Курсовая на печать. Термодинамический расчет цикла паротурбинной установки с отбором пара на теплофикацию. Тепловой и гидрогазодинамический расчет сетевого подогревателя
 Скачать 458.91 Kb.
|
ЧАСТЬ 1. ТЕРМОДИНАМИЧЕСКИЙ РАСЧЕТ ЦИКЛА ПАРОТУРБИННОЙ УСТАНОВКИ С ОТБОРОМ ПАРА НА ТЕПЛОФИКАЦИЮ Рис. 1. Схема и h – s диаграмма цикла с промежуточным перегревом пара и отбором пара на теплофикацию Исходные данные:
Таблица 1. Термодинамические параметры и функции в характерных точках цикла
Расчёт термодинамических параметров и функции в характерных точках цикла. Состояние 1. Удельные энтальпия и энтропия определяются по известным температуре t1=475°C и давлению p1=85 бар:    Состояние а. Процесс расширения пара в части высокого давления адиабатный и без учета потерь sа = s1. Удельная энтальпия определяется по известным значениям энтропии и давления:  ;     Состояние b. Удельные энтальпия и энтропия определяются по известным температуре и давлению:     Состояние 2. Процесс расширения пара в части среднего и низкого давления адиабатный и без учета потерь  Пар после расширения влажный; его удельные энтальпия и энтропия равны  ,  где  – - удельные энтальпия и энтропия кипящей воды и сухого насыщенного пара при давлении p2, соответственно; степень сухости определяется по известному значению энтропии. Температура влажного пара равна температуре насыщения при данном давлении: C    Состояние 3. Процесс конденсации пара 2–3 проходит при постоянных давлении и температуре, .  Удельные энтальпия и энтропия кипящей воды  при давлении р2 уже найдены по таблицам в предыдущем пункте.   Состояние 0. В том случае, если пар, при давлении отбора  влажный, то термодинамические функции определяются так же, как в точке 2.    Состояние 0′. Температура насыщения, удельные энтальпия и энтропия кипящей воды при давлении     Состояние ПВ. В точке «пв» сливаются два потока конденсата – из отбора и конденсатора (давление последнего потока предварительно повышается насосом до давления отбора). Для определения термодинамических функций в данной точке необходимо знать долю каждого потока. Вычисление доли расхода пара, направляемого в отбор,  , где D – полный расход пара, Do – расход пара в теплофикационном отборе, производится следующим образом.Внешняя полезная работа адиабатного процесса расширения пара в турбине совершается за счет убыли энтальпии, следовательно удельная работа турбины, равная работе цикла (работой насосов пренебрегаем) равна  ,Доля отбора пара определяется из совместного решения выражений для мощности установки  и работы турбины.        Расчет удельных количеств подведенной и отведенной теплоты, термического КПД цикла и коэффициента использования теплоты пара. В изобарных процессах подвода и отвода теплоты количество теплоты определяется разностью энтальпий:   где  – удельное количество теплоты, отводимое в конденсаторе,  – удельное количество теплоты, отданной тепловому потребителю.    Внешняя полезная работа адиабатных процессов расширения в турбине совершается за счет убыли энтальпии, тогда удельные работы турбины и цикла равны:   Термический КПД цикла:  Коэффициент использования теплоты пара:  Расчет расходов пара, топлива, охлаждающей воды в конденсаторе, теплового потока теплофикации. Полный расход пара можно найти, зная долю пара, направляемого в отбор, или по величинам мощности и удельной работы цикла:  Теплота, подводимая к рабочему телу в котельной установке, выделяется при сгорании топлива. Тогда расход топлива можно найти из соотношения:   Тепловой поток теплофикации  Теплота, выделяющаяся при конденсации пара, нагревает охлаждающую воду, расход которой определяется из уравнения баланса теплоты:    | |||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||||
