турбины. англ. Взаимодействие частиц с лопастями. Вероятность в газотурбинных двигателях
 Скачать 0.89 Mb.
|
|
Рис. 8 Расчетная сетка для случая двумерной области midspan, также показывает границы домена используя дискретизацию против ветра против ветра второго порядка. Давление-скорость обработка проводилась с использованием гибридного предиктора-корректора Рай-Чоу подход с простым алгоритмом, содержащимся в STARCCM + код. Температурные колебания в области потока были определены добывается с использованием метода разделения температуры жидкости. Эта модель решено уравнение полной энергии с температурой в качестве решаемой переменной iable. Затем из этого рассчитывали энтальпию, используя уравнение государство, которое в этом случае было идеальным газовым законом. Турбулентные флуктуации в поле скоростей были рассчитаны с использованием k – ω-форма переноса напряжения сдвига, усредненная по Рейнольдсу Уравнения Навье – Стокса. Схема второго порядка, использующая эту формулу Лион был выбран из-за его благоприятности для ситуаций, содержащих ненулевые градиенты давления [ 21 ]. Количество турбулентности турбулентности предоставленная интенсивность и длина шкалы были определены на основе тех экспериментально определено в работе. [ 16 ]. Интенсивность турбулентности было определено на входе и выходе границ 5%, а турбулентная шкала длин на основе интегральной шкалы длин 2.216 см определено на установке осаждения TuRFR штата Огайо [16]. Для каждого случая непрерывная фаза считалась сходящейся когда остатки уменьшились на пять порядков и когда средние коэффициенты трения, подъема и сопротивления кожи на Лопасть показала менее 0,001% изменений за десять итераций решения. Сходящееся решение для непрерывной фазы на лопасти Рейнолдса 176 480 было подтверждено для всех трех. Распределение числа Маха на поверхности NGV на ступице, наконечник и средний промежуток от экспериментального испытания GE-E 3 HPT ([ 20 ]) были сравнены с вычислительным решением, как показано на рис. 9, Поверхностное распределение числа Маха по геометрия средней лопасти сравнивается с экспериментальной данные и первоначальный замысел GE-E 3 для сплошной лопасти. численное моделирование показывает хорошее согласие с экспериментальным данные в ведущей 65% части поверхности всасывания и Большая часть поверхности давления. Тем не менее, дополнительный сверхзвуковой область прогнозируется близко к стороне всасывания задней кромки численное решение, как показано на рис. 10 . Это считается из-за пренебрежения шероховатостью поверхности, вызванной охлаждением дырки и потери на трение из-за боковых стенок. Поскольку взаимодействующий частицы воздействуют почти исключительно на поверхность давления (если прыгание моделируется), мы не ожидаем, что эта разница повлияет Результаты настоящего исследования.  |