Экзамен.Физика. 1. Скорость. Компоненты скорости по координатным осям. Вычисление пройденного пути
![]()
|
№1. Скорость. Компоненты скорости по координатным осям. Вычисление пройденного пути. ![]() №2. Ускорение. Компоненты ускорения по координатным осям. Тангенциальное, нормальное и полное ускорения. ![]() ![]() №3. Угловая скорость. Угловое ускорение. Связь между угловыми и линейными скоростями и ускорениями. ![]() ![]() №4. Законы Ньютона. Границы применимости классической механики. Инерциальные системы отсчета. Принцип относительности Галилея. Преобразования Галилея. ![]() ![]() Инерциа́льная систе́ма отсчёта (ИСО) — система отсчёта, в которой справедлив первый закон Ньютона ![]() ![]() №5. Закон Кулона. Сила Лоренца. Силы трения. Сухое и жидкое трения. Трение покоя. Сила тяжести и вес. ![]() Силой трения называют силу, которая возникает при движении одного тела по поверхности другого. Она всегда направлена противоположно направлению движения. Сила трения прямо пропорциональна силе нормального давления на трущиеся поверхности и зависит от свойств этих поверхностей. Различают трение внешнее и внутреннее. Внешнее трение возникает при относительном перемещении двух соприкасающихся твердых тел (трение скольжения или трение покоя). Внутреннее трение наблюдается при относительном перемещении частей одного и того же сплошного тела (например, жидкость или газ). Различают сухое и жидкое (или вязкое) трение. Сухое трение возникает между поверхностями твердых тел в отсутствие смазки. Жидким (вязким) называется трение между твердым телом и жидкой или газообразной средой или ее слоями. Сухое трение, в свою очередь, подразделяется на трение скольжения и трение качения. ![]() ![]() Трение покоя - трение, возникающее при отсутствии относительного перемещения соприкасающихся тел. ![]() ![]() №6. Кинетическая энергия материальной точки. Работа. Мощность. Работа силы тяжести, силы упругости. Работа центральной силы. ![]() ![]() ![]() ![]()
Работа силы тяжести положительна и равна: А=mgH. Работа силы тяжести не зависит от того, движется ли тело по вертикали или проходит более длинный путь по наклонной плоскости. Она не зависит от траектории движения тела и всегда равна произведению силы тяжести на разность высот в исходном и конечном положениях. Работа силы упругости зависит не от формы, а только от начального и конечного положений движущегося тела и равна А=kx^2/2. №7. Потенциальная энергия частицы во внешнем поле сил. Закон сохранения энергии для частицы, движущейся в консервативном поле сил. ![]() ![]() ![]() №8. Связь между потенциальной энергией и силой. ![]() №9. Условия равновесия механической системы с одной степенью свободы. Потенциальная яма и потенциальный барьер. Финитное и инфинитное движения. ![]() ![]() Финитное движение - это движение в ограниченной области пространства - например по замкнутой траектории , размерность которой известна и не равняется бесконечности - то есть это движение в ограниченной области пространства Инфинитное движение - это движение в неограниченной (безграничной) области пространства. например - движение по окружности, с бесконечно возрастающим радиусом. №10. Кинетическая энергия системы частиц. Потенциальная энергия взаимодействия частиц (случай центральных сил). Энергия гравитационного взаимодействия двух материальных точек. Потенциальная энергия деформированной пружины. (кинетич энергия системы частиц возможно не то на фото - хз) ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() №11. Полная механическая энергия системы частиц (замкнутой и незамкнутой). Маловато!!! 