лаба #6. Лабораторная работа 6 счетчик гейгерамюллера

• Название: Лабораторная работа 6 счетчик гейгерамюллера
• Дата: 14.11.2022
• Размер: 494.3 Kb.
• Имя файла: лаба #6.docx
• Тип: Лабораторная работа; #788553

Лабораторная работа №6

СЧЕТЧИК ГЕЙГЕРА-МЮЛЛЕРА.

Цель работы: Исследование счетной характеристики и определение мертвого времени счетчика Гейгера-Мюллера.

Оборудование: Источник β-излучения в защитном кожухе, счетчик Гейгера-Мюллера с электрической цепью подключения, пересчетный прибор, источник напряжения.

Краткая теория.

Газонаполненные детекторы (ионизационные камеры, пропорциональные счетчики, счетчики Гейгера-Мюллера) благодаря хорошей чувствительности к излучениям разных видов, простоте и дешевизне и являются широко распространенными приборами для регистрации ионизирующего излучения. Такие счетчики представляют собой наполненную инертным газом (химические элементы, у которых s- и p- оболочки полностью заполнены) оболочку, в объем которой введены два электрода.

Счетчики Гейгера-Мюллера бывают двух видов - цилиндрические и торцовые. Цилиндрический счетчик состоит из металлической или металлизированной изнутри стеклянной трубки и тонкой металлической нити, натянутой по оси цилиндра. Нить служит анодом, трубка – катодом. Торцовый счетчик имеет круглое входное окошко в торце цилиндрического корпуса, покрытое тонкой пленкой слюды или фольги. Через это окно частицы попадают внутрь счетчика. Наполняют счетчики аргоном и неоном, иногда азотом и водородом. Рабочее напряжение счетчика зависит от давления газа, которое может меняться в широких пределах. Цилиндрические счетчики применяют в основном для регистрации γ- и β-излучений, а торцовые - для α- и β-излучений.

Схема включения счетчика показана на рис. 1. Частица, попадая внутрь счетчика, вызывает вдоль своей траектории ионизацию газа, благодаря которой в цепи возникает ток. Импульс тока через детектор приводит к возникновению импульса напряжения на резисторе R₁, который усиливается и подается на пересчетную схему.



Рис. 1. Схема подключения счетчика Гейгера-Мюллера.

Пусть ядерная частица создала в рабочем объеме счетчика несколько пар ион-электрон. Под действием электрического поля, приложенного к счетчику, ионы и электроны начнут двигаться к противоположным электродам. Некоторая их часть успеет рекомбинировать, но основная масса достигнет электродов и вызовет во внешней электрической цепи ток. Вследствие многократных столкновений с молекулами газа средняя скорость направленного движения ионов невелика и пропорциональна отношению напряженности Е электрического поля к давлению газа Р. При Е/Р = 1В / (см*мм.рт.ст) скорость ионов в благородных газах равна 1 – 5·10³ см/с. Подвижность электронов на три порядка выше, чем подвижность ионов. Такая разница в подвижности связана с различием в массе и длине свободного пробега (это среднее расстояние, которое пролетает частица за время между двумя последовательными столкновениями). Электроны достигают анода гораздо раньше, чем ионы - катода, и успевают приобрести от электрического поля большую энергию, поэтому они играют главную роль в формировании выходного импульса напряжения.

На рис. 2 изображена зависимость амплитуды импульса напряжения на выходе детектора от напряжения на его электродах (вольтамперная характеристика). Эта кривая может быть разделена на характерные области. На участке 1 происходит два конкурирующих процесса: собирание зарядов на электродах и рекомбинация электронов и ионов в газовом объеме. При увеличении поля скорость ионов увеличивается, что уменьшает вероятность рекомбинации.



Рис. 2. Зависимость величины выходного импульса

От напряжения U в счетчике Гейгера-Мюллера.

Сплошная кривая соответствует α-частицам, пунктирная - β-частицам.

