Взаимодействие и устойчивость различных форм импульсного пробоя газов высокого давления
 Скачать 413.04 Kb.
|
|
На правах рукописи КУРБАНИСМАИЛОВ ВАЛИ СУЛЕЙМАНОВИЧ ВЗАИМОДЕЙСТВИЕ И УСТОЙЧИВОСТЬ РАЗЛИЧНЫХ ФОРМ ИМПУЛЬСНОГО ПРОБОЯ ГАЗОВ ВЫСОКОГО ДАВЛЕНИЯ Специальность 01.04.04. - физическая электроника АВТОРЕФЕРАТ диссертации на соискание ученой степени доктора физико-математических наук МАХАЧКАЛА 2004 Работа выполнена в Дагестанском государственном университете Научный консультант Член- корреспондент РАО, доктор физико-математических наук, профессор Омаров О.А. Официальные оппоненты доктор физико-математических наук, профессор Александров А.Ф. доктор физико-математических наук, профессор Синкевич О.А. доктор физико-математических наук, профессор Атаев Б.М. Ведущая организация Институт высоких температур РАН Защита диссертации состоится час на заседании диссертационного совета Д 212.053.02 по защите диссертаций на соискание ученой степени доктора наук при Дагестанском государственном университете по адресу 367000, г. Махачкала, ул. М. Гаджиева, 43а, конференцзал. С диссертацией можно ознакомиться в научной библиотеке Дагестанского государственного университета. Автореферат разослан 2004г. Ученый секретарь диссертационного совета, д. ф.-м. н ОБЩАЯ ХАРАКТЕРИСТИКА РАБОТЫ Работа посвящена экспериментальному и теоретическому исследованию самостоятельных импульсных разрядов в инертных газах, развивающихся в режиме распыления материала электродов в широком диапазоне изменения начальных условий. Актуальность исследования Постоянное внимание к электрическим разрядам, развивающимся в газах высокого давления, обусловлено, прежде всего, их широким распространением и перспективами применения в новейших областях науки и техники. Импульсные разряды нашли применение в устройствах различного назначения они используются при разработке быстродействующих коммутаторов тока, в импульсных источниках света, предназначенных для метрологии быстропротекающих процессов, в устройствах квантовой электроники, в работе многочисленных управляющих приборов- коммутаторов и размыкателей электрического тока, фотохимии и т.д. Именно в подобных исследованиях были установлены классические механизмы электрического пробоя газов - таунсендовский и стримерный Однако, в связи с усовершенствованием современной техники эксперимента существенно расширился диапазон представлений об импульсных разрядах, развивающихся в плотных газах. С одной стороны, это относится к более детальному изучению таунсендовского и стримерного механизмов [2,3], ас другой - к обнаружению новых фундаментальных закономерностей. В частности, при инициировании самостоятельного разряда с предварительной ионизацией показана возможность реализации объемной формы горения при давлениях порядка атмосферного. В результате исследования разрядов в активных средах эксимерных лазеров, а впоследствии ив чистых газах была обнаружена необычная форма разряда с объемным протеканием тока, в котором практически отсутствует контракция, — сильноточный диффузный режим (СДР) [6,7]. Плазма таких разрядов по причине своей сильной неравновесности нашла чрезвычайно широкое применение в качестве активной среды газовых лазеров. Благодаря интенсивным исследованиям многих отечественных и зарубежных специалистов, получены обширные экспериментальные данные по физическим процессам в импульсных газовых разрядах. Измерены времена запаздывания и формирования разрядов с одноэлектронными многоэлектронным инициированием, определены скорости распространения ионизационных фронтов в коротких и длинных промежутках изучена динамика пространственной структуры тела свечения разрядов определены состав газоразрядной плазмы и ее параметры предложены различные механизмы контракции однородных объемных разрядов. Что касается стримерного пробоя, то экспериментальные наблюдения стримерной фазы весьма многочисленны. Вместе стем, скорость развития лавин так велика, что современные экспериментальные методы не позволяют разрешить пространственно-временную структуру электронных лавин даже в условиях относительно небольших перенапряжений. Отсутствует единое мнение как о механизме формирования, таки пробоя. Ограниченны сведения о таких параметрах переходной стадии, как сила тока, плотность тока. Известно также, что введение легкоионизируемых примесей позволяет увеличить концентрацию электронов предыонизации и тем самым способствует улучшению однородности и устойчивости объемных разрядов (ОР). Для инертных газов роль таких примесей могут играть, в частности, пары металлов. В лазерах на парах металлов для ввода паров металла в зону разряда используются различные специальные методы, связанные с дополнительными энергозатратами и сложными техническими конструкциями [8]. В тоже время следует отметить, что пары металла неизбежно появляются в разряде в процессе распыления материала электродов. Такие примеси могут существенно изменить динамику развития разряда, влияя на кинетику процессов как в приэлектродных областях, таки в объеме промежутка Проведенный анализ работ по пробою газов высокого давления показывает, что формирование искрового канала для таунсендовского, стримерного и объемного разрядов систематически исследовалось в молекулярных газах - воздухе, азоте, кислороде, водороде и т.