Лекция. Закон (первое начало) термодинамики Внутренняя энергия системы. Работа и теплота. Энергия (от греческого energeia действие, деятельность) общая количественная мера
 Скачать 277.31 Kb.
|
|
Первый закон (первое начало) термодинамики § 2.1. Внутренняя энергия системы. Работа и теплота. Энергия (от греческого energeia – действие, деятельность) – общая количественная мера движения и взаимодействия всех видов материи. Любая система обладает полной энергией, которую можно разделить на внешнюю и внутреннюю. Внешняя энергия системы складывается из энергии движения системы как целого и потенциальной энергии системы в поле внешних сил. Остальная часть энергии системы называется внутренней энергией. Она сосредоточена в массе вещества и в электромагнитном излучении, т.е. это сумма энергии излучения, кинетической энергии движения составляющих вещество микрочастиц, потенциальной энергии их взаимодействия и энергии, эквивалентной массе по- коя всех частиц согласно уравнению Эйнштейна Е = mc 2 При термодинамическом анализе ограничиваются каким-либо определенным уровнем энергии и определенными частицами, не затрагивая более глубоко лежащих уровней. Для химических процессов несущественны энергия взаимодействия нуклонов в ядрах атомов, поскольку она остается неизменной при химических реакциях. В роли компонентов системы в этом случае могут, как правило, выступать атомы химических элементов. Внутренняя энергия таких неизмененных в пределах рассматриваемого явления структурных единиц вещества принимается за условный уровень отсчета энергии и входит как константа в термодинамические соотношения. Внутренняя энергия U является внутренним параметром системы и при равновесии ее величина будет определяться внешними параметрами а i и температурой, т.е. внутренняя энергия является функцией внешних параметров и температуры Т. U U a1, a2 ,..., ai ;T (2.1) Движение системы как целого и изменение потенциальной энергии от такого движения в термодинамике не рассматривается. Поэтому энергией системы является ее внутренняя энергия. При взаимодействии системы с окружающей средой происходит обмен энергией. Возможны два способа передачи энергии от системы к внешним телам. При одном способе передачи энергии происходит изменение внешних параметров, при другом – эти пара- метры не изменяются. Первый способ передачи энергии, связанный с изменением внешних параметров, называют работой, второй способ передачи энергии без изменения внешних параметров, но с изменением нового термодинамического параметра энтропии называют теплотой, а сам процесс передачи – теплообменом. Комитет научно-технической терминологии АН СССР рекомендовал следующие определения теплоты и работы. Работа процесса – энергия, передаваемая одним телом другому телу при их взаимодействии, не зависящая от температуры этих тел и не связанная с переносом вещества от одного тела к другому. Теплота процесса – энергия, передаваемая одним телом другому при их взаимодействии, зависящая только от температуры этих тел и не связанная с переносом вещества от одного тела к другому. Из приведенных определений следует, что внутренняя энергия является неотъемлемым свойством системы и можно говорить, что тело обладает определенным запасом энергии. Теплота же и работа проявляются только при процессе, когда происходит обмен энергией. Поэтому теплота и работа являются функциями процесса и система не обладает «запасом» работы или теплоты. Работа и теплота отличны от нуля только при процессе, в котором участвует система. Хотя теплота и работа, как и внутренняя энергия, измеряются в одних единицах (Дж), они не являются равноценными. Затрачиваемая работа W может пойти непосредственно на увеличение любого вида энергии (электрической, магнитной, упругой, потенциальной и т.д.), количество же теплоты Q непосредственно, без предварительного преобразования в работу, может пойти только на увеличение внутренней энергии системы. Обусловлено это тем, что теплота стимулирует беспорядочное хаотическое движение, так как теплообмен происходит при непосредственной передаче энергии молекулами одного тела молекулам другого тела при их контакте, т.е. теплота – это совокупность микрофизических процессов передачи энергии. Работа – макроскопический способ передачи энергии, стимулирует организованное, направленное движение, связанное с перемещением масс под действием каких-либо сил. Неравноценность способов передачи энергии в виде работы и теплоты устанавливает второй закон термодинамики. Работа W считается положительной, если она совершается системой над внешними телами (например, расширение газа против постоянного внешнего давления). Количество теплоты Q считается положительным, если оно поглощается системой. Входящие в уравнения термодинамики Q и W поэтому означают не способ передачи, а энергию, полученную системой соответствующим способом. Часто их называют просто теплотой и работой и говорят о превращении теплоты в работу и наоборот. § 2.2. Первый закон термодинамики Первый закон термодинамики является математическим выражение закона со хранения и превращения энергии в применении к термодинамическим системам. Он был установлен в результате экспериментальных и теоретических исследований, завершающим этапом которых явилось открытие энергетической эквивалентности теплоты и работы. Энергетическая эквивалентность теплоты и работы (т.