пв. Документ Microsoft Office Word. Параметры редукторов
![]()
|
![]() ![]() Параметры редукторов
Параметры поднимаемого груза
Для подъема и перемещения груза применяют механизм, называемый грузовой лебедкой, которая состоит из двигателя, ведущего вала 1, планетарного редуктора, ведомого вала 2, барабана и троса (см. рис. 3.6). Двигатель, редуктор и барабан лежат на одной оси, поднимаемый груз Q находится на наклонной плоскости с углом наклона α Лебедка приводится в движение двигателем. Ведущему валу двигателя сообщается постоянный вращательный момент ![]() ![]() Планетарный редуктор предназначен для передачи крутящего момента от двигателя непосредственно к приводу. Редуктор состоит из набора взаимно зацепленных зубчатых колес с перемещающимися осями, которые, в свою очередь, способны вращаться вокруг неподвижных осей. Одно из колес в редукторе установлено неподвижно. Так как подвижные шестерни движутся вокруг одного центра, то вся конструкция напоминает солнечную систему, и поэтому редуктор называется планетарным, а подвижные шестерни – сателлитами. Груз Q поднимается по наклонной плоскости без скольжения, коэффициент трения качения тр.к. ![]() ![]() ![]() Определить: 1) используя теорему об изменении кинетической энергии для механической системы: дифференциальное уравнение движения ведущего вала 1; закон изменения угловой скорости вала 1, движущегося из состояния покоя до установившегося движения. Привести график этой зависимости; угловую скорость установившегося движения; 2) используя теорему об изменении кинетического момента системы: силы взаимодействия между двумя сцепленными шестернями (по выбору) закон изменения натяжения троса в зависимости от времени и его установившееся значение; 3) из уравнений движения груза по наклонной плоскости силу реакции наклонной плоскости; коэффициент трения скольжения, обеспечивающий качение груза по наклонной плоскости без скольжения Кинематический расчет редуктора. В редукторе (рис. 3.1) вращение ведущего вала с угловой скоростью ω1 передается на ведомый вал 2 следующим образом. Водило 3, вращаясь с угловой скоростью ω1, приводит в движение систему шестерен 4, 6, закрепленных на общей оси 4-6. Шестерня 4 находится в зацеплении с неподвижной (опорной) шестерней 5 корпуса редуктора. Подвижные шестерни 4, 6 совершают спинное движение: вращаясь вокруг оси 4-6 (относительное движение), вместе с этой осью вращение переносится водилом вокруг центральной оси 1-2 редуктора (переносное движение); шестерня 6, находясь в зацеплении с шестерней 7, приводит в движение ведомый вал 2. v ![]() Рис. 3.1. Схема редуктора и крепление барабан Расчет кинематики редуктора проводится методом мгновенного центра скоростей. Пусть угловая скорость ведомого вала ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Точка K делит расстояние между осями переносного 1-2 и относительного 4-6 движений внешним образом на части, обратно пропорциональные значениям угловых скоростей: ![]() или ![]() Из (3.1) и (3.2) находим скорость абсолютного вращения: ![]() Для определения угловой скорости вращения шестерни 7, и следовательно, и угловой скорости ведомого вала 2 воспользуемся тем, что абсолютные скорости точек шестерен 6 и 7 в точке С их зацепления равны между собой, поскольку нет относительного проскальзывания: ![]() Таким образом, ![]() Передаточное число редуктора ![]() В том случае, если мгновенный центр скоростей располагается между осями переносного и относительного движений (рис. 3.2), то мгновенная ось абсолютного вращения делит расстояние между осями переносного и относительного движений внутренним образом на части, обратно пропорциональные модулям угловых скоростей, скорость результирующего движения равна сумме угловых скоростей составляющих движений. ![]() Рис. 3.2. Редуктор, в котором мгновенная ось вращения шестеренки 6 располагается между осями переносного и относительного движений Таким образом, для редуктора, изображенного на рис. 3.2, Расчет кинетической энергии системы. Кинетическая энергия редуктора вместе с барабаном складывается из энергии ведущего вала и водила ![]() ![]() Водило и вал 1 вращаются вокруг неподвижной оси и их кинетическая энергия ![]() Шестерни 4-6 совершают сложное движение. Поэтому кинетическую энергию шестеренок 4 и 6 найдем как половину произведения момента инерции относительно мгновенной оси вращения и квадрата абсолютной угловой скорости, которую вычисляют по формуле (3.3). Момент инерции относительно мгновенной оси вращения определяется с помощью теоремы Штейнера ![]() В итоге, ![]() Шестерня 7 с ведомым валом и барабаном вращаются вокруг неподвижной оси и их кинетическая энергия равна ![]() Суммарная кинетическая энергия лебедки ![]() Кинетическая энергия груза определяется по теореме Кенига (рис. 3.3) ![]() где ![]() ![]() ![]() ![]() Рис. 3.3. Барабан и поднимаемый груз (вид сбоку) Кинетическая энергия системы равна сумме кинетических энергий лебедки и груза: ![]() (3.6) Где ![]() Вычисление элементарной работы сил, действующих на систему. Работа сил на элементарном перемещении при движении груза без проскальзывания (рис. 3.4) складывается из работы момента, приложенного к барабану, ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Рис. 3.4. Плоское движение груза Таким образом, ![]() Отметим, что только работа момента ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() здесь ![]() , ![]() ![]() и, следовательно, ![]() Момент ![]() ![]() ![]() Момент трения качения ![]() ![]() где N – нормальная составляющая реакции наклонной плоскости на груз. Для ее нахождения требуется рассмотреть уравнения плоскопараллельного движения груза: ![]() ![]() ![]() Так как ![]() ![]() ![]() Для нахождения зависимости ![]() ![]() ![]() ![]() Формула (3.7) для элементарной работы переписывается следующим образом: ![]() ![]() При равновесии ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Далее по условию задачи ![]() Подставим выражения (3.11) и (3.12) в теорему об изменении кинетической энергии ![]() ![]() ![]() которое является дифференциальным уравнением с разделяющимися переменными и имеет аналитическое решение ![]() где ![]() Натяжение свободного участка троса в зависимости от времени. Для нахождения силы натяжения троса S применим теорему об изменении кинетического момента для груза относительно мгновенного центра скоростей – точки ![]() ![]() Здесь использовали теорему Штейнера для определения момента инерции относительно оси, проходящей через точку ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Определение силы реакции наклонной плоскости и коэффициента трения скольжения груза, обеспечивающего его подъем по наклонной плоскости без проскальзывания. Скорость точки контакта груза с плоскостью равна нулю: ![]() или в проекции на ось x ![]() откуда следует ![]() ![]() ![]() ![]() Здесь учтена зависимость ![]() ![]() ![]() Так как левые части выражений (3.16) и (3.18) одинаковы, то равными должны быть и правые части этих соотношений ![]() откуда ![]() и окончательно ![]() Условие отсутствия проскальзывания груза по наклонной плоскости ![]() и, следовательно, ![]() Напомним, что величина силы S определяется выражением (3.15). Силы взаимодействия между двумя шестернями редуктора. Взаимодействие между шестеренками 6 и 7 определим с помощью теоремы об изменении кинетического момента, которую составим относительно неподвижной оси, совпадающей с валом 2. Используем теорему об изменении кинетического момента относительно второго вала, с которым жестко соединена шестеренка 7 и барабан, на который наматывается трос. На шестеренку 7 со стороны шестерни 6 действует сила ![]() ![]() ![]() откуда ![]() ![]() \Рис. 3.5. Усилия, действующие на шестеренку 7 Здесь сила ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() |