цуыв. Тестовые задания по разделам изучения содержания дисциплины

• Название: Тестовые задания по разделам изучения содержания дисциплины
• Дата: 21.12.2022
• Размер: 250.83 Kb.
• Имя файла: Matematicheskoe_modelirovanie_sistem_i_protsessov_A_V_5_sem_ekza.docx
• Тип: Документы; #857844
• страница: 7 из 28

В: ФАЙЛ +

y_ x, _  Аch_

x_cos exp^ _{ 2 }

 



^
  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^

 

^{  } 4EI^ F 4^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ -
y_ x, _  Аch_

x_exp^ _{ 2 }



  ^

 _ 4EI l _ ^

 

^{ } 2x ^ 4EI^ F 4^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ -
y_ x, _  Аch_ x_cos exp^ _{ 2 }

 

  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^

 

^{ } 2x ^ 4EI^ 4^{2 }2 ^

В: ФАЙЛ -

y_ x, _  Аch_

x_cos exp^



 ₂  ^

  ^l

 _{  l } 

 

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в бесстыковом пути для модели, учитывающей воздействие поездов для точки х = 0 …

^ 4EI^ F ^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ +
y_0, _ 

f₀ exp^ _{ 2 }



^  _ 4EI l _ ^

 

^ 4EI^ F ^{2 }2 ^



^
В: ФАЙЛ -
y_0, _  exp^ _{ 2 }



^  _ 4EI l _ ^

 

^ 4EI^ F ^{2 }2 ^




В: ФАЙЛ -
y_0, _ 

f₀ exp^ _{ 2 }



^  _ 4EI l _ ^

 

^ 4EI_ F_2 ^

 


В: ФАЙЛ -
^y^{0, } ^

f₀ exp_



 ^ 4EI^{ }

ВЫБОР

Характеристическим уравнением

^EIUIV ^x ^{ FUII} ^x ^{ QU} ^x ^{ 0}
будет …

В: ФАЙЛ + В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

z⁴  4 pz²  4r 0

z⁴  4 pz²  4r 0

z⁴  4 pz²  r 0

z⁴  pz²  4r 0

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных растягивающих сил в бесстыковом пути для модели, учитывающей воздействие поездов, имеет вид …

^{ } 2x

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ +

y_ x, _  Ach_{ }cos _l

exp_ 

EI ^

 

  _

 

2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

y_ x, _  Ach_{ }exp_ 

EI ^

 

2x ^

 

2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

^y ^{x, } ^{ Ach} ^B^cos

l

exp_ 

EI ^

 

^{ } 2x

^ 2, 25F^{2 }

В: ФАЙЛ -

y_ x, _  Ach_{ }cos _l

exp_ 

EI ^

_{ }  

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных растягивающих сил в бесстыковом пути для модели, учитывающей воздействие поездов в точке х = 0 …

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ +

^y^{0, } ^

f₀ exp_ 

EI ^

 

^ 2, 25F^{2 }

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_ 

EI ^

 

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI ^

 

^ 2, 25F² ^

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^{ exp}_ ^

EI ^

 

ВЫБОР

Дифференциальное уравнение изменений поперечных перемещений под дей- ствием продольных сжимающих сил в бесстыковом пути для модели, учитывающей воздействие поездов для кривого участка будет иметь следующий вид …

4 y	F	2 y		  y				F
x4 4 y	F	x2 2 y		 	 y			R 0
x4 4 y	F	x2 2 y		 	 y			F
x4 4 y	F	x2 2 y		 	 y			R F
x4		x2						R

В: ФАЙЛ + EIВ: ФАЙЛ - EIВ: ФАЙЛ - EIВ: ФАЙЛ - EI

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в бесстыковом пути для модели, учитывающей воздействие поездов, имеет вид …

  _x

^ 4EI^ F

4^{2 }2 ^

l^{2 }

4x^{2 }

В: ФАЙЛ +

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_cos exp^ _



^ 

^1 2 ^


  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^ 8R_ l _

 

2 ^{
  } 4EI^ F

4^{2 }2 ^

l^{2 }

4x^{2 }

В: ФАЙЛ -

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_exp^ _

^ 

^{1 } 2 ^


  ^

 _ 4EI l _

^ 8R_ l _

2 ^
 

2 ^
  _x

^ 4EI^ F

4^{2 }2 ^ l²

В: ФАЙЛ -

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_cos exp^ _



^ 




  <sup>l

</sup>  _ 4EI l _ ^ 8R

 

В: ФАЙЛ -

^{ } xl^{2 }

4x^{2 }

^y ^{x, } ^{ Ach}_

x_cos _l

 _8R1  _{l2 }

_{ }  

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в бесстыковом пути для модели, учитывающей воздействие поездов для точки х = 0 …

^ 4EI^ F 4^{2 }2 ^ l²



₂ 
В: ФАЙЛ +
y_0, _ 

f₀ exp^ _ ^ 

 

^  _ 4EI l _ ^ 8R

 

^ 4EI_ F_2 ^ l²

 


В: ФАЙЛ -
^y^{0, } ^

f₀ exp_



 ^ 4EI^

_  _8R

^ 4EI^ F 4^{2 } l²

В: ФАЙЛ -

y_0, _ 

f₀ exp_

 ^ 4EI^ l<sup>2

 </sup> 8R

_  _

^ 4EI^ F 4^{2 }2 ^ l²



₂ 
В: ФАЙЛ -
y_0, _  exp^ _ ^ 

 

^  _ 4EI l _ ^ 8R

 

ВЫБОР

Решение дифференциального уравнения изменений поперечных перемещений под действием продольных сжимающих сил в бесстыковом пути для модели,