д. Несмотря на это, остается неясным, какие процессы ответственны за образование предыскрового диффузного канала, привязанного к катодному пятну при таунсендовском и объемном разрядах. Остается спорными дискутируется вопрос о причинах, в силу которых ОР сменяется канальным. Для атомарных газов, особенно гелия и аргона, экспериментальных результатов по формированию искрового канала для таунсендовского, стримерного и объемного разрядов мало по сравнению с молекулярными газами. Недостаточно изучен процесс формирования и устойчивого горения ОР и СДР, а также характер их контракции в искровой канал. Так как эти газы широко используются в качестве буферных газов в активных средах газовых лазеров, то дальнейшее исследование формирования импульсного пробоя в этих газах является весьма актуальной задачей, а именно представляет самостоятельный интерес исследование разнообразия наблюдаемых картин развития неустойчивостей объемных разрядов в широком диапазоне изменения начальных условий (величины поля, концентрации первичных электронов, давления газа, формы и материала электродов и т.д.). С другой стороны, работу плазменных устройств во многом определяют процессы, происходящие в катодной области. Экспериментальное исследование и численное моделирование приэлектродных областей являются чрезвычайно сложной задачей, и теория этой области к настоящему времени не является завершенной. В этой связи необходимо продолжить такие исследования, чтобы понять природу плотных плазменных образований на электродах, выявить их влияние на устойчивость ОР и уточнить понимание процессов формирования катодного слоя и образования канала. Это послужит основой для создания подробной теории объемного разряда. Одними из наиболее информативных методов, позволяющих получать информацию о прикатодных процессах, являются спектроскопические методы. Наличие в спектре прикатодной плазмы спектральных -линий атомов и ионов материала электродов служит подтверждением возникновения катодных пятен и распыления материала электродов. Таким образом, в качестве примеров разнообразия имеющихся в этой области физики проблем, не получивших к моменту начала настоящей работы должного объяснения, можно отнести следующие. Отсутствие в научной литературе единого мнения о механизме формирования и развития начальных стадий стримерного пробоя, недостаточность работ по развитию теории процессов, приводящих к возникновению катодной области и данных о механизмах формирования катодного слоя в импульсных разрядах высокого давления. Многообразие различных механизмов формирования и устойчивого однородного горения ОР, а также характера его контракции в искровой канал. Существование необычной формы разряда - сильноточного диффузного разряда (СДР), в котором фактически отсутствует контракция. Многообразие элементарных процессов, протекающих в ОР, и трудность их экспериментального и теоретического исследования. Отсутствие в научной литературе данных относительно влияния примесей материала электродов, неизбежно поступающих в разряд при распылении материала электродов как на динамику развития разряда, таки на кинетические процессы в приэлектродных областях ив объеме промежутка. В этой связи цели настоящей работы заключались в следующем На основе использования теоретических моделей и получения необходимого объема экспериментальных результатов дать целостное физически непротиворечивое описание начальных стадий импульсного пробоя в инертных газах среднего и высокого давления. Выявить физические механизмы, объясняющие взаимосвязь различных форм импульсного пробоя газов высокого давления и их устойчивость, способы увеличения предельных значений удельного энерговклада, а также дать анализ процессов, протекающих на электродах ив прикатодных областях, и их роли в поддержании и развитии неустойчивостей объемного разряда. В широком диапазоне изменения начальных условий (величины поля, концентрации первичных электронов, давления газа, формы и материала электродов и т.д.) проследить за динамикой формирования и развития искрового канала для таунсендовского, стримерного и объемного механизмов пробоя. Провести исследование спектрального состава излучения приэлектродной плазмы и кинетики ее формирования в режиме распыления материала электродов. Особое внимание предполагается уделить процессу перехода ОР в СДР. 5. Изучить роль различных элементарных процессов в общей кинетике образования заряженных и возбужденных частиц в плазме объемного разряда в гелии атмосферного давления, а также провести детальный анализ релаксационных процессов в различных типах распадающихся разрядов с учетом влияния паров материала электродов Объектами исследования явились свободнорасширяющиеся самостоятельные импульсные разряды в межэлектродных промежутках (1-3 см) в инертных газах в диапазоне давлений 1-5 атм и прикладываемых полей 3-25 кВ/см; поперечный наносекундный