Вариант 10. Решение Сначала находим по формуле стокса скорость падения пылинок
![]()
|
Вариант №10 1. Определите разность фаз в пульсовой волне между двумя точками артерии, расположенными на расстоянии ![]() ![]() ![]() Решение Длине волны соответствует разность фаз ![]() ![]() ![]() ![]() Отсюда , ![]() ![]() Тогда, ![]() Ответ: разность фаз в пульсовой волне ![]() 2. Уровень громкости звука частотой 5000 Гц равен ![]() Решение: ![]() Рис.1. Кривые равной громкости Из рисунка находим, что на частоте 5000 Гц громкости Е =50 фон соответствует уровень интенсивности L = 47 дБ = 4,7 Б. Из формулы ![]() Ответ:I = 510-8 Вт/м2. 3. Используя закон Стокса, определить, в течение какого времени в комнате высотой ![]() ![]() Решение: Сначала находим по формуле стокса скорость падения пылинок ![]() где r – радиус пылинок 1мкм =10-6 м g = 10 м/с2 ρвозд – плотность воздуха в комнате ρпыли – плотность пылинки ![]() ![]() μ – вязкость вещества, в котором находятся пылинки (вязкость воздуха 0,018·10-3) Потом по формуле S=Vt => t=s/v, где s по условию равна 3 м ![]() Ответ: ![]() 4. Кислород массой ![]() ![]() ![]() ![]() а) изотермически; б) адиабатически.
Температура при изотермическом процессе не изменяется ![]() Работа при изотермическом процессе ![]() ![]() Из уравнениния Менделеева-Клапейрона ![]() Давление р2 после сжатия ![]() Температура при адиабатическом сжатии ![]() Давление р2 после сжатия ![]() Работа при адиабатическом сжатии ![]() Ответ: а) ![]() ![]() ![]() б) ![]() ![]() ![]() 5. Рассчитать для равновесного состояния мембранный потенциал создаваемый ионами калия ![]() ![]() Уравнение Гольдмана – Ходжкина – Катца для мембранного потенциала покоя в стационарном состоянии ![]() Пренебрегая проницаемостью ионов натрия и хлора Na+ и С1-, имеем ![]() 6. Рамка площадью ![]() ![]() ![]() Решение: ![]() Рассмотрим один виток рамки. При равномерном вращении его вокруг оси ОО' (рис.) с угловой скоростью ω магнитный поток, пронизывающий площадь, ограниченную этим витком, будет непрерывно изменяться с течением времени по закону Φ = BScosα, где S - площадь рамки; α - угол между нормалью к плоскости и вектором В. Время будем отсчитывать с момента, когда α = 0. Тогда в момент времени t α = wt, следовательно, Φt = BScoswt, а в момент времени t + Δt Ф2 = BScos(w(t + Δt). За промежуток времени Δt магнитный поток изменится на ΔΦ = Ф2 - Φι = BS(cos w(t + Δt) - cos wt) = BS(cos wtcos wΔt - sinwtsinwΔt - coswt). Если Δt очень мало, можно считать cos wΔt = l и sin wΔt = wΔt , поэтому ΔΦ = -BS wΔt sin wt .ЭДС индукции в одном витке ![]() В N витках ЭДС индукции будет в N раз больше, т. е. i = NBSwsinwt, или i = max sinwt, где max - максимальное (амплитудное) значение ЭДС индукции: max = NBSw. (2) Таким образом, при равномерном вращении проводящей рамки в однородном магнитном поле в ней возникает переменная синусоидальная ЭДС индукции. Подставив в выражение (2) значение угловой скорости w = 2π/T, где Т - период вращения рамки ![]() ![]() Ответ: ![]() 7. При прохождении монохроматического света через слой вещества толщиной ![]() ![]() Решение: Запишем формулу ослабления света вследствие поглощения и рассеивания ![]() ![]() 8. В ядро атома азота ![]() ![]() Решение: Запишем уравнение указанной реакции ![]() Из закона сохранения заряда для этой реакции получим: 7 + 2 = 1+ Z , или Z = 8. 9. Изучение лучевых катаракт на кроликах показало, что под действием ![]() ![]() ![]() ![]() Литература Волькенштейн B.C. Сборник задач по общему курсу физики. - М.: Наука,1979. Детлаф А.А., Яворский Б.М. Курс физики. - М.: Высшая школа, 1989. Зисман Г.А., Тодес О.М. Курс общей физики. - М.: Наука, 1974. -Т.1-3. Иродов И.Е. Задачи по общей физике. - М.: Наука, 1987. Медицинская и биологическая физика. Курс лекций с задачами : учеб. пособие / В.Н. Федорова, Е.В. Фаустов. - 2008. - 592 с. Савельев И.В. Курс физики. - М.: Наука, 1989. - Т ..1-3. Трофимова Т.И. Курс физики. - М.: Высшая шкода, 1985. Чертов А.Г., Воробьев А.А. Задачник по физике. - М.: Высшая школа,1988. |