Исследование полупроводниковых диодов Лабораторная работа №1 СПб 2009. ЛР1. Исследование полупроводниковых диодов
![]()
|
ИССЛЕДОВАНИЕ ПОЛУПРОВОДНИКОВЫХ ДИОДОВ Лабораторная работа №1 1. Цель и содержание работы Целью работы является исследование свойств полупроводниковых диодов плоскостного и точечного типов. В работе снимаются вольтамперные характеристики и определяются параметры диодов в широком диапазоне частот. 2. Краткие сведения из теории Работа полупроводниковых диодов основана на свойствах р-n перехода, который образуется на границе раздела областей полупроводника с дырочной (р) и электронной проводимостью (n). Концентрация электронов в n–области значительно больше, чем в р-области, а дырок в p–области больше, чем в n-области. Неодинаковая плотность частиц вызывает диффузию основных носителей из областей с большей концентрацией: электронов из n-области и дырок из р-области. В результате рекомбинации на границе р- и n-областей возникает обедненный носителями слой, который называется запирающим (рисунок 1, а). Ионы донорной и акцепторной примеси в области запирающего слоя создают электрическое поле с напряженностью 𝐸𝐵𝐻, которое препятствует дальнейшей диффузии основных носителей и создает дрейфовый ток, обусловленный неосновными носителями. ![]() Рисунок 1 При подключении источника э.д.с. к n-р переходу в зависимости от направления вектора напряженности источника 𝐸ИСТ (𝐸ИСТ( )) ширина запирающего слоя может: – уменьшаться – векторы напряженности источника и запирающего слоя противоположны, что приводит к увеличению диффузионного тока; – увеличиваться – векторы напряженности источника и запирающего слоя направлены в одну сторону, что приводит к уменьшению диффузионных токов практически до нуля и увеличению дрейфового тока. Перечисленные свойства p-n перехода используются в полупроводниковых диодах. Полупроводниковым диодом называется прибор с одним р-n переходом и двумя выводами, позволяющими включать его во внешнюю электрическую цепь. Полупроводниковые диоды имеют несимметричные электронно-дырочные переходы. Одна область полупроводника с более высокой концентрацией примесей (высоколегированная область) служит эмиттером, а другая с меньшей концентрацией примесей (низколегированная область)-базой. Вывод, который подключает эмиттер к внешней электрической цепи, называется катодным, а вывод, который подключается к базе-анодным (Рисунок 1, б). Выпрямительные диоды предназначены для преобразования переменного тока в ток одного направления. Вольтамперная характеристика (ВАX) полупроводникового диода показана на рисунке 2. ![]() Рисунок 2 – Вольтамперная характеристика полупроводникового диода Вольтамперная характеристика имеет прямую («1» на рисунке 2) и обратную («2» на рисунке 2) ветви. При включении диода в прямом направлении (прямая ветвь ВАХ) вектор напряженности внешнего источника 𝐸ИСТ направлен противоположно вектору напряженности р-n перехода диода, положительный полюс источника 𝐸ИСТ подключен к аноду диода, а отрицательный полюс 𝐸ИСТ к катоду диода. При этом суммарный вектор напряжённости уменьшается. Это приводит к уменьшению потенциального барьера в n - p переходе. В этом режиме часть основных носителей заряда с наибольшими значениями энергии будет преодолевать понизившийся потенциальный барьер и проходить через р-n-переход. В переходе нарушится равновесное состояние, и через него потечет диффузионный ток, обусловленный инжекцией электронов из n-области в p-полупроводник и дырок - из р- области в n-полупроводник. Напряжение 𝑈пор, начиная с которого малые приращения прямого напряжения вызывают резкое увеличение тока, называют пороговым (рисунок 2). При включении диода в обратном направлении (обратная ветвь ВАХ) направление вектора напряженности внешнего источника 𝐸ИСТ совпадает с вектором напряженности поля перехода: отрицательный полюс источника 𝐸ИСТ соединен с катодом диода, a положительный полюс 𝐸ИСТ соединен с анодом диода. Такое включение диода источника приводит к увеличению