С одержание Часть 1 Термодинамический расчет цикла
![]()
|
С ![]() Часть 1 Термодинамический расчет цикла………………………….………5 Расчет теоретического цикла без учета потерь……………………..6 Расчет цикла с потерями энергии (действительного цикла)………13 Сравнение комбинированного и раздельного получения электрической энергии и теплоты на теплофикацию...……….……19 Основные обозначения……...…………………………………….….22 Часть 2 Тепловой расчет конденсатора.………………………………...….23 Основные обозначения……………………………………………..31 Часть 3 Гидродинамический расчет конденсатора………………….….…32 Заключение……………………………………………………………….…..…..34 Список использованных источников..…………...……………………..…..35 Часть 1. Термодинамический расчет цикла Задание 1. Рассчитать теоретический цикл ПТУ с промежуточным перегревом пара и с отбором пара на теплофикацию. 2. Рассчитать действительный цикл ПТУ с промежуточным перегревом пара и с отбором пара на теплофикацию. Для каждого цикла определить: а) термодинамические параметры и функции в характерных точках цикла и свести их в таблицу; б) количество удельной подведенной и отведенной теплоты, удельную работу турбины, удельную полезную работу цикла, термический КПД цикла; в) расходы пара, топлива и охлаждающей воды в конденсаторе. г) для действительного цикла сравнить расход топлива на комбинированную и раздельную выработку электрической энергии и теплоты. Изобразить схему установки и циклы в (p-v), (T-s), (h-s) диаграммах. Примечание: работой насосов при расчете пренебречь! Расчет теоретического цикла ![]() Рис. 1. Схема и h – s диаграмма цикла с промежуточным перегревом пара и отбором пара на теплофикацию Таблица 1 Термодинамические параметры и функции в характерных точках теоретического цикла
Состояние 1. По начальным параметрам перегретого пара перед турбиной р1 и t1 находятся удельные энтальпия h1, энтропия s1 и объем v1. ![]() ![]() ![]() Состояние а. Процесс расширения пара в части высокого давления (ЧВД) носит адиабатный характер, следовательно по давлению ра и энтропии sа определяются параметры пара на входе в промежуточный пароперегреватель в точке а. tа = ![]() ha = ![]() ![]() va = ![]() ![]() Состояние b. Параметры и функции перегретого пара после промежуточного пароперегревателя перед частью низкого давления (ЧНД) (в точке b) определяются по давлению рb= ра и температуре tb = t1. ![]() ![]() ![]() Состояние 2. Процесс расширения пара в части низкого давления (ЧНД) носит адиабатный характер. По давлению р2 и энтропии s2 = sb определяется состояние пара (пар влажный). Тогда вычисляется степень сухости пара из формулы для расчета энтропии влажного пара ![]() ![]() ![]() ![]() Энтальпия и удельный объем влажного пара в точке 2 равны: ![]() h2 = 192*(1 – 0.8056) + 2580*0.8056 = 2116 ![]() v2 = 0.001*(1 – 0.8056) + 14.7*0.8056 = 11.84 ![]() где ![]() ![]() Температура влажного пара равна температуре насыщения при данном давлении, следовательно, ![]() Состояние 3. Процесс конденсации пара 2–3 проходит при постоянных давлении и температуре, р3 = р2, t3 = t2. Параметры кипящей воды берутся из таблицы. Состояние О. Так как процесс расширения пара в турбине b–о–2 адиабатный, то ![]() ![]() ![]() Пар в точке отбора является влажным, поэтому вычисляется степень сухости пара ![]() ![]() а затем по найденной степени сухости считаются энтальпия и удельный объем влажного пара: ![]() h0 = 605*(1 – 0.9594) + 2738*0.9594 = 2651 ![]() v0 = 0.0011*(1 – 0.9594) + 0,462*0.9594 = 0,4433 ![]() где ![]() ![]() Состояние О′. Процесс о–о´ является изобарным, поэтому ![]() Температура в точке о´ равна температуре насыщения при давлении в отборе: ![]() Состояние «пв». В точке «пв» сливаются два потока конденсата – из отбора и конденсатора (давление последнего потока предварительно повышается насосом до давления отбора). Для определения термодинамических функций в данной точке необходимо знать долю каждого потока. Вычисление доли расхода пара, направляемого в отбор, ![]() Внешняя полезная работа адиабатного процесса расширения пара в турбине совершается за счет убыли энтальпии, следовательно удельная работа турбины, равная работе цикла (работой насосов пренебрегаем) равна ![]() Доля отбора пара определяется из совместного решения выражений для мощности установки ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Энтальпия питательной воды в точке «пв» находится из теплового баланса слияния потоков конденсата. ![]() ![]() Аналогично можно приближенно найти энтропию питательной воды: ![]() ![]() Приближенный расчет температуры воды проводится с учетом соотношения h = сpв t; где сpв = 4,19 кДж/(кг·К). ![]() Расчет удельных количеств подведенной и отведенной теплоты, термического КПД цикла и коэффициента использования теплоты пара. В изобарных