9_изучение_вращательного_движения.doc. И его компьютерного имитатора
 Скачать 0.68 Mb.
|
|
МИНИСТЕРСТВО ОБРАЗОВАНИЯ РОССИЙСКОЙ ФЕДЕРАЦИИ __________________________ Пензенский государственный университет архитектуры и строительства ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ МАЯТНИКА ОБЕРБЕКА И ЕГО КОМПЬЮТЕРНОГО ИМИТАТОРА Методические указания к лабораторной работе № 9 2 Пенза 2003 3 УДК 531.23 ББК 22я7 И39 Рекомендовано Редсоветом университета Рецензент – кандидат физико-математических наук, доцент И.Д.Караман И39 Из учение вращательного движения с помощью маятника Обербека и его компьютерного имитатора: Методические указания к лабораторной работе № 9 / Г.И.Грейсух, С.А.Степанов, С.В.Голобоков. – Пенза: ПГУАС, 2003. – 16 с. Изложены основные положения кинематики и динамики твердого тела. Приведена методика и описан эксперимент по проверке основного закона динамики вращательного движения. Эксперимент может быть выполнен как на реальной лабораторной установке (маятнике Обербека), так и на ее компьютерном имитаторе. Методические указания подготовлены на кафедре физики и предназначены для студентов тех специальностей, учебные планы которых предусматривают изучение курса физики. 3 © Пензенский государственный университет архитектуры и строительства, 2003 © Г.И.Грейсух, С.А.Степанов, С.В.Голобоков, 2003 4 Цель работы проверка основного закона динамики вращательного движения и определение момента инерции маятника Обербека. Приборы и принадлежности : лабораторная установка, включающая маятник Обербека, линейку, набор гирей различной массы, секундомер, штангенциркуль, а также IBM-совместимый персональный компьютер и пакет компьютерных программ, имитирующих работу лабораторной установки. ТЕОРЕТИЧЕСКОЕ ВВЕДЕНИЕ При изучении различных видов движения протяженных тел широко используется физическая модель абсолютно твердого тела. В рамках этой модели полагают, что действие сил на тело не приводит к его деформации, а влияет лишь на особенности движения тела. В дальнейшем для краткости такую модель будем называть просто «твердым телом». Чтобы указать положение твердого тела в пространстве, необходимо зафиксировать какие-либо три его точки, не лежащие на одной прямой. Эти три точки описываются девятью координатами, между которыми имеются три соотношения, выражающие постоянство расстояний между точками твердого тела. Следовательно, в общем случае движение твердого тела это движение с шестью степенями свободы. Простейшими видами движения твердого тела являются поступательное и вращательное движения. Поступательным называется движение, при котором любая прямая, жестко связанная с движущимся телом, остается параллельной своему первоначальному положению. Вращательное движение это такой вид движения, при котором траектории всех точек тела являются окружностями с центрами на одной прямой и все плоскости окружностей перпендикулярны этой прямой, которая называется осью вращения. Все точки твердого тела, лежащие на оси вращения, неподвижны. Вращательное движение можно рассматривать как движение с 5 одной степенью свободы, если ввести угловую координату , т.е. угол между двумя плоскостями, проходящими через ось вращения. Одна из этих плоскостей зафиксирована в пространстве, а вторая жестко связана с телом. При этом для определенности полагают, что в начальный момент времени эти плоскости совпадают, т.е. 0 =0. Быстроту вращения тела характеризуют угловой скоростью , (1) а быстроту изменения угловой скорости – угловым ускорением (2) Для того чтобы изменить угловую скорость тела, к нему необходимо приложить вращающий момент – величину, характеризующую вращательный эффект силы F при ее воздействии на твердое тело. Вращающий момент численно равен , (3) где – плечо силы – кратчайшее расстояние от оси вращения до линии действия силы. Тело, обладая инертностью, противодействует изменению его скорости. Момент инерции – это мера инертности тела при его вращательном движении. Эта величина зависит от массы, формы и размеров тела, а также от расположения оси вращения. Кроме того, для неоднородных тел момент инерции зависит от того, как распределена плотность вещества по объему тела. Обычно момент инерции различных тел приводят относительно оси, проходящей через центр их инерции. Например, момент инерции однородного стержня относительно оси, проходящей через его центр перпендикулярно оси стержня, определяется формулой , (4) где и –соответственно масса и длина стержня. 