цуыв. Тестовые задания по разделам изучения содержания дисциплины

• Название: Тестовые задания по разделам изучения содержания дисциплины
• Дата: 21.12.2022
• Размер: 250.83 Kb.
• Имя файла: Matematicheskoe_modelirovanie_sistem_i_protsessov_A_V_5_sem_ekza.docx
• Тип: Документы; #857844
• страница: 12 из 28

В: ФАЙЛ + В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

z⁴  4 pz²  4r 0

z⁴  4 pz²  4r 0

z⁴  4 pz²  r 0

z⁴  pz²  4r 0

ВЫБОР

Способы измерения продольных сил в упругих стержнях … В+ Механический, основанный на законе Гука

В- С помощью ультразвука

В- С помощью магнитострикции В- С помощью аудиоэмиссии

ВЫБОР

Способы изменения продольных сил в упругих стержнях … В+ Полное раскрепление при необходимой температуре

В- Локальное раскрепление

В- Перезакрепление от середины к концу В- С помощью натяжения

ВЫБОР

Способы изменения длины упругих стержней … В+ С помощью сварки

В- Локальное раскрепление

В- Перезакрепление от середины к концу В- С помощью натяжения
Раздел 04_Математические модели, состояния упругих стержней в вязкой среде.

ВЫБОР

Дифференциальное уравнение изменений поперечных перемещений под дей- ствием продольных сжимающих сил в бесстыковом пути для модели, учитывающей воздействие поездов будет иметь следующий вид …

В: ФАЙЛ + В: ФАЙЛ -

EI  0

4 y	F	2 y		  y
x4 4 y	F	x2 2 y		 	 y
x4		x2			

EI  0

В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

⁴ y

EI_x4

⁴ y

EI_x4

² y



^Fx²



² y

^Fx²

  ^y 0



  ^y 0



ВЫБОР

Дифференциальное уравнение изменений поперечных перемещений в бесстыковом пути под действием продольных растягивающих сил для модели, учитывающей воздействие поездов будет иметь следующий вид …

4 y	F	2 y	  y
x4		x2		
4 y	F	2 y	 	y
x4 4 y	F	x2 2 y	 	 y
x4		x2		
4 y	F	2 y	 	y
x4		x2		

В: ФАЙЛ + EI  0

В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

EI  0
EI  0
EI  0

ВЫБОР

Решение однородного дифференциального уравнения в частных производных с постоянными коэффициентами, отражающее устойчивость упругого стержня в вязкой среде, может быть найдено методом Фурье, как произведение двух функций

…

В: ФАЙЛ + В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

y_ x, _  U_ x_ f__ y_ x, _  U_ x_ f_ x_ y _ x, _  U __ f __ y__  U_ x_ f__

ВЫБОР

Функция f(τ), определяющая изменение во времени продольных сил в упругом стержне …

^{В: ФАЙЛ + f}^ ^{ Qf}^ <sup> 0

В: ФАЙЛ - f</sup>^ ^{ Q}^ <sup> 0

В: ФАЙЛ - f</sup>^ ^{ f}^ ^{ 0}

В: ФАЙЛ -

^f^ ^{ Qf}^ ^{ 0}

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в упругом стержне в вязкой среде имеет вид …

^{ } 2x

^ 4EI^ F

4^{2 }2 ^

В: ФАЙЛ +

y_ x, _  Аch_

x_cos exp^ _{ 2 }

 



^
  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^

 

^{  } 4EI^ F 4^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ -
y_ x, _  Аch_

x_exp^ _{ 2 }



  ^

 _ 4EI l _ ^

 

^{ } 2x ^ 4EI^ F 4^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ -
y_ x, _  Аch_ x_cos exp^ _{ 2 }

 

  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^

 

^{ } 2x ^ 4EI^ 4^{2 }2 ^

В: ФАЙЛ -

y_ x, _  Аch_

x_cos exp^



 ₂  ^

  ^l

 _{  l } 

 

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в упругом стержне в вязкой среде для точки х = 0 …

^ 4EI^ F ^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ +
y_0, _ 

f₀ exp^ _{ 2 }



^  _ 4EI l _ ^

 

^ 4EI^ F ^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ -
y_0, _  exp^ _{ 2 }



^  _ 4EI l _ ^

 

^ 4EI^ F ^{2 }2 ^




В: ФАЙЛ -
y_0, _ 

f₀ exp^ _{ 2 }



^  _ 4EI l _ ^

 

^ 4EI_ F_2 ^

 


В: ФАЙЛ -
^y^{0, } ^

f₀ exp_



 ^ 4EI^{ }

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в упругом стержне в вязкой среде для

точки х = 0 при l 2 …

6, 25F²

В: ФАЙЛ +

y_0, _ 

f₀ exp



EI

В: ФАЙЛ -

y_0, _ 

f₀ exp

6, 25F²


EI

В: ФАЙЛ -

y_0, _  exp

6, 25F²


EI

6, 25F²

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp _EI

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных растягивающих сил в упругом стержне в вязкой среде имеет вид …

^{ } 2x

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ +

y_ x, _  Ach_{ }cos _l

exp_ 

EI ^

 