На участке 2 практически все заряды, образованные в детекторе, собираются на электродах. Этот участок кривой называют областью насыщения. При таких напряжениях работают ионизационные камеры. При дальнейшем увеличении напряжения электроны, созданные в результате первичной ионизации, ускоряются полем настолько, что становятся способными при столкновении с нейтральными атомами газа ионизировать их, то есть создать в результате ударной ионизации некоторое число вторичных ионов и электронов. Происходит газовое усиление, причем амплитуда импульса растет сначала пропорционально первичной ионизации (область 3, где работают пропорциональные счетчики). Следующий участок 4 называют областью «ограниченной пропорциональности». На участке 5 газовое усиление возрастает настолько, что собираемый заряд не зависит от первичной ионизации (кривые от разных частиц сливаются). Это область Гейгера-Мюллера. Вблизи порога этой области условия, необходимые для ударной ионизации, возникают только около нити (так как в цилиндрических счетчиках, например U=1000 В напряженность электрического поля у катода порядка сотен В/см, а вблизи нити – 20,…,40 кВ/см), при более высоких напряжениях область ударной ионизации постепенно отодвигается во внешнюю область счетчика. Поле вблизи нити настолько велико, что вторичные электроны, в свою очередь, быстро набирают достаточную энергию для последующей ионизации нейтральных атомов газа. В результате возникает электронная лавина, которая обрывается лишь тогда, когда все связанные с ней электроны достигают нити счетчика. В области Гейгера-Мюллера коэффициент газового усиления достигает 10¹⁰, а амплитуда выходного импульса напряжения - несколько вольт. Поэтому счетчики Гейгера-Мюллера обладают высокой чувствительностью к ионизирующему излучению. Однако эти счетчики не способны различать виды излучений, так как импульс напряжения на аноде не зависит от первичной ионизации.

Первичная лавина может породить вторичные лавины, следующие за ней, если не принять специальных мер. Образование вторичных лавин связано с испусканием ультрафиолетовых фотонов, возникающих при соударениях атомов с ионами газа. Эти фотоны выбивают из стенок счетчика электроны, которые и возбуждают вторичные лавины. Вторичные лавины, кроме того, могут вызываться положительными ионами, которые, достигая катода, выбивают вторичные электроны. В нормально работающем счетчике разряд должен обрываться после первой лавины. Для гашения вторичных лавин применяют в основном два подхода. Один из них состоит в добавлении к основному газу многоатомных органических веществ (спирта, этилена и т.п.) или галогенов (хлора, брома). По сравнению с атомами основного наполнителя молекулы примесей имеют более низкие потенциалы ионизации. При столкновении с ними положительные ионы нейтрализуются, образовавшиеся же ионы примеси-гасителя не в состоянии выбить из катода вторичные электроны. Кроме того, примеси поглощают ультрафиолетовое излучение, но при этом не испускают фотоэлектроны, а диссоциируют на радикалы или атомы. Счетчики с такими добавками называют самогасящимися. Другой способ борьбы со вторичными лавинами – радиотехнический, связанный с резким уменьшением напряжения на счетчике после прохождения фронта сигнала от первичной лавины. Это уменьшение может быть активным, то есть осуществляемым специальными внешними быстродействующими спусковыми устройствами, так и пассивным – когда RC››t_СОБ (t_СОБ – время собирания ионов на электродах, RC – см. рис. 1).

Важными характеристиками счетчика являются разрешающая способность N_р и мертвое (или разрешающее) время τ, связанные соотношением:

N_P=τ^-1 (1)

Мертвое время – это минимальный промежуток времени, которым должны быть разделены пролеты ядерных частиц через счетчик для того, чтобы они были зарегистрированы отдельно. Другими словами, это время, которое счетчик «тратит» на регистрацию одной частицы. Оно примерно равно длительности импульса от одной частицы. Разрешающая способность, таким образом, характеризует максимальный поток частиц, пронизывающих счетчик, который тот в состоянии правильно сосчитать. Типичные значения N_P для счетчиков Гейгера составляет 10³,…, 10⁵ с^-1.

