Главная страница
Навигация по странице:

  • §2. Законы Кирхгофа

  • П ервый закон Кирхгофа

  • Второй закон Кирхгофа

  • Электротехника. 01 Лекция. I. Линейные электрические цепи с сосредоточенными параметрами


    Скачать 0.88 Mb.
    НазваниеI. Линейные электрические цепи с сосредоточенными параметрами
    АнкорЭлектротехника
    Дата23.11.2022
    Размер0.88 Mb.
    Формат файлаdoc
    Имя файла01 Лекция.doc
    ТипЗакон
    #807881

    ЭТЭ


    I. Линейные электрические цепи с сосредоточенными параметрами.

    §1. Основные законы и методы расчета электрических цепей при постоянных токах и напряжениях.

    Электрической цепью называют совокупность устройств, предназначенных для передачи, распределения и взаимного преобразования электрической (электромагнитной) и других видов энергии, описываемых понятиями электродвижущая сила (ЭДС), ток и напряжение.

    Основными элементами электрических цепей являются источники и приёмники электрической энергии, которые соединяются между собой проводами.

    В источниках электрической энергии, далее просто источники, (гальванические элементы, аккумуляторы, электромашинные генераторы и т.д.). Химическая, механическая, тепловая энергии или энергия других видов превращается в электрическую.

    В приёмниках электрической энергии (лампы, резисторы, электродвигатели и т.д.) электрическая энергия преобразуется в тепловую, световую, механическую и т.д.

    Электрические цепи, в которых получение электрической энергии в источниках, её передача и преобразование в приёмниках происходит при неизмененных во времени токах и напряжениях, обычно называются цепями постоянного тока.

    Чтобы облегчить изучение процессов в электрических цепях, её заменяют расчетной схемой замещения, т.е. идеальной цепью, которая служит расчетной моделью реальной схемы. При этом используются два математических понятия элементов схемы:

    источник энергии с эдс Е и внутренним сопротивлением R;

    сопротивление R-приёмников и проводов.

    U12


    Электродвижущая сила Е численно равна разности потенциалов w или напряжению U между положительным и отрицательным зажимами 1 и 2 источника при отсутствии в нём тока независимо от физической природы её возникновения.


    E = 1 - 2 = U12 = - U21


    Электродвижущую силу Е можно определить как работу сторонних (неэлектрических) сил, присущих источнику, затраченную на перемещение единицы положительного заряда внутри источника от зажима с меньшим потенциалом к зажиму с большим потенциалом.

    Направление действия ЭДС (от отрицательного к положительному) указываются на схеме стрелкой.

    Электрическим током в проводящей среде называют упорядоченное движение положительных зарядов.

    Известно, что электрический ток проводимости в металлах, так же как и в вакууме, представляет собой перемещение отрицательно заряженных частиц (электронов), а ток проводимости в электролитах и газах - перемещение как положительно, так и отрицательно заряженных частиц.

    Подсоединим ЭДС Е к приёмнику с сопротивлением r, в цепи появится ток I:

    U12=E-I rb; I=E/(R+rb); U12+I rb=E;



    Н
    а рисунке 3 показана одна из наиболее типичных, так называемых внешних характеристик U12(I)=U(I) т.е. зависимость напряжения на зажимах нагруженного источника от тока. На рис.3 видно, что при увеличении тока от нуля до In напряжение на зажимах источника убывает практически по линейному закону:

    U12=U=E-Ub=E-rbI

    Т.е. при Е-const падение напряжения Ub в указанных пределах растет пропорционально току. При дальнейшем росте тока нарушается пропорциональность между I и U – внешняя характеристика становится нелинейной. Такое уменьшение напряжения (u12) вызывает у одних источников уменьшение ЭДС, у других – увеличение rb, а у третьих – одновременно уменьшается ЭДС, и увеличивается rb.

    Развиваемая источником мощность определяется равенством:

    P=EIn

    Мощность рассеиваемая на сопротивлении:

    P=rI2

    По закону Ома напряжение на сопротивлении :

    U=rI

    Наряду с сопротивлением для расчета ЭЦ вводят понятие проводимости:

    G=1/r

    Сопротивление измеряется в Омах (В/А), g в сименсах (сим)

    §2. Законы Кирхгофа

    Ветвью ЭЦ называется такой участок, который состоит только из последовательно включенных источников ЭДС и сопротивлений и вдоль которых протекает один и тот же ток.

    Узлом ЭЦ называется место (точка) соединения трёх и более ветвей.

    П
    ервый закон Кирхгофа:
    алгебраическая сумма токов в узле равна нулю, т.е.

    В
    се втекающие в узел токи имеют один знак, например положительный, все вытекающие токи, также имеют один знак, но противоположный втекающим, т.е. – отрицательный.

    При обходе по соединенным в узлах ветвям можно получить замкнутый контур ЭЦ, каждый контур представляет собой замкнутый путь, проходящий по нескольким ветвям, при этом каждый узел в замкнутом контуре встречается не более одного раза.

    Второй закон Кирхгофа: в любом замкнутом контуре алгебраическая сумма падений напряжений на сопротивлениях, входящих в этот контур, равна алгебраической сумме ЭДС этого контура, т.е.:



    причем ток или ЭДС записываются в уравнение со знаком “+”, если положительное направление тока или ЭДС совпадают с направлением обхода, в противном случае эти величины записываются со знаком “-”.

    §3. Источники ЭДС и источники тока.

    На рис.4 представлена вольтамперная (внешняя) характеристика источника, т.е. зависимость выходного напряжения от тока.

    При напряжении U12=0 :

    Ik=E/ rb  ток короткого замыкания.

    Если I=0, то

    U12=E= Uk холостого хода



    Идеальный источник ЭДС представляет собой активный элемент с двумя выводами, напряжение на которых не зависит от тока, проходящего через источник. zb= 0 – внутреннее сопротивление при ЭДС равным нулю. (Т.о. rbI << E)

    Идеальный источник тока представляет собой активный элемент, ток которого не зависит от напряжения на его выводах,

    rb- внутреннее сопротивление источника тока, оно бесконечно большое, т.е. rb>>RH

    IE/rb=Ik – const

    Поведение реального источника ЭДС мы уже видели.



    написать администратору сайта