11алын адын ![]() ![]() №12. Закон сохранения энергии системы взаимодействующих частиц. ![]() ![]() №13. Закон сохранения импульса системы взаимодействующих частиц. Центр масс. Система центра масс. Лабораторная система отсчета. Движение центра масс системы материальных точек. ![]() ![]() При рассмотрении задач рассеяния частиц термин «система центра масс» употребляется как антоним термина «лабораторная система отсчёта». Если экспериментальные исследования проводятся в лабораторной системе, то есть в системе, связанной с наблюдателем (неподвижным относительно частицы-мишени), то теоретическое рассмотрение задач рассеяния удобно проводить в движущейся относительно мишени системе центра масс. При переходе от лабораторной системы в систему центра масс меняются определения углов рассеяния частиц, так что для сравнения теории с экспериментом необходимо проводить перерасчёт полученных сечений рассеяния. №14. Соударение двух тел Абсолютно неупругий центральный улар шаров. Абсолютно упругий центральный удар шаров. ![]() ![]() ![]() №15. Момент импульса относительно точки и относительно оси. ![]() ![]() №16. Закон сохранения момента импульса системы взаимодействующих материальных точек. Движение в центральном поле сил (качественно). Космические скорости. ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() №17. Неинерциальные системы отсчета. Силы инерции. Центробежная сила инерции. Зависимость ускорения свободного падения от широты местности. Неинерциа́льная систе́ма отсчёта — система отсчёта, к которой не применим закон инерции (говорящий о том, что каждое тело, в отсутствие действующих на него сил, движется по прямой и с постоянной скоростью), и поэтому для согласования сил и ускорений в которой приходится вводить фиктивные силы инерции. Всякая система отсчета, движущаяся с ускорением относительно инерциальной, является неинерциальной. ![]() ![]() Экспериментально установлено, что ускорение свободного падения не зависит от массы падающего тела, но зависит от географической широты местности и высоты h подъема над земной поверхностью. При этом зависимость g от двоякая. Во-первых, Земля - не шар, а эллипсоид вращения, т. е. радиус Земли на полюсе меньше радиуса Земли на экваторе. Поэтому сила тяжести и вызываемое ею ускорение свободного падения на полюсе больше, чем на экваторе (g=9,832 м/с2 на полюсе и g = 9,780 м/с2 на экваторе). Во-вторых, Земля вращается вокруг своей оси и это влияет на ускорение свободного падения, приводя к его зависимости от географической широты местности №18. Момент инерции. Теорема Штейнера. Уравнение динамики для тела, вращающегося вокруг неподвижной оси. Условия равновесия твердого тела. ![]() Уравнение динамики твердого тела, вращающегося вокруг неподвижной оси: суммарный момент сил, действующих на тело, равен произведению момента инерции тела на угловое ускорение: ![]() Учитывая, что момент импульса твердого тела ![]() ![]() ![]() УСЛОВИЯ РАВНОВЕСИЯ АБСОЛЮТНО ТВЕРДОГО ТЕЛА Условия равновесия абсолютно твердого тела относительно инерциальной системы отсчета. 1. Векторная сумма всех сил, действующих на тело, равна нулю: ![]() 2. Сумма моментов всех внешних сил, действующих на тело, относительно любой оси равна нулю: ![]() Например, условия равновесия рычага: ![]() №19. Кинетическая энергия твердого тела вращающегося вокруг неподвижной оси. ![]() №20. Работа, совершаемая внешними силами при вращении твердого тела вокруг неподвижной оси. ![]() №21. Кинетическая энергия твердого тела при плоском движении: ![]() №22. Законы динамики твердого тела. ![]() №23. Гироскопы. Прецессия гироскопа. ![]() КлассификацияОсновные типы гироскопов по количеству степеней свободы:
Основные два типа гироскопов по принципу действия:
№24. Фундаментальные опыты, лежащие в основе теории относительности. Принцип относительности Эйнштейна. Принцип постоянства скорости света. Экспериментальной основой для создания СТО послужил опыт Майкельсона. Его результаты оказались неожиданными для классической физики своего времени: независимость скорости света от направления (изотропность) и орбитального движения Земли вокруг Солнца. Попытка интерпретировать этот результат в начале XX века вылилась в пересмотр классических представлений, и привела к созданию специальной теории относительности. ![]() № 25. Интервал.Инвариантность. Преобразования Лоренца. ![]() Если ![]() Если ![]() ![]() ![]() ![]() №26. Длина тела в разных системах отсчета. Промежуток времени между событиями в разных инерциальных системах отсчета. ![]() ![]() ![]() ![]() №27. Релятивистские выражения для энергии и импульса частицы. ![]() ![]() ![]() ![]() |