цуыв. Тестовые задания по разделам изучения содержания дисциплины

• Название: Тестовые задания по разделам изучения содержания дисциплины
• Дата: 21.12.2022
• Размер: 250.83 Kb.
• Имя файла: Matematicheskoe_modelirovanie_sistem_i_protsessov_A_V_5_sem_ekza.docx
• Тип: Документы; #857844
• страница: 13 из 28

 sin ² 

o o
_2 

o o

r ₂

В: ФАЙЛ - _2

2 cos

r

 sin 

^o o o

ВЫБОР

Уравнение представляет собой уравнение эллипса с центром в начале координат

λ= 0, r= 0 и с главной осью, наклоненной к оси λпод углом α…

В: ФАЙЛ + ^{tg2 }

2r_o_o

cos

^r2o ^{ 2} o

В: ФАЙЛ - ^{tg2 }

2r_o_o

В: ФАЙЛ - ^tg2
В: ФАЙЛ - <sup>tg2

r2</sup>o



^r2o



^r2o

^{ 2}o

2r_o

^{ 2}o

2_o

^{ 2}o
cos cos

ВЫБОР

Дифференциальное уравнение изменений продольных перемещений в упругом

стержне, соответствующее модели для упругого стержня в вязкой среде …

 ²

В: ФАЙЛ + <sub>x2

 N2</sub> 



²

В: ФАЙЛ - <sub>x2

 N</sub>



²

В: ФАЙЛ - <sub>x2

</sub> 





В: ФАЙЛ - _x

_{ N2} 



ВЫБОР

Дифференциальное уравнение изменения продольных сил в упругом стержне, соответствующее модели для упругого стержня в вязкой среде …

В: ФАЙЛ +

 ² F

x²

_{ N2} F



В: ФАЙЛ -

² F

x²

_{ N}F



В: ФАЙЛ -

² F

x²

_ F



F

В: ФАЙЛ - _x

_{ N2} F



ВЫБОР

Закон изменения продольных сил в упругом стержне бесконечной длины в его середине …

  

N ^

 

^ N² x  ^{2 } _

В: ФАЙЛ + ^{Fx, }

2

_ F₀



exp_ _d

_ 4 _

  

N ^

 

^ N² x  ^{2 }

В: ФАЙЛ - ^{Fx, }

2

_ F₀



exp_ <sub>

</sub> 4 _

_{ } N <sup>

</sup> N² x  ^{2 }

В: ФАЙЛ - ^F

x, 

2

_exp_ <sub>4

</sub>d

  

 


^N  ^



N² x  ^{2 } _

В: ФАЙЛ - ^Fx,

 _ F₀



exp_ _d


2
_ 4 _

ВЫБОР

Закон изменения продольных сил в упругом стержне бесконечной длины в его середине для достаточно больших значений τ…

В: ФАЙЛ + ^{F0,  } В: ФАЙЛ - ^{F 0,  } В: ФАЙЛ - ^{F 0,  } В: ФАЙЛ - ^{F0,  }

ВЫБОР

F₀lN



F₀lF₀ N

FlN

Закон изменения продольных сил и перемещений в упругом стержне на его концевых участках при постоянной силе F₀…
_{В: ФАЙЛ +} Fx,   Ferf^{ Nx}





₀  _{2 } 

В: ФАЙЛ -

Fx,   Ferf^N

 

0
_ 2  _

В: ФАЙЛ -

Fx,   Ferf^x

 

0
_ 2  _

В: ФАЙЛ -

Fx,   erf^Nx

 
_ 2  _

ВЫБОР

C достаточной для инженерных расчетов точностью можно принять …

В: ФАЙЛ +

erfz  ^2z



В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

erfz  ²

erfz  ^z

erfz  ^2z



ВЫБОР

При длительно сохраняющаяся продольной температурной силе зазор на конце упругого стержня …

F₀

В: ФАЙЛ +

В: ФАЙЛ -

В: ФАЙЛ -

₃ 
₃ 
₃ 

NE F₀


NE

F₀


NE

В: ФАЙЛ -

F₀ 

₃  _N

ВЫБОР

При длительно сохраняющаяся продольной температурной силе зазор на конце упругого стержня …

В: ФАЙЛ +

_{ }  t

3 _N

В: ФАЙЛ -

  ^

В: ФАЙЛ -

В: ФАЙЛ -

3 _{N
 }  t

3 <sub>N

 </sub>  t

3 _N

ВЫБОР

Для суточных колебаний температуры на конце упругого стержня перемещения на его концевом участке …

   

В: ФАЙЛ +

x,   ₀ exp^ N x^sin ^  N x^

   

   

 _ 

В: ФАЙЛ -

x,   ₀ exp^ N



x^sin  

2 _

 _   _ 

В: ФАЙЛ -

x,   ₀ exp^ N

x^sin ^ N x^

2 2

   

 _   _ 

В: ФАЙЛ -

x,   ₀ exp^

x^sin ^  N x^

2 2

   

ВЫБОР

Разложение функции erf(z) в ряд …

2 ^ z³ z⁵ z⁷

В: ФАЙЛ +

В: ФАЙЛ -

erfz 

erfz  ²

2

^ z

_ 3


z
_ 3

^ z

_ 3

^ z³

   ... , 2!5 3!7


 
_z7

...),

3!7

_z5

В: ФАЙЛ -

erfz 

^ z



  ... , 3 2!5

2 ^ z³ z⁵ z⁷

В: ФАЙЛ -

erfz 

^    ... ,

_ 3 2!5 3!7

ВЫБОР

Длина волны L_в продольных перемещений или продольных сил в упругом стержне составляет …

В: ФАЙЛ +

В: ФАЙЛ -

_{L } 2,86 _{ 2}

в <sub>N N

L</sub> 2,86 _{ 2}

в _{N N}

 17,4
_{ N}1

В: ФАЙЛ -

_L 2,86

в <sub>N

 2</sub>

N
 17,4N^1

В: ФАЙЛ -

L^  2


в
N
 17,4N^1

ВЫБОР

Скорость распространения волн в упругом стержне …

В: ФАЙЛ + ^Vв
В: ФАЙЛ - ^Vв
В: ФАЙЛ - ^Vв

_ 1,43 _ 2

N N

_ 1,43 _

N

_ 1,43 _ 2

N N

 0,72N^1


 0,72N^1

В: ФАЙЛ - ^Vв

_ _ 2

N N
 0,72N^1

ВЫБОР

Изменение максимальной ординаты эпюры продольной силы в упругом стержне в

точке ^{x 0} …
^  ² ^

В: ФАЙЛ +

F0,   F₀ exp^  ^

4N²l²

 

^  ^{2 }

В: ФАЙЛ -

F0,   F₀ exp^  ^

4N²l²