  _

 

2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

y_ x, _  Ach_{ }exp_ 

EI ^

 

2x ^

 

2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

^y ^{x, } ^{ Ach} ^B^cos

l

exp_ 

EI ^

 

^{ } 2x

^ 2, 25F^{2 }

В: ФАЙЛ -

y_ x, _  Ach_{ }cos _l

exp_ 

EI ^

_{ }  

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных растягивающих сил в упругом стержне в вязкой среде имеет вид в точке х = 0 …

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ +

^y^{0, } ^

f₀ exp_ 

EI ^

 

^ 2, 25F^{2 }

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_ 

EI ^

 

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI ^

 

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^{ exp}_ ^

EI ^

 

ВЫБОР


Дифференциальное уравнение изменений поперечных перемещений под дей- ствием продольных сжимающих сил в упругом стержне в вязкой среде для кривого участка будет иметь следующий вид …

В: ФАЙЛ + В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

⁴ yEI_x4

4 y	F	2 y	 	y 0
x4 4 y	F	x2 2 y	 	 y F
x4 4 y	F	x2 2 y	 	 R y F

EIEI

² y^Fx²

_{ } y_ F

 R

В: ФАЙЛ -

EI_x4

x²



 R

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в упругом кривом стержне в вязкой среде имеет вид …

  _x

^ 4EI^ F

4^{2 }2 ^

l^{2 }

4x^{2 }

В: ФАЙЛ +

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_cos exp^ _



^ 

^1 2 ^


  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^ 8R_ l _

 

2 ^{
  } 4EI^ F

4^{2 }2 ^

l^{2 }

4x^{2 }

В: ФАЙЛ -

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_exp^ _

^ 

^{1 } 2 ^


  ^

 _ 4EI l _

^ 8R_ l _

2 ^
 

2 ^
  _x

^ 4EI^ F

4^{2 }2 ^ l²

В: ФАЙЛ -

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_cos exp^ _



^ 




  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^ 8R

 

В: ФАЙЛ -

^{ } xl^{2 }

4x^{2 }

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_cos _l

 _8R1  _{l2 }

_{ }  

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в упругом кривом стержне в вязкой среде имеет вид для точки х = 0 …

^ 4EI^ F 4^{2 }2 ^ l²



₂ 
В: ФАЙЛ +
y_0, _ 

f₀ exp^ _ ^ 

 

^  _ 4EI l _ ^ 8R

 

^ 4EI_ F_2 ^ l²

 


В: ФАЙЛ -
^y^{0, } ^

f₀ exp_



 ^ 4EI^

_  _8R

^ 4EI^ F 4^{2 } l²

В: ФАЙЛ -

y_0, _ 

f₀ exp_

 ^ 4EI^ l<sup>2

 </sup> 8R

_  _

^ 4EI^ F 4^{2 }2 ^ l²



₂ 
В: ФАЙЛ -
y_0, _  exp^ _ ^ 

 

^  _ 4EI l _ ^ 8R

 

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил упругом кривом стержне в вязкой среде имеет вид для точки х = 0 при l²  4²EIF…

^ 6, 25F² ^ ²EI

В: ФАЙЛ +

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI

^{ } 2RF

 

^ 6, 25F^{2 } ²EI

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI

^{ } 2RF

 

^ 6, 25F² ^ EI

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI

^{ } 2RF

 

^ 6, 25F² ^
²EI

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^{ exp}_

EI

^{ } 2RF

 

ВЫБОР

Опасная скорость роста стрелы изгиба упругого стержня в плане определяется по формуле …

• 
  6, 25 fF² 6, 25F²
  

В: ФАЙЛ +

y_0, _ ⁰ exp



EI


EI

В: ФАЙЛ -

y_0, _ 

6, 25F²

EI
exp

6, 25F²


EI

• 
  6, 25 fF² 6, 25F²
  

В: ФАЙЛ -

y_0, _ ⁰ exp

EI


EI

• 
  6, 25 fF² 6, 25F²
  

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^{0 exp}

EI EI

ВЫБОР

Изменение погонных сопротивлений среды, в которой находится упругий стержень при постоянной скорости роста деформаций (w) …

0

x
В: ФАЙЛ + ^{r re}τ/ n ^{ n}^U

 H_{ }1 e^τ/n_ w

0
В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -
r re^{ / n} nUr re^{ / n} U

 H1 e^{ / n}


0

x

x

x
 H1 e^{ / n}w

0
В: ФАЙЛ -
r re^{ / n} nU

 H1 e^{ / n}w

ВЫБОР

Для случая периодического изменения rили λпо гармоническому закону,

характерного для концевого участка упругого стержня

r r_osin _…

_2

В: ФАЙЛ + _2

• 
  _r2
  

_r2

• 
  2cos ^r
  

r
 sin ² 

o o _{o o}

_2

В: ФАЙЛ - _2

• 
  _r2
  

_r2

• 
  2 cos ^r
  

r

 sin 

o

_2

В: ФАЙЛ - _2

o

• 
  _r2
  

_r2

o

• 
  cos ^r
  

r

o