Реальный счетчик откликается не на каждую частицу. Наблюдаемая скорость счета (число импульсов в единицу времени) m и истинная (то есть та, которая наблюдалась бы в том случае, если бы мертвое время было равно нулю, а разрешающая способность – бесконечности) скорость счета n связаны приближенным соотношением, которое тем точнее, чем меньше τ по сравнению с m^-1.



Разрешающую способность счетчика можно определить экспериментально, используя два или несколько независимых источников. Метод основан на сравнении скоростей счета от отдельных источников со скоростью счета от тех же источников, действующих одновременно. Пусть

n_j –истинная, а m_j – измеренная скорости счета от i –го источника, а n_S и m_S – скорости счета от всех источников. Тогда:

, (3)

, . (4)

Разлагая правые части равенства (4) в ряд по малым mτ (смотри условие при (2), получим при первом приближении

n_j=m_j+m_j²τ ; n_s=m_s+m_s²τ. (6)

Суммируя по j первое равенство (5) и используя соотношение (3), получаем выражение для τ:

(6)

Важна также счетная характеристика детектора, представляющая зависимость скорости счета от приложенного напряжения при постоянной интенсивности ионизирующего излучения (см. рис.3). Регистрация импульсов возможна при напряжении, которое превышает определенное значение, называемое пороговым. При превышении порога число импульсов быстро растет, а затем практически перестает расти. В этой области характеристики (на так называемом плато) число зарегистрированных импульсов практически не зависит от напряжения, так как каждая ионизирующая частица, попадающая в объем счетчика, образует лавину. В действительности плато имеет некоторый наклон, что связано с неполным гашением вторичных лавин, с образованием тяжелых отрицательных ионов (к такому эффекту приводит, например, добавка молекул кислорода и паров воды из воздуха), с неоднородностью электрического поля и т.д. При дальнейшем увеличении напряжения скорость счета резко возрастает, так как счетчик переходит в режим спонтанного разряда.




Рис. 3. Счетная характеристика счетчика Гейгера-Мюллера.

1 - наполненного аргоном с добавлением 10% паров спирта;

2 - от же счетчик с добавлением 2% воздуха.

Рабочее напряжение счетчика выбирают на середине плато, чтобы флуктуации питающего напряжения не влияли на работу счетчика. Пороговое напряжение, положение и длина плато являются индивидуальными характеристиками счетчика и для разных счетчиков могут меняться в широких пределах. Счетчик тем лучше, чем длиннее и горизонтальнее плато его счетной характеристики, а также чем больше его разрешающая способность. В хороших счетчиках длина плато достигает 250,…,300 В, а наклон не превышает 3…5% на 100 В. Наклон легко рассчитать из снятой характеристики по формуле:

(7)

где ∆N - разность скоростей счета в начале и в конце плато, N- скорость счета в средней точке плато (при рабочем напряжении), ∆U-длина плато.

Эффективность счетчика определяется отношением числа электрических импульсов на выходе к числу прошедших через его объем частиц (естественно, когда поток частиц через счетчик не превышает его разрешающей способности). Эта величина зависит от типа частиц. Так для заряженных частиц (α и β) соответствующие счетчики работают с эффективностью близкой к 100%, поскольку даже единичный акт ионизации газа в объеме счетчика пролетающей частицей приведет к образованию лавины и, соответственно к импульсу на выходе. Но γ–квант, например, может пролететь сквозь счетчик и не вызвать ионизации. Поэтому эффективность регистрации γ-квантов счетчиками Гейгера довольно мала (порядка нескольких процентов). И даже эта величина связана в основном с вторичными эффектами, вызванными γ-квантами в стенках счетчика: фотоэффектом, Комптон–эффектом и рождением электронно-позитронных пар.

Экспериментальная часть.

