Лекция по распределению максвелла. Молек физика и термод.-2 Упр по МФ и ТД-3 (2) (2). Молекулярная физика и термодинамика Основное уравнение мкт. Первое начало термодинамики
![]()
|
Молекулярная физика и термодинамика 1. Основное уравнение МКТ. Первое начало термодинамики План 1. Предмет молекулярной физики и термодинамики. Статистический и термодинамический методы 2. Идеальный газ. Уравнение Менделеева– Клапейрона. Газовые законы. 3. Основное уравнение МКТ 4.Число степеней свободы молекулы. Распределение энергии по степеням свободы. 5. Внутренняя энергия идеального газа. Работа и теплота. 1 начало термодинамики. 6. Теплоемкость. Уравнение Майера. 1. Предмет молекулярной физики и термодинамики. Статистический и термодинамический методы Молекулярная физика (МФ) изучает движение и взаимодействие огромного числа молекул, из которых состоят тела. В МФ используется статистический метод, который определяет средние значения характеристик молекул (микропараметры) (средняя скорость, средняя кинетическая энергия молекул и др.) В основе МФ лежит молекулярно-кинетическая теория (МКТ). Основные положения МКТ: 1. Все вещества состоят из частиц (молекул, атомов), между которыми есть промежутки. Явления, подтверждающие положение — диффузия, броуновское движение, конвекция. 2. Частицы находятся в непрерывном хаотичном(тепловом) движении Явления, подтверждающие положение — броуновское движение, конвекция, теплопроводность. 3. Частицы взаимодействуют друг с другом. Взаимодействие зависит от расстояния между частицами и характера сил. Явления, подтверждающие положение — теплопроводность. Термодинамика (ТД) изучает энергетические состояния тел и процессы обмена энергией между телами, не учитывая их молекулярного строения. Используется термодинамический метод, который определяет внутреннюю энергию, работу, теплоту, термодинамические параметры всего тела(системы) в целом. Термодинамические параметры — давление ![]() ![]() ![]() Давление ![]()
Размерность в СИ: ![]() Объем ![]() Размерность в СИ: ![]() Температура ![]() Размерность в СИ: ![]() ![]() Связь ![]() ![]()
Нормальные условия (н. у.): ![]() ![]() 2. Идеальный газ. Уравнение Менделеева-Клапейрона. Газовые законы В МФ используется модель идеального газа. Идеальный газ — газ, в котором пренебрегают силами взаимодействия, размерами молекул. Из опыта известно, что газы атмосферы Земли (азот, кислород и др.) при невысоких давлениях (105–107 Па) и не очень низких температурах (Т много выше 0К) можно считать идеальными газами. Уравнение состояния идеального газа описывает уравнение Менделеева-Клапейрона:
где ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Уравнение устанавливает зависимость между основными термодинамическими параметрами — давлением, объемом и температурой газа. Из (3) можно получить уравнения для изопроцессов. Изопроцессы: 1) Изотермический: при ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 2) Изобарный: при ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 3) Изохорный: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 3. Основное уравнение МКТ Уравнение, связывающее макропараметры ![]() ![]() ![]()
где ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() В некоторых источниках формула (4) записывается с использованием других обозначений: энергия молекулы ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
Мнемоническое правило: 2/3 всех молекул (N) С энергией дубль вэ (w) Давит (Р) на стенки сосуда Сосуд объемом вэ (V). Пользуясь уравнением (4) можно объяснить от чего зависит давление в молекулярно-кинетической теории: 1) ![]() 2) ![]() Следствия из основного уравнения МКТ газов 1) Так как левые части уравнений (4) и (3) равны (РV) , то приравняем правые части ![]() Сократив на ![]() ![]() Так как ![]()
При выводе формул (4), (4′) предполагалось, что молекулы одноатомные. 2) ![]() ![]() ![]()
3) ![]()