6 Если же необходимо рассчитать момент инерции I относительно оси, не проходящей через центр инерции тела, то используют теорему Штейнера, связывающую моменты инерции относительно двух параллельных осей, одна из которых проходит через центр инерции тела: , (5) где – масса тела; – расстояние между параллельными осями. Из формулы (5), в частности, следует, что если тело движется по окружности радиусом и размерами тела можно пренебречь ( ), то его момент инерции (6) Иногда говорят, что формула (6) определяет момент инерции частицы (материальной точки), движущейся по окружности. Ниже приведены моменты инерции некоторых однородных тел правильной геометрической формы: сплошного цилиндра относительно продольной оси ; (7) полого цилиндра относительно продольной оси ; (8) шара относительно оси, проходящей через его центр (9) Часто при расчете момента инерции оказывается полезным использовать его свойство аддитивности: момент инерции составного тела равен сумме моментов инерции его отдельных частей: (10) В соответствии с законом динамики вращательного движения 7 угловое ускорение тела пропорционально результирующему вращающему моменту всех сил, приложенных к телу, и обратно пропорционально моменту инерции тела, т.е. (11) Результирующий вращающий момент находится как алгебраическая сумма всех вращающих моментов, приложенных к телу. Вращающие моменты, стремящиеся повернуть тело против часовой стрелки, считаются положительными, по часовой стрелке – отрицательными. В зависимости от их соотношения угловое ускорение также может быть положительным или отрицательным. Закон, выражаемый формулой (11), при изучении вращения тел играет ту же роль, что и второй закон Ньютона в динамике частиц. 8 ОПИСАНИЕ ЛАБОРАТОРНОЙ УСТАНОВКИ Внешний вид лабораторной установки представлен на рис. 1. Маятник Обербека состоит из двух стержней 1 длиной и массой , закрепленных на валу 2 так, что ось вращения проходит через центр тяжести системы. На концах стержней укреплены четыре одинаковых груза 3 массой на расстоянии от оси вращения. На валу 2 имеются два барабана 4 радиусами и , на которые наматывается шнур 5. Шнур перекинут через ролик 7. К свободному концу шнура прикрепляется гиря 6 массой . Вал 2 свободно вращается благодаря подшипникам, закрепленным в раме установки. Рис. 1 Вращая маятник Обербека, наматывают шнур 5 на барабан 4. При этом гиря 6 поднимается на некоторую высоту . Если 1 b R m m 1 m 2 r 2 r 1 3 4 5 7 6 h l 2 9 освободить систему, то гиря под действием силы тяжести будет опускаться вниз. Сила натяжения нити передается барабану и создает вращающий момент, под действием которого маятник начинает вращаться. Время падения гири определяется по секундомеру, высота падения – линейкой, размеры деталей маятника – штангенциркулем. МЕТОДИКА ЭКСПЕРИМЕНТА В ходе эксперимента проверяется основной закон динамики вращательного движения путем сравнения расчетного и экспериментально полученного значений момента инерции маятника Обербека. Расчетное значение момента инерции маятника получают как сумму моментов инерции всех его деталей: , (12) где – момент инерции груза; – момент инерции стержня. Пренебрегая размерами груза по сравнению с радиусом вращения и используя формулу (6), найдем момент инерции груза относительно оси вращения: , (13) где – масса груза; – расстояние от центра груза до оси вращения. Из рис. 1 видно, что расстояние от центра груза до оси вращения , (14) где – длина стержня; – длина груза. Момент инерции стержня относительно оси, проходящей через центр тяжести, определяется формулой (4): , (15) 10 где – масса стержня. Подставляя выражения (13) и (15) в уравнение (12), получим, что расчетное значение момента инерции маятника Обербека можно вычислить по формуле (16) Для получения экспериментального значения момента инерции маятника Обербека рассмотрим действие сил, вызывающих его вращение. На маятник действуют сила тяжести, сила реакции опор подшипников и сила натяжения нити. Кроме того, со