Реферат по разведочной геофизике наименование дисциплины статические и кинематические поправки при обработке данных сейсморазведки

• Название: Реферат по разведочной геофизике наименование дисциплины статические и кинематические поправки при обработке данных сейсморазведки
• Дата: 23.12.2022
• Размер: 211.07 Kb.
• Имя файла: Referat_Geofizika_Lukin.docx
• Тип: Реферат; #861123

Федеральное государственное автономное
образовательное учреждение

высшего образования

«СИБИРСКИЙ ФЕДЕРАЛЬНЫЙ УНИВЕРСИТЕТ»

Институт горного дела, геологии и геотехнологий
институт
Технологии и техники разведки
кафедра

РЕФЕРАТ
по разведочной геофизике

наименование дисциплины
статические и кинематические поправки при обработке данных сейсморазведки

тема

Преподаватель ____________ Масляницкий В.В.

подпись, дата
Студент ГГ18-01-РТ ____________ Лукин Д.О.

подпись, дата

Красноярск 2022

Оглавление

Введение 1

1.Статические поправки 1

2.Кинематические поправки 3

3.Граф обработки данных 5

Список используемых источников 5

Введение

Геофизическая разведка занимает лидирующие позиции в изучении земной коры и является наиболее прогрессивным типом поиска полезных ископаемых. Непрерывно ведутся работы по изучению недр Земли, ее поверхности, свойств горных пород, слагающих оболочку нашей планеты. Впечатляют и темпы совершения новых открытий, как в научном, так и в промышленном плане. И именно геофизика в последнее время стала одной из наиболее развивающихся наук, постоянно совершенствующейся и открывающей нам тайны происхождения Земли.

Существуют пять основных методов геофизического поиска: магниторазведка, гравиразведка, электроразведка, сейсморазведка и радиометрия. У каждого из них свои принципы и особенности, но все они являются производными одной необъятной науки – геофизики.

Я решил выбрать тему “статические и кинематические поправки при обработке данных сейсморазведки”, потому что она мне показалась наиболее удобной и интересной для реферата.

Сейсмическая разведка – это один из важнейших видов геофизической разведки, который основан на изучении распространения в земной среде искусственно созданных упругих волн (поле упругих колебаний), которые вызываются взрывом или ударом, опускаются в глубину земной коры, где происходит преломление или отражение. Волны частично возвращаются на поверхность Земли. Здесь их регистрируют специальные приборы, показания которых позволяют сделать вывод о составе горных пород, через которые прошла волна. С помощью сейсморазведки легко определить угол наклона горных пород, поэтому этот метод широко используется для поисков месторождений нефти и газа.

1. Статические поправки

При регистрации сейсмических волн возникают неизбежные искажения времен их прихода, которые вызваны пересеченным рельефом, приповерхностными скоростными неоднородностями геологического разреза (зона малых скоростей или, сокращенно, ЗМС) и.т.п. В результате годографы отраженных волн могут значительно отличаться от гиперболических. Для устранения этих искажений вводят специальные поправки во времена регистрации волн, которые называются статическими поправками. Величина статической поправки не зависит от времени регистрации волны. В фиксированном пункте приема для всей данной трассы величина поправки постоянная.

Статическими поправками времена регистрируемых волн обычно приводят к горизонтальной поверхности наблюдений (линия приведения). Обычно линию приведения выбирают ниже поверхности земли. Статические поправки рассчитываются по результатам обработки материалов специальных сейсмических наблюдений, выполненных в неглубоких скважинах, размещенных более или менее равномерно по профилю. На сейсмических записях таких наблюдений измеряют времена пробега и определяют скорости проходящих волн в верхней неоднородной части разреза. Эти наблюдения называются микросейсмокаротажем (МСК). Для изучения зоны малых скоростей используют также метод преломленных волн.

Статические поправки вводятся в трассы для исключения влияния рельефа местности, при­ поверхностных неоднородностей и приведения пунктов возбуждения и приёма колебаний к единому уровню, называемому уровнем приведения обработки.

Время регистрации каждого отражения на сейсмограмме ОГТ с пунктом взрыва i и пунктом приема jможет быть представлено выражением
T_ij=T₀ + +Δ_в+Δ_п+ δ Δ

где T₀— двойное время хода луча от линии приведения до границы;

— кинематическая поправка;

Δ_в, Δ_п— статические поправки в пунктах соответственно взрыва и приема;

δΔ - погрешность ввода статических поправок (т. н. остаточная статика)

Величина статических поправок едина для всей трассы, отсюда название.

Фактически статические поправки представляют собой разность действительного времени регистрации и предполагаемого времени при условии, что ПВ и ПП находятся на линии при­ ведения. Рассмотрим модель – рис. 1. Пусть в некоторой точке профиля, где расположен ПП, превышение рельефа над линией приведения равно h_pп, а в точке профиля, где расположен ПВ - h_pв. Тогда поправки за ПП и ПВ соответственно будут равны:
и
где v_cp,пи v_cp,в– средние скорости упругих волн до линии приведения в точках ПП и ПВ.