разряд с щелевым катодом в инертных газах и их смесях в диапазоне давлений (1-100) Тори амплитудой поля до 16 кВ; наносекундные разряды в длинных разрядных промежутках, ограниченных стенками разрядной трубки, с амплитудой импульсов тока до 400 Л. Методы исследования Для решения поставленной задачи был принят комплексный подход, включающий использование различных экспериментальных методов электрических, спектральных и оптических с пространственно-временным разрешением около 10 не. Концентрация электронов на стримерной стадии и на стадиях формирования и горения объемного разряда определялась по плотности тока, а на более поздних стадиях коммутации измерялась по штарковскому уширению спектральных линий водорода (Нр) и гелия (Hell 468,6 нм температура электронов в искровом канале определялась методом относительных интенсивностей характеристики оптического излучения плазмы исследовались методом лучеиспускания; концентрация возбужденных атомов, а также молекулярных комплексов рассчитывалась теоретически на основе разработанных моделей и алгоритмов их реализации. Достоверность научных результатов и обоснованность научных положений базируется на использовании современных средств диагностики с высоким временными пространственным разрешением, на фундаментальных физических законах, положенных в основу разработанных математических моделей, согласованности результатов численных моделей с имеющимися данными других авторов, систематичности экспериментальных и теоретических исследований в широком диапазоне начальных условий для различных газовых сред, соответствии результатов теоретических исследований результатам эксперимента. Сочетание численных и экспериментальных методов исследования и их соответствие с имеющимися данными других авторов подтверждает достоверность полученных результатов. Научная новизна исследования В результате проделанной работы впервые получены следующие результаты. Проведено систематическое исследование оптических, спектральных и электрических характеристик импульсных объемных разрядов в инертных газах высокого давления и выявлены основные закономерности формирования искрового канала в различных видах разрядов: таунсендовском, стримерном и объемном в диапазоне напряжений от статического пробойного до перенапряжений в сотни процентов. Исследованы процессы, протекающие при импульсном пробое гелия с самостоятельным инициированием, изучены механизмы его формирования и пространственно-временная структура разряда. Показано, что начальные условия однозначно определяют пространственную структуру разряда как на стадии формирования, таки на более поздних стадиях контракции. При этом наблюдаются разнообразные объемные формы горения импульсных разрядов со свойствами, присущими как нормальным, таки аномальным тлеющим разрядам. Показано, что объемный разряд в Не представляет собой аномальный тлеющий разряд с высокой плотностью тока и предельным удельным энерговкладом 3. Выявлены оптимальные условия формирования и устойчивого горения объемного разряда, а также изучен характер его контракции в искровой канал. Экспериментально установлено, что для объемного разряда в Не, безразмерная величина которая однозначно отображает взаимосвязь параметров горения объемного разряда с начальными условиями, постоянна в пределах изменения значений атм, см и не зависит от того,.каким начальным отношением Ер и сечением, разряд задается. При этом ионизационная способность электрона (а-коэффициент ударной ионизации) максимальна и оптимальны условия для размножения электронов. Обнаружено, что при высоких удельных энерговкладах полях кВ/см и значительных перенапряжениях объемный разряд в Не переходит в необычный режим объемного горения - сильноточный диффузный режим, в котором практически отсутствует контракция и который характеризуется высокой концентрацией электронов плотностью тока, и длительностью объемного протекания тока. Обоснованы и разработаны вычислительные алгоритмы как для моделирования импульсного разряда в гелии, таки для моделирования развития разряда в парах металла, возникающих в процессе электрического пробоя при распылении разрядных электродов. Изучена кинетика заряженных и возбужденных частиц в объемном разряде. Впервые проведено численное моделирование стадии формирования катодного слоя объемного разряда в гелии. Экспериментально и расчетами показано, что формирование объемного разряда в гелии с предыонизацией происходит в процессе движения одной катодонаправленной волны ионизации, а основным процессом, обеспечивающим ток проводимости с катода на стадии формирования, является фотоэмиссия. Детально исследован спектр излучения приэлектродной плазмы объемного разряда в гелии, и изучена кинетика заселения возбужденных состояний атомов паров материала электродов, формируемых в разряде в процессе электрического пробоя. Обнаружен различный характер формирования спектрального излучения атомов алюминия и железа. Показано, что на спектральных линиях излучения атома алюминия существует рекомбинационный максимум. Исследована релаксация плазмы наносекундного разряда в