4.Число степеней свободы молекулы. Распределение энергии по степеням свободы Число степеней свободы молекулы (i) — количество независимых координат, полностью определяющих положение молекулы в пространстве. Зависит от числа атомов в молекуле и видов ее движения. ![]() При поступательном движении вдоль каждой из осей (Х, Y, Z) положение молекулы изменяется, поэтому для характеристики положения молекулы имеется три поступательных степени свободы ![]() ![]() ![]() При поступательном движении вдоль каждой из осей (Х, Y, Z) положение молекулы как целого изменяется, поэтому для характеристики положения молекулы имеется три поступательных степени свободы ![]() ![]() ![]() При поступательном движении вдоль каждой из осей (Х, Y, Z) положение молекулы как целого изменяется, поэтому для характеристики положения молекулы имеется три поступательных степени свободы ![]() ![]() Для одноатомной молекулы ![]() ![]() ![]() Какая энергия приходится на вращательную, колебательную степени свободы? ![]() При хаотическом движении поступательное и вращательное движения равновероятны. Молекула может одновременно и вращаться и поступательно двигаться, поэтому кинетические энергии поступательного и вращательного движения должны быть равны. Энергия колебательного движения включает в себя как кинетическую, так и потенциальную энергию колебательного движения. Поэтому энергия колебательного движения должна быть в 2 раза больше энергии поступательного или вращательного движения. В классической термодинамике принят следующий закон: Закон равномерного распределения энергии по степеням свободы В системе, находящейся в состоянии термодинамического равновесия, на каждую поступательную и вращательную степень свободы приходится одинаковая энергия, равная ![]() ![]() Если молекула имеет ![]() ![]()
где ![]() 5. Внутренняя энергия идеального газа. Работа и теплота. Первое начало термодинамики Внутренняя энергия газа — это кинетическая энергия движения его молекул и потенциальная энергия их взаимодействия. В идеальном газе пренебрегают силами взаимодействия, следовательно, потенциальная энергия взаимодействия равна 0: ![]() ![]() ![]()
При изменении температуры на ![]()
При неизменной массе газа внутренняя энергия может меняться в результате двух процессов: совершение работы (газом или над газом) и передача теплоты (от газа к окружающим телам или наоборот). Работа и теплота – два вида передачи энергии, между которыми есть принципиальные различия. Работа ![]() ![]() Первое начало термодинамики: ![]() При бесконечно малом нагревании(охлаждении)
Количество теплоты ![]() ![]() ![]() Если система (тело ) само совершает работу, то работа положительна, и в (11) знак «+». Если над системой(телом) совершают работу, то работа отрицательна, и в (11) знак «-». Посчитаем работу газа при расширении: Пусть в результате нагревания газа поршень поднялся под действием силы давления ![]() ![]() ![]() При выводе учитывается , что перемещение происходит в направлении действия силы, поэтому угол ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() При любом изменении объема от V1 до V2 совершается работа:
Геометрический смысл интеграла (12): работа газа А - площадь фигуры, ограниченной кривой Р(V), осью абсцисс, прямыми V=V1 и V=V2 ![]() ![]() Применение первого начала термодинамики к изопроцессам и адиабатному процессу 1) Изохорный процесс: ![]() ![]() Цилиндр с газом закрыт поршнем, который закрепляют, чтобы объем не изменялся. Газ нагревают (охлаждают), температура изменяется на ![]() ![]() Работа при этом равна ![]() Тогда из первого начала термодинамики ![]() Первое начало термодинамики при изохорном процессе:
Всё тепло, сообщаемое телу, идет только на изменение его внутренней энергии. ![]() ![]() 2) Изобарный процесс: ![]() Цилиндр с газом закрыт поршнем, который может свободно перемещаться. Сначала газ занимает объем ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
![]() ![]() 3) Изотермический процесс: ![]() Цилиндр с газом закрыт поршнем, который может свободно перемещаться. Будем медленно перемещать поршень, чтобы успевал происходить теплообмен с окружающей средой, тогда температура изменяться не будет. Значит и внутренняя энергия не будет изменяться, из (10) следует ![]() ![]() Первое начало термодинамики при изотермическом процессе:
Работа при расширении (сжатии) газа равна теплу, которое передается газу (отводится от газа) в результате теплообмена с окружающей средой. ![]() ![]() ![]() Поршень медленно поднимается или опускается Получим выражение для работы при изотермическом процессе: Для этого из уравнения Менделеева -Клапейрона (3) выразим Р= ![]() ![]() ![]() Учитывая, что ![]() 4) Адиабатный процесс - процесс, происходящий без теплообмена ( ![]() Как осуществить процесс? Аналогично изотермическому, но поршень нужно перемещать быстро, чтобы не успевал происходить теплообмен. Цилиндр с газом закрыт поршнем, который может свободно перемещаться. Будем быстро перемещать поршень, чтобы не успевал происходить теплообмен с окружающей средой, тогда будут изменяться и температура, и давление, и объем. Значит из (10) внутренняя энергия будет изменяться ![]() ![]() ![]() откуда ![]() Первое начало термодинамики при адиабатном процессе:
Работа, совершаемая газом, приводит к уменьшению его внутренней энергии, работа над газом приводит к увеличению его внутренней энергии. Пример адиабатического процесса: при быстром накачивании колеса воздухом (адиабатное сжатие газа) температура газа в баллоне становится выше, чем в окружающей среде; при быстром выходе газа из проткнутого колеса (адиабатное расширение) температура оставшегося в баллоне газа ниже, чем в окружающей среде. Объясняется это тем, что в первом случае число молекул увеличивается, они приносят с собой кинетическую энергию хаотического теплового движения, которая является внутренней энергией идеального газа, а значит температура газа увеличивается. Во втором случае число молекул уменьшается, они уносят с собой кинетическую энергию, внутренняя энергия уменьшается, и температура понижается. ![]() ![]() ![]() Поршень быстро поднимается или опускается Графики изотермы и адиабаты похожи (гиперболы), но зависимость ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 6. Теплоемкость. Уравнение Майера Одной из характеристик тепловых свойств тел является теплоемкость. Удельная теплоемкость с — тепло, которое необходимо для нагрева на один градус единицы массы вещества (малая буква с).
Размерность в СИ: ![]() Молярная теплоемкость ![]() ![]()
где ![]() ![]() ![]() Размерность в СИ: ![]() Используя (13) и (10), получим теплоемкость при постоянном объеме: ![]()
Используя (14), (19), (12) и уравнение Менделеева-Клапейрона, получим теплоемкость при постоянном давлении: ![]()
Формула (20) — это уравнение Майера, оно устанавливает связь теплоемкостей при постоянном давлении и постоянном объеме. Учитывая (19), ![]()
Из уравнения (20) видно, что ![]() ![]() Выводы: 1. Существуют два метода изучения вещества: статистический — изучает вещества на микроуровне (определяет средние скорости и энергии молекул системы) и термодинамический — изучает вещества на макроуровне (определяет энергетические состояния и переходы между ними системы как целого). 2. Основное уравнение МКТ устанавливает связь между макропараметрами ![]() ![]() ![]() 3. Теплоемкость вещества зависит от процесса его нагревания: ![]() Задачи по теме «Молекулярная физика. Первое начало термодинамики» 1. Средняя кинетическая энергия молекул газа при температуре ![]() ![]()
3. Из условия известно, что молекулы пара трёхатомные, следовательно, поступательные степени свободы ![]() вращательные ![]() Всего степеней свободы ![]() 4. Тогда ![]() 2. Молярные теплоемкости азота ![]() ![]() ![]() ![]()
1. Физические явления: изобарный и изохорный процессы идеальных газов. 2. Молярные теплоемкости, выраженные через степени свободы ![]() – при постоянном давлении ![]() – при постоянном объеме ![]() 3. Из графика видно, что процесс 1–2 изобарный, следовательно, ![]() ![]() ![]() 4. Молекула азота состоит из двух атомов, следовательно, ![]() ![]() 3. На ![]() ![]() ![]() 1. Физические явления: циклы. 2. Работа в термодинамике: ![]() Геометрический смысл этого интеграла — площадь фигуры ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 3. Площадь цикла I — площадь прямоугольника ![]() Площадь цикла II –площадь прямоугольника ![]() 4. Находим искомое отношение: ![]() 4. Один грамм водорода, расширяясь адиабатически, совершил работу 200 Дж. Какое изменение температуры по модулю произошло в этом процессе?
Из (2) выразим: ![]() 3. По условию из (1) выразим изменение внутренней энергии по модулю ![]() Тогда изменение температуры по модулю ![]() или ![]() 4. Для двухатомной молекулы ![]() ![]() |