учитывающей воздействие поездов для точки х = 0 при

l²  4²EIF…

^ 6, 25F² ^ ²EI

В: ФАЙЛ +

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI

^{ } 2RF

 

^ 6, 25F^{2 } ²EI

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI

^{ } 2RF

 

^ 6, 25F² ^ EI

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^

f₀ exp_

EI

^{ } 2RF

 

^ 6, 25F² ^
²EI

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^{ exp}_

EI

^{ } 2RF

 

ВЫБОР

Опасная скорость роста стрелы изгиба рельсов в плане определяется по формуле

…

• 
  6, 25 fF² 6, 25F²
  

В: ФАЙЛ +

y_0, _ ⁰ exp



EI


EI

В: ФАЙЛ -

y_0, _ 

6, 25F²

EI
exp

6, 25F²


EI

• 
  6, 25 fF² 6, 25F²
  

В: ФАЙЛ -

y_0, _ ⁰ exp

EI


EI

• 
  6, 25 fF² 6, 25F²
  

В: ФАЙЛ -

^y^{0, } ^{0 exp}

EI EI

Раздел 03_Математические модели состояния и процессов в пределах статики, применяемые в расчетах объектов железнодорожной инфраструктуры

ВЫБОР

Величина концевого участка упругого стержня в пластической среде в статике определяется …

В: ФАЙЛ + l

F_t R_н

k _r

В: ФАЙЛ - l_k

В: ФАЙЛ - l_k

F_tr

R_н



r

_F R_2

В: ФАЙЛ - ^{l t н}



k _r

ВЫБОР

При экспериментальной степенной зависимости погонного сопротивления, среднее r_cp находится по формуле …

^max

_ a^bd

r r_cp ⁰ _

В: ФАЙЛ + <sup>max

</sup>max

_ ^bd

В: ФАЙЛ -

r r<sub>cp

</sub>0

^max

^max

_ ad

r r_cp ⁰_

В: ФАЙЛ - ^max

В: ФАЙЛ -

r r_cp

^max

_ a^b

_0

^max

ВЫБОР

Необходимую подъемную силу для изгиба упругого стержня можно определить по формуле …

В: ФАЙЛ +

2 ⁴ EJf ql


 
P

_{l3 2}

В: ФАЙЛ -

2 ⁴ EJf ql


 
P

В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

_l3



2 ⁴ Ef

P

_l3



2 ⁴ Jf

P

_l3

2

• 
  ql
  

2

• 
  ql
  

2

ВЫБОР

Математическое выражение принципа Лагранжа …

n

В: ФАЙЛ + ^dAi^{ 0}

i

n

В: ФАЙЛ - ^{ A}i^{ 0}

i

n

В: ФАЙЛ - ^{dA 0}


n

i

В: ФАЙЛ - ^{ A 0}

i

ВЫБОР

Выражение элементарной работы dA₁внешней силы Рна перемещении df…

В: ФАЙЛ +

dA₁  Рdf

В: ФАЙЛ - ^{dA Рdf}

В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

A₁  РdfdA₁  Рf

Работа распределенных сил сопротивления поперечным перемещениям q на длине изогнутого участка упругого стержня …

В: ФАЙЛ + dA ^qldf



2 ₂

В: ФАЙЛ - dA ^qdf



2 ₂

В: ФАЙЛ - dA ^qldf



2 ₄

В: ФАЙЛ - dA ^ldf



2 ₂

ВЫБОР

Работа сил погонного сопротивления продольным перемещениям раскрепленного участка упругого стержня на длине L…

В: ФАЙЛ + В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ - В: ФАЙЛ -

dA₃  рLd

dA₃  рd dA₃  Ld dA₃  рL

ВЫБОР

Работа внутренних сил изгиба упругого стержня находится …

В: ФАЙЛ +

dA₄

2 ⁴ ЕJf



_l3 df

В: ФАЙЛ -

dA₄

2 ⁴ ЕJ



_l3 df

В: ФАЙЛ -

dA₄

2 ⁴ Jf



_l3 df

В: ФАЙЛ -

dA<sub>4

</sub> 2ЕJf_dfl3

ВЫБОР

Условия равновесия выражения бесконечно малого участка упругого стержня dx…

В: ФАЙЛ + F dF F rdx

В: ФАЙЛ - F  dF  rdxВ: ФАЙЛ - dF  F  rdxВ: ФАЙЛ - F dF F dx

Дифференциальное уравнение продольных сил в упругом стержне в пластичной среде в статике …



d² _ r

В: ФАЙЛ +

dx² E

d² _ r

В: ФАЙЛ -

dx² E

В: ФАЙЛ -

d² _ r

dx² 

d² _ r

В: ФАЙЛ -

d² E

ВЫБОР

Формула для определения зазора в упругом стержне в статике …

В: ФАЙЛ + ^{ }

 ² Е t²


2r

В: ФАЙЛ - ^

В: ФАЙЛ - ^

_  ² Е t

2r

_  ² Еt²

2r

В: ФАЙЛ - ^{ }

Е t²


2r

ВЫБОР

Значение дополнительной продольной силы F, возникающей в упругом стержне при его изгибе на ограниченном участке …

_rl 

В: ФАЙЛ +

F _

2 _

1_

_

В: ФАЙЛ -

_rl 

F _{2  }

_ <sub>

rl</sub> 

В: ФАЙЛ - ^F



2 _

1_

_

_r 

В: ФАЙЛ - ^F 

2 _

1_

_

Значение дополнительной продольной силы F, возникающей в упругом стержне на ограниченной длине, имеющей кривизну …

В: ФАЙЛ +

F ^rL  ^