полом катоде при средних давлениях (1-100 Торс парами материала электродов и показано, что рост концентрации паров металла приводит к росту энергетических потерь электронов и уменьшению подавлению границы перехода функции распределения от нелокальной к локальной. Кроме того, увеличение относительного содержания паров металла и давления газа приводит к увеличению параметра релаксации К, который определяет потери энергии электронов в упругих и неупругих столкновениях с атомами исследуемого газа и паров металла. Научная и практическая ценность работы определяется актуальностью темы и научной новизной проведенных в диссертации исследований. Результаты выполненных комплексных экспериментальных и теоретических исследований изученных разрядов будут способствовать дальнейшему развитию физических представлений об импульсных разрядах, развивающихся в газах высокого давления (порядка атмосферного, в частности, объяснению наблюдаемых больших скоростей распространения фронтов свечения в плотных газах, распространения ионизации в сторону катода и получения объемных форм разрядов при атмосферных давлениях, используемых для инициирования газовых ОКГ. Полученные в работе новые результаты о характере контракции объемного разряда и режимах горения сильноточного диффузного разряда могут быть использованы для устранения неоднородности плазмы и улучшения характеристик газовых лазеров и систем их инициирования, а также позволят изучить кинетику развития разряда, моделировать развитие различных стадий пробоя в широком диапазоне изменения начальных условий. Результаты исследования спектрального состава излучения приэлектродной плазмы (плазма паров металла, образуемая при распылении электродов) представляют интерес для получения стимулированного излучения в УФ областях спектра. Поэтому целесообразно продолжить исследования с целью применения спонтанного излучения эксимерных молекул буферного газа, концентрация которых в ОР по оценкам составляет 20-30% от концентрации электронов, для возбуждения атомов паров металла электродов. На защиту выносятся Результаты исследования физического механизма формирования однородного плазменного столба и катодного слоя самостоятельного объемного разряда в гелии, а также механизм инициирования и развития неустойчивости ОР в гелии модель формирования катодного слоя самостоятельного объемного разряда в гелии и алгоритм ее теоретического решения модель формирования объемного разряда в гелии с предыонизацией, в основе которой лежит процесс движения одной катодонаправленной волны ионизации, скорость которой определяется интенсивностью накопления положительных ионов на фронте волны, а основным процессом, обеспечивающим ток проводимости с катода на стадии формирования, является фотоэмиссия с катода. Результаты экспериментального исследования начальных стадий импульсного разряда в Не при напряжениях, близких к статическим пробойными механизмы влияния граничных условий на формирование таунсендовского, стримерного и объемного разрядов. Модель формирования стримерного пробоя в гелии, основанная на результатах сопоставления измеренных предпробойных токов для таунсендовского и стримерного разрядов с пространственно-временной динамикой формирования начальных стадий разряда. Экспериментальное обоснование существования для объемного разряда в Не безразмерной величины которая однозначно отображает взаимосвязь параметров горения объемного разряда с начальными условиями и является константой в пределах изменения значений см и произвольных значений начального отношения и сечения разряда. При этом ионизационная способность электрона максимальна и оптимальны условия для размножения электронов Кинетика релаксации плазмы объемного разряда высокого давления в парогазовых смесях гелия (He-Fe, He-Cu), обусловленная выбросом паров материала электродов в плазму механизмы ионизационной релаксации в поперечном наносекундном разряде с щелевым катодом в парогазовых смесях инертных газов. Обнаруженный впервые при больших удельных энерговкладах полях кВ/см и значительных перенапряжениях факт существования необычного режима горения разряда в Не - сильноточного диффузного режима, в котором практически отсутствует контракция и характеризуется высокой концентрацией электронов плотностью тока и длительностью однородного объемного горения. Результаты проведенного впервые детального исследования спектра излучения приэлектродной плазмы объемного разряда в гелии и кинетики заселения возбужденных состояний атомов паров материала электродов, формируемых в разряде в процессе электрического пробоя. Разработанные и реализованные математические модели для анализа кинетики процессов в плазме самостоятельного объемного разряда в гелии высокого давления с учетом распыления материала электродов, позволяющие рассчитывать характерные значения различных компонент плазмы (концентрация электронов, атомарных и молекулярных ионов, заселенности возбужденных состояний атомов, эксимерных молекул гелия, средней энергии электронов и величины электрического поляна стадиях формирования и объемного горения. |