Ответы на вопросы ТУР. 1. Реакторные измерения. 2 2 Нейтронные источники. 4

• Название: 1. Реакторные измерения. 2 2 Нейтронные источники. 4
• Анкор: Ответы на вопросы ТУР.docx
• Дата: 13.12.2017
• Размер: 6.93 Mb.
• Имя файла: Ответы на вопросы ТУР.docx
• Тип: Документы; #11333
• страница: 31 из 39

58 Анализ кинетики при отрицательном скачке реактивности.

Профиль изменения реактивности со временем, приведенный на рисунке, позволяет обеспечить практически постоянный уровень мощности и достичь его в минимальное время при заданных максимальной реактивности и максимальной скорости се изменения.

• 
  В любой реальной системе возможности быстрого пуска ограничиваются максимально допустимыми значениями реактивности и скорости ее изменения.
  
• 
  Поэтому простой экспоненциальный закон роста функции Сi(t) не будет выполняться, а следовательно, не будет соблюдаться точно и полученное равенство .
  
• 
  Тем не менее, это соотношение удовлетворительно отражает существенные черты искомой закономерности и применимо во многих практически важных случаях.
  

59 Кинетика реактора в энергетических режимах

Постоянная реактивность и ступенчатые изменения реактивности

• 
  Исследуем решения уравнений кинетики, соответствующих точечной модели реактора,
  в случае постоянной реактивности после
  ее скачкообразного изменения.
  
• 
  Сюда относится поведение реактора при так называемых ступенчатых вводах реактивности и при ступенчатых изменениях мощности источников нейтронов.
  
• 
  Использование ступенчатых функций для приближенною представления с их помощью действительного поведения во времени реактивности или мощности нейтронных источников очень удобно в кинетике реакторов.
  

Равновесие и критичность

• 
  Точечная модель реактора описывается системой из т + 1 дифференциальных уравнений первого порядка с заданными функциями ρ(t) и q(f.).
  
• 
  В общем случае реактивность ρ зависит от плотности нейтронов п, и система нелинейна;
  в отсутствие обратной связи по реактивности
  ρ(t) - заранее известная функция времени, и тогда система линейна.
  
• 
  Рассмотрим сначала равновесное (стационарное) состояние системы, когда равны нулю производные по времени от п и всех с_i. Проводя суммирование всех уравнений,
  
• 
  
  
• 
  находим, что равновесное состояние имеет место, если d/dt = 0 и, следовательно
  

• 
  о таком реакторе говорят, что он находится в подкритическом равновесном состоянии
  (ρ < 0, к_эф< 1).
  
• 
  Уровень мощности стационарного реактора
  
• 
  
  
• 
  По уравнению для с_i можно найти равновесную плотность ядер- предшественников:
  

• 
  Критичность, определяемая условием к = 1
  (р = 0), не является, строго говоря, равновесным состоянием.
  
• 
  Мощность критического реактора при наличии источника нейтронов непрерывно увеличивается.
  
• 
  Нейтронный источник, вводимый перед запуском реактора для обеспечения надежной работы приборов, контролирующих мощность, может быть удален из активной зоны, как только будет достигнуто критическое состояние.
  
• 
  Тем не менее в качестве источников нейтронов всегда присутствуют нейтроны спонтанного деления и нейтроны от космических лучей.
  
• 
  Вследствие этого реактор, работающий на постоянной мощности, всегда слегка подкритичен, хотя его реактивность обычно пренебрежимо мала.
  
• 
  В этом случае источником нейтронов в расчетах можно пренебречь.
  

60 Кинетика реактора в энергетических режимах

• 
  Для реактора, находящегося в энергетических режимах, реактивность зависит от температуры зоны.
  
• 
  Поэтому такой реактор имеет температурную обратную связь.
  
• 
  Для того чтобы реактор был устойчив, температурная обратная связь должна быть обязательно отрицательной.
  
• 
  В этом случае при изменении реактивности в реакторе возникают процессы, выравнивающие это изменение и возвращающие реактор в исходное состояние.
  

Главная особенность кинетики реактора в энергетических режимах - наличие температурных обратных связей по реактивности

•