е. возможность измерения и сравнения их количеств в одних и тех же единицах) была доказана Ю.Р. Майером (1842 г.) и особенно опытами Дж. Джоуля (1843 г.). Известно несколько формулировок закона сохранения энергии: 1. Энергия не создается и не уничтожается. 2. Вечный двигатель первого рода невозможен. 3. В любой изолированной системе общее количество энергии постоянно. Закон сохранения энергии является строгим законом природы, справедливым для всех известных взаимодействий; он связан с однородностью времени, т.е. с тем фактом, что все моменты времени эквивалентны и физические законы не меняются во времени. Для механических процессов закон сохранения энергии установлен Г.В. Лейбницем еще в 1686 г., для немеханических явлений – Майером, Джоулем, Гессом (1840 г.), Гельмгольцем (1847 г.). В термодинамике применяется следующая формулировка закона сохранения энергии: Существует аддитивная функция состояния термодинамической системы – внутренняя энергия. Мерой изменения внутренней энергии является количество посту- пившей в систему теплоты и совершаемая ею работа : U Q W Изменение внутренней энергии системы U U2 U1 (2.2) при ее переходе из первого состояния во второе, связанное с изменением внешних пара- метров системы (W) и не связанного с изменением внешних параметров (Q), равно алгебраической сумме теплоты Q и работы W. Для элементарного процесса первый закон термодинамики записывается dU Q W (2.3) Согласно первому закону термодинамики изменение внутренней энергии как функции состояния при элементарном процессе есть полный дифференциал; конечное ее изменение (U 2 – U 1 ) не зависит от пути перехода системы из состояния (1) в состояние (2). Теп- лота и работа являются функциями процесса, а не функциями состояния, и их величины зависят от пути (условий ) процесса. Поэтому выражения для элементарных работы δW и теплоты δQ не являются полными дифференциалами, а функционалами (функции от линии); их часто называют элементарной работой и элементарной теплотой. В некоторых учебниках бесконечно малое изменение внутренней энергии и элементарную теплоту и работу обозначают одинаковым знаком dU, dQ, dW. Последние обо- значения не вносят затруднений, если помнить, что dQ и dW не являются полными дифференциалами. Однако не следует при конечном процессе работу и количество теплоты записывать как ∆Q и ∆W, поскольку Q и W не функции состояния и их изменения не мо- гут быть выражены в форме Q 2 – Q 1 или W 2 – W 1 § 2.3. Приложения первого закона термодинамики. Работа расширения. Уравнение первого закона термодинамики dU Q W (2.4) справедливо для любых термодинамических систем и процессов, в том числе и неравновесных. Конечное изменение внутренней энергии можно вычислить по уравнению 2 2 U Q W , (2.5) 1 1 если для этого перехода известны теплота 2 и работа, сопровождающая этот переход Q12 Q 1 W12 W . 1 Раздел 4 4 Общая формулировка первого закона термодинамики дана Гельмгольцем, который ввел в рассмотрение все виды работы, а не только механическую работу: U Q Wмех Wнемех , В настоящее время работу W, совершаемую системой, разделяют на два слагаемых: на механическую работу расширения W и на прочие виды работы W', которую называют полез- ной работой системы. Таким образом, первый закон термодинамики можно записать в виде dU Q PdV W ' , (2.6) где PdV = δW мех , а W ' Wнемех. . Под работой в термодинамике понимают произведение обобщенной силы на изменение обобщенной координаты. Обобщенные координаты – это внешние параметры термодинамической системы (объем, напряженность внешнего электрического или магнитного поля, площадь поверхности и т.д.), а обобщенные силы или факторы интенсивности (давление, поверхностное натяжение, вес тела и т.д.) – величины, зависящие не только от координат, но и от внутренних параметров системы (температуры или энтропии). В общем случае элементарная работа δW является суммой нескольких качественно различных работ: W ' pdV mgdh dS d , (2.7) где P, mg, σ, ε – обобщенные силы, V, h, S, ψ – обобщенные координаты или факторы емкости. В уравнении (2.7) P – внешнее давление, V – объем, mg – сила тяжести (m – масса, g – ускорение свободного падения), σ – поверхностное натяжение, S – поверхность раздела, ε – электрический заряд, ψ – падение потенциала. Необходимо обращать внимание на знак работы. Различные знаки в уравнении (2.7) объясняются тем, что с ростом объема системы ее энергия уменьшается, а во всех других случаях (с ростом высоты, площади поверхности раздела, потенциала) увеличивается. Для очень многих систем при протекании термодинамических процессов единственной выполняемой работой является работа расширения (такие системы называют простыми системами). Тогда уравнение первого закона термодинамики записывается dU Q PdV , (2.8) В уравнение (2.8) Р – внешнее давление, но для равновесных (квазистатических) процессов Р внешнее (обозначают Р е ) равно давлению Р системы (обозначают Р i ). Таким образом, модель равновесных процессов позволяет перейти от параметров среды к пара- метрам системы. Работа равновесного расширения зависит от характера процесса. Если условия протекания равновесного процесса известны, то работа расширения будет равна V2 W PdV , (2.9) V1 Интеграл находится графически, если имеются опытные данные по зависимости объема от давления, или аналитически, если известно уравнение состояния системы. |