемы теплового процесса турбины в i-s диаграмме. 2.5. Расчет первой ступени давления 1. Задаемся средним диаметром первой ступени давления d1 взяв величину его из прототипа. 2. Выбираем величину отношения ![]()
3. Определяем величину располагаемого теплового перепада ho1 на ступень ![]() ![]() Рисунок 2.3 ![]() Рисунок 2.4 4. Задаемся степенью реакции ρ на среднем диаметре ступени
5. Находим величину располагаемого теплового перепада сопловой решетки ![]() 6. Вычисляем теоретическую скорость истечения пара С1t1 из сопла ![]() 7. По i-s диаграмме определяем удельный объем пара за соплом при изоэнтропийном расширении ν1t1. Для этого из точки 4 вниз по изоэнтропе S4 откладываем величину hoc1. Точка 9 (см. рисунок 2.1) определяет состояние пара за соплом при изоэнтропном расширении. 8. Вычисляем высоту сопловой лопатки ступени ![]() где μс = 0,97 – коэффициент расхода сопла; α1 – эффективный выходной угол сопл, который выбирается в зависимости от Nэ (см. п. 11 § 2.4.1). е – степень парциальности. Для ступеней давления нужно стремиться выполнять подвод пара по всей дуге сопловой решетки, т.е. принимать е=1. Если же окажется, что при выбранном диаметре ступени d1 и е=1 высота сопла lc1будет меньше (15 20) * 10 -3 м, то необходимо либо задаться новым, меньшим значением ступени d11и повторить расчет, либо ввести степень парциальности е<1. Однако введение степени парциальности в ступени давления резко снижает ее КПД, поэтому данным способом пользоваться нежелательно. 9. Определяем длину рабочей лопатки lp1=lc1+∆к+∆п, м (2.26) где ∆к – перекрыша по корневому диаметру, м; ∆ п – перекрыша по периферийному диаметру, м, (см. рисунок 3.10). Величины перекрыш выбираются в зависимости от lc.
10. Находим корневой диаметр диска dк dк = d1 - lp1, м. (2.27) 11. Вычисляем величину, обратную веерности θ1 ![]() |