потенциального барьера р-п перехода диода и ток через переход будет определяться неосновными носителями заряда: электронами из р-области в n-область и дырками из n–области в p–область. Этот процесс называется экстракцией неосновных носителей, а ток, протекающий через диод, называют обратным током 𝐼Обр. При дальнейшем увеличении обратного напряжения, приложенного к диоду, при некотором значении 𝑈обр1 в нем будет происходить резкий рост обратного тока-участок "3" на рисунке 2. Это явление называется пробоем. Различают электрический и тепловой пробой p-n перехода. Лавинный пробой – это электрический пробой перехода, вызванный лавинным размножением носителей заряда под действием сильного электрического поля. Электроны, ускорившись в поле запирающего слоя, выбивают из атомов полупроводника валентные электроны, которые, в свою очередь, успевают ускориться и выбить новые электроны, и т.д. Процесс развивается лавинообразно и сопровождается быстрым нарастанием обратного тока. Тепловой пробой возникает из-за перегрева р-n перехода или отдельного его участка (участок «4» на рисунке 2). При этом происходит интенсивная генерация пар электрон-дырка и увеличивается обратный ток, что приводит к увеличению мощности, выделяющейся в р-n переходе и дальнейшему его разогреву. Этот процесс также лавинообразный, завершается расплавлением перегретого участка перехода и выходом диода из строя. В зависимости от соотношения линейных размеров выпрямляющего р-n перехода полупроводниковые диоды делятся на два класса: точечные и плоскостные. Точечные диоды имеют малую емкость р-n перехода (обычно менее 1 пФ) и применяются для выпрямления переменного тока любых частот вплоть до СВЧ. В плоскостных диодах емкость р-n перехода составляет десятки пФ. Различие в собственных емкостях ![]() ![]() 3. Выполнение лабораторной работы на ПК Лабораторная работа выполняется при помощи программы NI Multisim 14.2. В экспериментальных схемах заменим модели отечественных диодов на модели ближайших зарубежных аналогов: – диод Д223А на 1N914 [1, 2, 3]; – диод КД552А на 1N4748A [3]. 3.1 Снятие прямой ветви вольтамперной характеристики полупроводникового диода Экспериментальная схема снятия прямой ветви ВАХ диодов показана на рис 3. Вольтамперные характеристики снимаются для температуры корпуса диода +27ºС (указано в описании моделей диодов). Для снятия прямой ветви вольтамперной характеристики, после запуска процесса моделирования, необходимо изменять значение напряжения источника Е и наблюдать за показаниями амперметра A. ![]() Рисунок 3 – Схема снятия прямой ветви ВАХ диода Результаты измерений внесли в таблицу 1. Изменение напряжения производили с шагом 0,1 В. Таблица 1 – Прямые ветви ВАХ диодов 1N914 и 1N4748A
При снятии характеристик диодов, отметили для каждого диода значение напряжения ![]() ![]() Тогда: – для 1N914 ![]() – для 1N4748A ![]() При снятии прямой ветви характеристики для каждого диода приняли, что U = E, что допустимо при значениях тока в цепи (рис. 3) порядка десятков микроампер, так как в этом случае падение напряжения на резисторе R1 = 200 Ом будет не более 0,02 В (100 мкА * 200 Ом = 0,02 В). Отсюда следует, что данное допущение не повлияло на определение ![]() ![]() В доступной литературе упоминается, что кремниевые диоды имеют пороговое напряжения около 0,7 В, у нас получились значения ниже – 0,5 В и 0,4 В. 3.2 Снятие обратной ветви вольтамперной характеристики полупроводникового диода Экспериментальная схема показана на рисунке 4. Для снятия обратной ветви вольтамперной характеристики, после запуска процесса моделирования, необходимо изменять значение напряжения источника Е и наблюдать за показаниями амперметра А. ![]() Рисунок 4 – Схема снятия обратной ветви ВАХ полупроводникового диода Изменения напряжения будем производить: – с 0 до 0,2 B с шагом 0,02B; – с 0,2 В до 1B с шагом 0,1B; – с 1B и далее до резкого увеличения тока с шагом 1 B, что позволит определить ![]() Данные внесем в таблицу 2 с указанием типа исследуемого диода. Таблица 2 – Обратные ветви ВАХ диодов 1N914 и 1N4748A