Осложняющим фактором при вычислении статических поправок является наличие в верхней части разреза (ВЧР) так называемой зоны малых скоростей (ЗМС) – переменной по мощно­сти зоны, в которой породы разуплотнены и характеризуются анизотропией физических свойств, что делает невозможным установление параметров данной части разреза.
Рис. 1. Модель зоны малых скоростей

Как правило, известно только значение средней скорости волн в породах, расположенных под ЗМС. Обозначим эту скорость v_п. Тогда статическая поправка будет состоять из двух частей: поправки за ЗМС и поправки за участок ВЧР под ЗМС до линии приведения



Где – скорость в ЗМС;

, – мощность ЗМС;

, – мощность участка от подошвы ЗМС до линии приведения.

При взрывном возбуждении колебаний скважины бурятся под подошву ЗМС, в таком случае при измерении времени пробега прямой волны от точки возбуждения до установленного на поверхности земли вблизи устья скважины сейсмоприёмника удаётся установить среднюю скорость в ЗМС, тогда. .

Параметр называется вертикальным временем, – глубина скважины. Следовательно, .

Поправка, вводимая в трассу, складывается из поправки за ПВ и поправки за ПП.

В общем случае величины h_pнаходят по нивелировочному разрезу сейсмического профиля. Остальные параметры – h_з, v_зи v_пспециально оцениваются, обычно по данным вспомогатель­ ных работ, проводимых специально для изучения строения ВЧР и ЗМС.

2. Кинематические поправки

Ввод кинематических поправок в сейсмограммы ОСТ осуществляют с целью приведения осей синфазности отражённых волн к линии t₀ = const, где t₀ — двойное время пробега волны по лучу, нормальному к границе раздела, т. е. время регистрации при совмещённом положении источника и приёмника сейсмических колебаний. Выражение, определяющее кинематическую поправку τ для данного пункта приема, расположенного на удалении х от источни­ ка, имеет вид



где – время регистрации отраженной волны в пункте приёма на удалении х.
При аппроксимации исследуемого разреза однородной моделью с плоскими границами раз­ дела расчет кинематической поправки может быть выполнен по простой формуле

При обработке сейсмограмм на ЭВМ кинематические поправки вводят во все отсчеты сей­ смических трасс, исходя из того, что любой отсчет на записи может принадлежать вступле­ нию однократной отраженной волны. Поправки τ(t₀,х) рассчитывают с точностью до шага квантования dtисходной записи.

Ввод кинематических поправок в сейсмическую трассу состоит в том, что времена всех ее отсчетов уменьшаются на соответствующие величины τ(t₀,х).

Ввод кинематических поправок в сейсмическую запись вызывает искажение формы волно­ вых импульсов, а именно — их растяжение во времени (рис. 2). Действительно, кинематиче­ ские поправки для данной трассы постепенно уменьшаются, что соответствует выполаживанию годографов отраженных волн по мере увеличения времени их прихода.

Вследствие этого поправки оказываются неодинаковыми для различных отсчетов одного и того же сейсмического импульса. Время вступления волны в момент t уменьшается поправ­ кой на наибольшую величину τ(t), а во время последнего отсчета, принадлежащего этой вол­ не, вводится наименьшая поправка τ(t+T), где T — длительность колебания. Происходящее при этом растяжение сейсмического импульса характеризуется коэффициентом




Рис. 2. Оценка растяжения импульса во времени и по частоте

Коэффициент растяжения зависит от быстроты изменения кинематической поправки во вре­ мени. Он возрастает с увеличением х и уменьшением t. Для одной и той же отраженной вол­ ны, наблюдаемой на различных удалениях от источника, искажения формы, вызванные растя­ жением импульсов, оказываются неодинаковыми. Это снижает эффект суммирования по­ лезных волн, на котором основан метод ОCТ и некоторые другие способы обработки данных многократного сейсмического профилирования. Поэтому из обработки исключают начальные участки сейсмических трасс, где деформация колебаний, вызываемая введением кинематиче­ ских поправок, превышает допустимые пределы.

3. Граф обработки данных

Обобщая сведения о последовательности и составе процедур обработки сейсмических дан­ ных, можно составить графобработки– набор процедур, которые должны быть применены к каждой трассе для улучшения соотношения сигнал/помеха, выделения отражённых волн и построения разреза, отражающего геологическое строение района. Стандартный граф обра­ ботки приведён на рис. 3.



Рис. 3. Структура графа обработки

Список используемых источников

1. Гурвич И. И. Сейсморазведка. Гостоптехиздат. Москва. 1954.

2. Дягилева А. И., Андриевич В. В. Основы геофизических методов разведки. Изд. Недра. Москва. 1987.

3. Хмилевской В. К. Геофизические методы исследований. Учебное пособие. Изд. Недра. Москва. 1988.