Главная страница

электроразведка. ЭЛЕКТ. 5 Метод отражений


Скачать 239.87 Kb.
Название5 Метод отражений
Анкорэлектроразведка
Дата07.03.2020
Размер239.87 Kb.
Формат файлаdocx
Имя файлаЭЛЕКТ.docx
ТипДокументы
#111167
страница4 из 6
1   2   3   4   5   6


Рис.10. Характер токовых линий для точечного источника: а - вблизи изолятора; б - вблизи идеального проводника.


  1. Среда с источником граничит с идеальным проводником (ρ2→0). В этом случае коэффициент отражения K12=-1, т.е. имеется отраженный источник той же силы, что и первичный, но противоположного знака. Электрическое поле вблизи границы содержит только нормальную к границе раздела составляющую (Ey, z = 0), т.е. ток как бы "всасывается" в идеальный проводник (рис.106). На больших расстояниях r, от источника поле в среде ρ1 совпадает с полем диполя с моментом P  − Jx0 ⋅ 1x .


Электрическое поле в модели вертикального контакта в Земле
Перейдем к рассмотрению поля точечного источника в модели, содержащей

вертикальный контакт двух сред и границу земля-воздух (рис. 11а). Эту модель можно заменить эквивалентной, в которой верхнее полупространство является зеркальным отображением нижнего. При этом поле будет возбуждаться как первичным источником, расположенным в точке А (x0 , y0 , z0), так и его отражением в верхнем полупространстве в точке A"(x0, y0, - z0). Введение дополнительного источника позволяет выполнить граничные условия на земной поверхности ( U / z  0 ). Каждый из этих двух
источников, в свою очередь, отражается от вертикальной границы (рис.11б). Тогда потенциал электрического поля в точке M(x, y, z) среды ρ1 равен










J ρ1

1




1




K




K










U

1

(x, y, z) 




















12



12

,

(2.11)




4

π




r ''

r '

r '''










r






















24

ρ O



ρ1



















y z

x

ρ

2


















1   2   3   4   5   6


написать администратору сайта