процессах подвода и отвода теплоты количество теплоты определяется разностью энтальпий: ![]() q1 = 3082 – 322 + 3257 – 2849 = 3168 ![]() ![]() где ![]() ![]() qk = (1 – 0.3151)(2116 – 192) = 1318 ![]() qт = 0.3151(2651 – 605) = 644,7 ![]() q2 = 1318 + 644,7 = 1963 ![]() q0 = q1 – q2 = 1205 ![]() Формула для расчета полезной работы цикла и работы турбины: ![]() ![]() Термический КПД цикла: ![]() Коэффициент использования теплоты пара: ![]() Расчет расходов пара, топлива, охлаждающей воды в конденсаторе, теплового потока теплофикации. Полный расход пара можно найти, зная долю пара, направляемого в отбор, или по величинам мощности и удельной работы цикла: ![]() Теплота, подводимая к рабочему телу в котельной установке, выделяется при сгорании топлива. Тогда расход топлива можно найти из соотношения ![]() ![]() Теплота, выделяющаяся при конденсации пара, нагревает охлаждающую воду, расход которой ![]() ![]() Мв = ![]() ![]() ![]() Тепловой поток на теплофикацию ![]() ![]() Расчет цикла с потерями энергии (действительного цикла). ![]() Рис. 2. Действительный теплофикационный цикл в h – s координатах Таблица 2 Термодинамические параметры и функции в характерных точках действительного цикла
Реальные (действительные) процессы в турбине и насосе являются необратимыми и, в соответствии со вторым законом термодинамики, идут с возрастанием энтропии. Потери из-за необратимости процессов повышения давления в насосе и расширения в турбине оцениваются значениями внутренних относительных КПД. Внутренний относительный КПД турбины ![]() ![]() ![]() ![]() где h – энтальпия пара после теоретического процесса расширения от давления po до давления p2. Энтальпии в действительных точках рассчитываются по найденным величинам действительных работ: Состояние_а'>Состояние ад: ![]() Определение температуры и энтропии по известным значениям давления pад = pа= 55 бар и энтальпии: tад= ![]() Sад = ![]() ![]() vад = ![]() ![]() Состояние Од: Определение энтальпии: ![]() Пар в точке отбора является влажным, поэтому вычисляется степень сухости пара x = ![]() ![]() Температура в этой точке равна температуре насыщения t0д = ts (p = 4 бар ) = 143.6оС Затем по найденной степени сухости считаются энтропию и удельный объем влажного пара: s0д = s`(1-x) + s``x = 1.78(1-0.999)+6.9∙0.999=6.895 ![]() u0д = u`(1-x) + u``x = 0.0011(1-0.999)+0.462∙0.999=0.4615 ![]() Состояние 2д: Определение удельной энтальпии: ![]() Определение степени сухости в данной точке: ![]() ![]() Температура в этой точке равна температуре насыщения t2д=ts(p=0.1бар)=45.8оС Определение энтропии и удельного объема: ![]() ![]() ![]() ![]() Состояние ПВд: Определение доли отбора в действительном процессе: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Аналогично найдем энтропию питательной воды: ![]() ![]() Приближенный расчет температуры воды проводится с учетом соотношения h= сpвt; где сpв = 4,19 кДж/(кг·К). ![]() С учетом механических потерь и потерь в электрогенераторе удельная эффективная работа будет равна ![]() ![]() Определение полного действительного расхода пара: ![]() Определение удельного количества тепла: ![]() ![]() ![]() q2 = qkд + qтд = 2097 ![]() Внутренний КПД, учитывающий потери энергии за счет необратимости процессов в действительном цикле, рассчитывают по формуле: ![]() ![]() Эффективный КПД учитывает все потери: ![]() где ![]() Коэффициенты использования теплоты пара и топлива в действительном цикле: ![]() ![]() ![]() Определение расхода топлива: ![]() Тепловой поток конденсатора: ![]() Мвд = ![]() ![]() ![]() Тепловой поток на теплофикацию ![]() ![]() Q1д = q1д∙Dд = 3154∙165.7=522618 ![]() Сравнение комбинированного и раздельного получения электрической энергии и т ![]() Таблица 3 Термодинамические параметры и функции в характерных точках действительного цикла без отбора на теплофикацию
Определение работы турбины и работы цикла: ![]() Определение расхода пара: ![]() Определение количества подведенной и отведенной теплоты: ![]() ![]() ![]() При раздельном производстве электрической и тепловой энергии теплоту теплофикации получают в котельной низкого давления с таким же КПД, что и в парогенераторе паротурбинного цикла ![]() Расход топлива в котельной равен: ![]() ![]() ![]() ![]() Суммарный расход топлива при раздельном способе получения тепловой и электрической энергии ![]() ![]() Экономия топлива при комбинированной выработке тепловой и электрической энергии на ТЭЦ по сравнению с раздельной составит ![]() ![]() где ![]() Основные обозначения: ![]() ![]() v – объем; x – степень сухости пара; cp– массовая изобарная теплоемкость; h – энтальпия; S - энтропия; ![]() q – удельное количество теплоты; ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() |