Расчет переходных процессов в линейных
![]()
|
1 2 3.1. Классический метод расчетаПравила коммутации: iL(0–) = iL(0+) = 0 А, uC(0–) = uC(0+) = J R2 = 20 B. Составление характеристического уравнения цепи. 2.1. Совместное решение однородной системы дифференциальных уравнений. Составляем систему дифференциальных уравнений для мгновенных значений токов и напряжений по законам Кирхгофа: ![]() ![]() Из уравнения (2.13) определим ток ![]() и подставим его в выражение для тока индуктивности ![]() Определим производную тока индуктивности ![]() Из уравнения (2.11) определим ток i4 ![]() и подставим в полученное уравнение (2.17) ![]() Все полученные выражения подставляем в уравнение (2.14) ![]() После приведения подобных слагаемых и группирования получаем дифференциальное неоднородное уравнение второго порядка ![]() Таким образом методом исключения из системы дифференциальных уравнений для любой электрической цепи можно получить дифференциальное неоднородное уравнение. Характеристическое уравнение получается из соответствующего однородного дифференциального уравнения в результате замены производных на соответствующие степени оператора p и имеет вид ![]() 2.2. Алгебраизация дифференциальных уравнений. Для получения характеристических уравнений записывается система уравнений по методу контурных токов, которая впоследствии переписывается в алгебраической форме с помощью вспомогательного символа p, заменяющего операцию дифференцирования, и 1/p, заменяющего операцию интегрирования: ![]() Так как i33 = J , следовательно, ![]() и, соответственно, для свободных составляющих токов: ![]() Данная система алгебраических уравнений имеет решение, отличное от нулевого только тогда, когда ее определитель равен нулю: ![]() или ![]() Таким образом, характеристическое уравнение в результате преобразования принимает вид ![]() 2.3. Метод входного сопротивления. Удалим источники из цепи в соответствии с известным правилом: источники ЭДС заменяются короткозамкнутыми участками, ветви с источниками тока размыкаются. В произвольной ветви, разорвав цепь, запишем входное сопротивление: ![]() Заменив j на p, получим ![]() Приравняв данное выражение нулю (Z(р) = 0) и произведя необходимые преобразования, получим характеристическое уравнение цепи ![]() Подставим значения параметров цепи: p2 + 700p + 300000 = 0. Корни характеристического уравнения p1 = – 350 + j421,308, p2 = – 350 – j421,308 являются комплексными сопряженными, следовательно, переходный процесс в цепи имеет колебательный характер. Определение принужденной составляющей. Рассматриваемая цепь в принужденном режиме имеет вид (рис. 2.4) ![]() ![]() i1пр = 1/3 (A). 4. Определение свободной составляющей. Для цепей, характеристические числа которых имеют комплексные сопряженные значения, свободная составляющая определяется в виде i1св(t) = e–t(A1cos t + A2 sin t), где – декремент затухания, – частота свободных колебаний определяются через корни характеристического уравнения p1,2 = – + j. Таким образом, в выражении i1св необходимо определить постоянные интегрирования А1 и А2. Вычисление их ведется с помощью системы уравнений, составленных для момента t = 0+: ![]() 4.1. Определение значений ![]() ![]() ![]() Дифференцируя выражение для i1(t), получим ![]() Произведя необходимые преобразования и подстановки в системе уравнений Кирхгофа, получим ![]() Подставив соответствующие значения uC и iL в момент t = 0+, рассчитаем i ![]() 4.2. Определение i1(0+) и i1(0+) с использованием резистивных схем замещения в момент t = 0+. Схема замещения в 0+ для величин токов и напряжений изображена на рис. 2.5 ЕС = uС(0–) J = iL(0–) J По II закону Кирхгофа получим ![]() Для построения схемы замещения в (0+) для производных токов и напряжений необходимо определить начальные значения: ![]() Таким образом, следует определить iC(0+) и uL(0+) с помощью уже полученной схемы замещения: а) для определения uL(0+) составим уравнение по II закону Кирхгофа: uL(0+) – iR2(0+)R2 = – uC(0+) подставив значения, получим uL(0+) = 0, следовательно, ![]() б) iC(0+) = i1(0+) = 0,5 A , следовательно, ![]() При построении схемы замещения в 0+ для производных следует: источники заменить на аналогичные источники с ЭДС или задающим током, равным соответственно производной от данных в задании; номиналы резисторов остаются неизменными; емкости и индуктивности же замещаются в соответствии со следующим правилом – емкости с нулевыми начальными условиями ( ![]() ![]() ![]() ветви с индуктивностями, имеющими нулевые начальные условия ( ![]() ![]() ![]() Таким образом, осуществляется операция дифференцирования, адекватная дифференцированию системы уравнений Кирхгофа. В нашем случае, когда в цепи действуют источники постоянных воздействий, источники ЭДС заменяются короткозамкнутыми участками (т.к. ![]() ![]() Т ![]() аким образом, схема замещения в t = 0+ для производных имеет вид (рис. 2.6). Определим ![]() 4.3. Определение постоянных интегрирования: ![]() Решив данную систему уравнений, получим А1 = 0,1667, А2 = – 0.455. 5. Определение полного решения. Полное решение следует искать в виде i1(t) = i1пр + i1св. С учетом произведенных расчетов получим ![]() Для удобства построения графика преобразуем полученное выражение в синусоидальную форму: ![]() ( + ) прибавляется к аргументу, так как угол имеет отрицательный знак ![]() ![]() т.е. если рассматривать единичную окружность, данный угол находится во II четверти координатной плоскости. Угол определяется в радианах, так как свободная частота измеряется в рад/с. Таким образом, искомый ток i1(t) = 1/3 + e–350t0,485 sin(421,308t + 2,788). 6. Построение графика изменения тока i(t). Оценим соотношение между постоянной времени экспоненты и периодом синусоиды. Постоянная времени экспоненты exp = 1/ = 0,00286 с. Период синусоиды Tsin = 1/f = 2/ = 0,0149 с. В связи с тем, что ехр << Tsin, график строится по точкам. Результаты расчетов значений тока i1(t) записаны в табл. 2.2., а график изменения i1(t) изображен на рис. 2.7. Таблица 2.2
Рис 2.7. ![]() 3.2. Операторный метод С учетом независимых начальных условий изображается операторная схема замещения (рис. 2.8). У ![]() равнения Кирхгофа в операторной форме запишутся в виде ![]() Решение получается проще при использовании метода контурных токов. Контурные токи выберем так, как показано на рис. 2.8. Ток ![]() ![]() Определим собственные и общие сопротивления, а также контурные ЭДС, полученные выражения подставим в систему уравнений: ![]() После преобразований ![]() Подставим значения ![]() Решим систему уравнений при помощи метода определителей: ![]() ![]() Изображение тока в первой ветви определится ![]() Определим оригинал искомого тока с помощью теоремы разложения. Многочлен второй степени знаменателя приравняем нулю и получим характеристическое уравнение цепи ![]() ![]() которые совпадают с полученными при решении классическим методом. Оригинал тока определяем по формуле (2.4). Вычислим производную ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() 1 2 |