стороны подшипников на вращающуюся ось действуют силы трения. Сила тяжести и сила реакции опор, проходя через ось вращения, вращающих моментов не создают. Сила натяжения нити F передается ободу барабана и создает вращающий момент М Силы трения создают тормозящий момент , препятствующий вращению маятника (рис. 2а). Под действием постоянных вращающего и тормозящего моментов маятник Обербека будет вращаться равноускоренно с угловым ускорением Основной закон динамики его вращательного движения, согласно уравнению (11), запишется в виде (17) Вращающий момент связан с силой натяжения нити и радиусом барабана соотношением (18) Для нахождения силы натяжения нити решим задачу динамики поступательно движущейся гири. На нее действуют две силы: сила тяжести m g, направленная вертикально вниз, и сила натяжения нити F, направленная вертикально вверх (рис. 2б). В соответствии со вторым законом Ньютона имеем m g + F = m a. (19) а б 11 Рис. 2 Проецируя уравнение (19) на ось Y , получим: , (20) где – ускорение свободного падения. Ускорение гири можно определить из формулы пути равноускоренного падения без начальной скорости: , откуда (21) Из уравнений (20) и (21) получим, что сила натяжения нити , (22) а вращающий момент (23) Как известно, угловое ускорение связано с линейным ускорение простым соотношением (24) и, используя уравнение (21), для него получим: F М тр r 0 Y m g F а М 12 (25) Таким образом, измерив высоту и время падения гири, можно по формулам (23) и (25) вычислить вращающий момент и угловое ускорение для каждой серии опытов. Используя разные гири и барабаны, можно изменять вращающий момент. Момент инерции маятника – величина постоянная. Тормозящий момент от условий эксперимента зависит слабо, и его, в первом приближении, также можно считать постоянным. Это обстоятельство позволяет установить функциональную зависимость вращающего момента от углового ускорения маятника Обербека. Представим ее в виде линейной функции (26) Константы, входящие в формулу (26), определим, воспользовавшись методом наименьших квадратов и экспериментальными данными: , (27) , (28) где , (29) здесь i и – экспериментальные значения углового ускорения и вращающего момента, полученные в i -й серии опытов; – число серий опытов (в табл. 2а =4). 13 Сравнивая уравнения (17) и (26), видим, что константа имеет смысл момента инерции, а константа – смысл тормозящего момента. Поэтому можно положить, что , (30) (31) Близость величины к расчетному значению момента инерции подтверждает справедливость основного закона динамики вращательного движения. Что же касается величины тормозящего момента, то для обеспечения высокой точности результатов эксперимента должно выполняться неравенство . Соотношение этих двух величин позволяет, с одной стороны, ограничить снизу диапазон масс гирей, а, с другой стороны, оценить техническое состояние экспериментальной установки. Задание 1. ОПРЕДЕЛЕНИЕ РАСЧЕТНОГО ЗНАЧЕНИЯ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ Порядок выполнения задания на лабораторной установке: 1. Установить все четыре груза массой на одинаковом раcстоянии от оси вращения (на концах стержней). 2. Измерить длину стержня . 3. Измерить длину цилиндрического груза . 4. Вычислить по формуле (14) расстояние от центра груза до оси вращения. 5. По формуле (16) рассчитать момент инерции маятника Обербека 6. Измерить диаметры малого и большого барабанов и подсчитать их радиусы и . Результаты измерений и расчетов внести в табл. 1. 14 Т а б л и ц а 1 , м , м , м , м , м , м , м , кг , кг , кгм 2 Порядок выполнения задания на компьютерном имитаторе: 1. Снять с экрана монитора данные о массе груза , массе и длине стержня и , а также длине цилиндрического груза . 2. Выполнить пп. 4 и 5 «Порядка выполнения задания 1 на лабораторной установке». 3. Снять с экрана монитора данные о диаметрах малого и большого барабанов и вычислить их радиусы и . Снятые данные и результаты расчетов внести в табл. 1. Задание 2. ЭКСПЕРИМЕНТАЛЬНОЕ ОПРЕДЕЛЕНИЕ МОМЕНТА ИНЕРЦИИ Порядок выполнения задания на лабораторной установке: 1. Подвесить к шнуру, перекинутому через ролик, гирю массой 2. Вращая вал маятника Обербека, намотать шнур на большой барабан, поднять гирю на высоту Линейкой измерить высоту подъема гири от пола. Значения величин и , а также радиуса барабана внести в табл. 2а. 3. Освободить систему и одновременно включить секундомер. Когда гиря коснется пола, секундомер выключить. Затормозить маятник. 