Согласно данным таблицы 2: ![]() ![]() Полученные значения согласуются с заявленными в документации максимальными значениями обратных напряжений на данные диоды [3, 4]. 3.3 Исследование частотных свойств полупроводниковых диодов Экспериментальная схема для исследования частотных свойств диода приведена на рисунке 5. В процессе выполнения данного пункта работы необходимо изменять частоту генератора V1, устанавливая последовательно частоты: 1кГц, 10кГц, 30 кГц, 50 кГц и сохраняя (делая скриншот экрана) полученные осциллограммы для каждого диода. ![]() Рисунок 5 – Схема исследования частотных свойств полупроводниковых диодов ![]() Рисунок 6 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N914 при частоте генератора 1 кГц ![]() Рисунок 7 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N914 при частоте генератора 10 кГц ![]() Рисунок 8 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N914 при частоте генератора 30 кГц ![]() Рисунок 9 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N914 при частоте генератора 50 кГц ![]() Рисунок 10 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N4748A при частоте генератора 1 кГц ![]() Рисунок 11 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N4748A при частоте генератора 10 кГц ![]() Рисунок 12 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N4748A при частоте генератора 30 кГц ![]() Рисунок 13 – Осциллограмма напряжения на диоде 1N4748A при частоте генератора 50 кГц Согласно осциллограммам на рисунках 6 – 9 напряжение на открытом диоде 1N914 составляет 0,573 В, на закрытом – примерно 1 В и эти значения не меняются в диапазоне частот от 1кГц до 50 кГц. Согласно осциллограммам на рисунках 10 – 13 напряжение на открытом диоде 1N4748A составляет 0,477 В, на закрытом – примерно 1 В и эти значения тоже не меняются в диапазоне частот от 1кГц до 50 кГц. 4. Обработка материалов измерений 1. По данным измерений таблиц 1, 2 построим вольтамперные характеристики исследуемых диодов. ![]() Рисунок 14 – Прямая ветвь ВАХ диода 1N914 ![]() Рисунок 15 – Обратная ветвь ВАХ диода 1N914 ![]() Рисунок 16 – Прямая ветвь ВАХ диода 1N4748A ![]() Рисунок 17 – Обратная ветвь ВАХ диода 1N4748A 2. Определим прямое ![]() ![]() ![]() ![]() Для диода 1N914 по рисункам 14, 15: ![]() ![]() Для диода 1N4748A по рисункам 16, 17: ![]() ![]() Рассчитанные значения дифференциальных сопротивлений диодов 1N914 и 1N4748A согласуются (с учетом погрешностей и допусков) с заявленными параметрами в документациях [3, 4]. Вывод: В работе выполнено исследование свойств полупроводниковых диодов 1N914 (предположительно, плоскостного типа, так как близкий аналог диода Д223А) и 1N4748A (точечного типа, так как аналог диода КД522А). Сняли (табл. 1, 2) и построили вольтамперные характеристики (рис. 14–17), рассчитали дифференциальные сопротивления диодов и сняли осциллограммы напряжений на диодах в широком диапазоне частот от 1 до 50 кГц (рис. 9–13). Согласно осциллограммам параметры диодов не меняются в диапазоне частот от 1 до 50 кГц. Все полученные данные хорошо коррелируют с теорией и документацией на данные диоды. Список использованных источников 1. Диод Д223А, характеристики, параметры, даташит, аналоги | Диод Д223А - купить с гарантией и доставкой по цене от 15.00 рублей (eandc.ru) https://eandc.ru/catalog/detail.php?ID=5664&ysclid=l90bpas1y9636333601 2. Диод Д223, характеристики, параметры, даташит, аналоги | Диод Д223 - купить с гарантией и доставкой по цене от 15.00 рублей (eandc.ru) https://eandc.ru/catalog/detail.php?ID=5663&ysclid=l91fajklq9749296024 3. 1N914, Диод 75 мА 75В 5нс [DO-35], ON Semiconductor | купить в розницу и оптом (chipdip.ru) https://www.chipdip.ru/product/1n914?ysclid=l91fcdkkdw205688097 4. Диод КД522А, характеристики, параметры, даташит, аналоги | Диод КД522А - купить с гарантией и доставкой по цене от 6.00 рублей (eandc.ru) https://eandc.ru/catalog/detail.php?ID=8785&ysclid=l90cmul37u447980794 |