4. Опыт (пп. 2 и 3) повторить не менее трех раз, устанавливая гирю на одну и ту же высоту. Данные о времени падения гири внести в табл. 2а. 5. Снять первую гирю. Подвесить к шнуру, перекинутому через ролик, вторую гирю. Повторить пп. 2-4. 6. Намотать шнур на малый барабан, подвесить к шнуру 15 первую гирю. Повторить пп. 2-5. 7. Рассчитать для каждой серии опытов среднее значение времени падения 8. По формулам (23) и (25) вычислить для каждой серии опытов значения вращающего момента и углового ускорения. Данные расчетов внести в табл. 2а. 9. По формулам (29) рассчитать значения вспомогательных величин и внести их в табл. 2б 10. По формуле (30) вычислить экспериментальное значение момента инерции маятника и сравнить эту величину с расчетным значением , воспользовавшись выражением (32) 11. По формуле (31) вычислить значение тормозящего момента . Данные всех расчетов внести в табл. 2б. 12. Построить на миллиметровке график зависимости вращающего момента от углового ускорения. Для этого провести координатные оси (ось абсцисс) и (ось ординат), по данным табл. 2а нанести точки с координатами и по данным табл. 2б провести прямую, описываемую уравнением (26). Т а б л и ц а 2 а 4 3 3 4 2 1 1 , кг , м , м , с , с , Нм , c -2 16 4 Т а б л и ц а 2 б , с -4 , с -2 , Нмс 2 , Нм , кгм 2 , , Нм Порядок выполнения задания на компьютерном имитаторе: 1. Для задания массы и высоты подъема гири, а также номера барабана маятника Обербека нажать на любую клавишу клавиатуры. 2. Ввести из заданных интервалов массу гири , высоту ее подъема и номер барабана, определяющий его радиус Значения величин , и внести в табл. 2а. 3. Нажать на любую клавишу. При этом секундомер начнет отсчет времени, маятник будет вращаться, а гиря – опускаться вниз. Снять с экрана монитора время падения гири . Значение времени внести в табл. 2а. 4. Повторить п. 3 с тем, чтобы для данных значений , и получить три значения времени . 5. Вычислить среднее значение времени и по формулам (23) и (25) рассчитать для данной серии опытов (одинаковые значения , и ) значения величин и и внести их в табл. 2а. 6. Дважды нажать на любую клавишу и ввести из заданных интервалов новые значения массы гири, высоты ее подъема и номера барабана. Значения , и внести в табл. 2а. 7. Провести не менее четырех серий опытов. Для этого соответствующее число раз повторить п.п. 3-6. 8. Выполнить пп. 9-12 «Порядка выполнения задания 2 на лабораторной установке». 17 К о н т р о л ь н ы е в о п р о с ы 1. Модель абсолютно твердого тела. 2. Основные виды движения твердого тела. Что такое поступательное движение? Что такое вращательное движение? Что называется осью вращения? 3. Кинематические характеристики вращательного движения (3 характеристики). Что характеризуют угловая скорость и угловое ускорение? Запишите для них формулы и единицы измерения. 4. Что называется плечом силы? 5. Что такое вращающий момент? Чему он равен и в каких единицах измеряется? 6. Что такое момент инерции? Чему он равен и в каких единицах измеряется? От чего зависит момент инерции? 7. Как найти моменты инерции однородных тел правильной формы. Как определить момент инерции материальной точки, движущейся по окружности? 8. Сформулируйте и запишите теорему Штейнера. 9. В чем состоит свойство аддитивности момента инерции? 10. С формулируйте и запишите закон динамики вращательного движения. 11. Цель и порядок выполнения лабораторной работы. БИБЛИОГРАФИЧЕСКИЙ СПИСОК 1. Савельев И.В. Курс общей физики: Учебник. – М.: Наука, 1988. Т.1-3. 2. Трофимова Т.И. Курс физики: Учебное пособие для вузов. – М.: Наука, 2000. 3. Зисман О.И., Тодес Т.Н. Курс физики: Учебник. – М.: Высшая школа, 1974. Т.1-3. 18 19 Учебное издание Грейсух Григорий Исаевич Степанов Сергей Алексеевич Голобоков Сергей Владимирович ИЗУЧЕНИЕ ВРАЩАТЕЛЬНОГО ДВИЖЕНИЯ С ПОМОЩЬЮ МАЯТНИКА ОБЕРБЕКА И ЕГО КОМПЬЮТЕРНОГО ИМИТАТОРА Методические указания к лабораторной работе № 9 Р е д а к т о р М.А. Сухова В е р с т к а Н.В. Кучина |