В работе используются: счетчик Гейгера типа СТС 5, источник постоянного тока ТВ 2, пересчетный прибор, два радиоактивных источника β-частиц из изотопа Sr⁹⁰. Выходной сигнал блока детектирования имеет отрицательную полярность и амплитуду около 12 В.



Рис. 4 Экспериментальная установка.


Контрольные вопросы.

1. 
   Перечислите виды газонаполненных детекторов, описать их устройство. На каких участках общей вольтамперной характеристики они работают?
   

В простейшем случае ионизационная камера представляет собой устройство из двух металлических пластин, изолированных друг от друга и разделенных газовым зазором. Любой воздушный конденсатор может действовать как ионизационные камеры. Пространство между пластинами называется рабочим объемом камеры. Если к пластине приложить постоянное напряжение, образуется пространство с электрическим полем, силовые линии которого направлены от положительной пластины к отрицательной. На электрически заряженную частицу, помещенную в электрическое поле, будет действовать сила, при которой она будет двигаться по траектории, совпадающей с направлением линий электрического поля. Направление движения положительно заряженных частиц совпадает с направлением силовых линий. Отрицательные частицы движутся в противоположном направлении.

Пропорциональный счётчик, газоразрядный прибор для регистрации ионизирующих излучений, создающий сигнал, амплитуда которого пропорциональна энергии регистрируемой частицы, теряемой в его объеме на ионизацию. Недостатком ионизационной камеры являются очень низкие токи. Этот недостаток ионизационной камеры преодолевается в ионизационных детекторах с газовым усилением, что даёт возможность регистрировать частицы с энергией.

2. 
   
   Каковы достоинства и недостатки различных газонаполненных детекторов?
   

Достоинства:

В ионизационных камерах ток не зависит от напряжения на электродах.

Пропорциональные счётчики позволяют измерить величину ионизации, созданной пролетевшей частицей.

Счётчика Гейгера — Мюллера обладают высокой чувствительностью, возможностью регистрировать разного рода излучения и простотой.

Недостатки:

Недостатком ионизационной камеры являются очень низкие токи, которые трудно регистрировать.

Для отдельной регистрации частиц с помощью пропорциональных счётчиков и счётчиков Гейгера-Мюллера время появления пролетающих частиц должно быть разделено минимальным временем, называемым мёртвым временем.
3. Опишите устройство и принцип работы счетчика Гейгера-Мюллера. Механизм возникновения вторичных лавин.

Детектором называют устройство, позволяющее преобразовать энергию ионизирующего излучения в электрический импульс.

Детектор представляет собой тонкостенную цилиндрическую камеру из стекла, покрытую изнутри тонким слоем металла, а в некоторых случаях – сделанную прямо из металла. По оси камеры натянута металлическая нить. Камера во многих случаях заполняется инертным газом (аргон, ксенон и др.) с небольшим примесями других газов (например, CH4). Нить служит анодом, стенки камеры – катодом. Нить – анод – присоединена к источнику высокого напряжения U через нагрузочное сопротивление R.

Частица, попадая внутрь счетчика, вызывает вдоль своей траектории ионизацию газа. След из положительных ионов и электронов, созданный в газе частицей, разрушается электрическим полем. Электроны устремляются к нити, ионы – к катоду, создавая импульс тока в цепи и импульс напряжения на сопротивлении R, который усиливается и подается на пересчетную схему.

4. Причины возникновения вторичных лавин. Меры борьбы сними.

5. Что такое разрешающая способность и мертвое время детектора? Каков характерный вид счетной характеристики счетчика Гейгера-Мюллера? Объясните физический смысл характерных участков этой характеристики.

6. Что такое эффективность счетчика? Каковы характерные значения эффективности различных типов счетчиков Гейгера-Мюллера для α, β и γ-излучения?
Во внешнем электрическом поле происходит упорядоченное движение ионов, т.е. возникает электрический ток.
Виды датчиков, почему принимает определенные излучения принимает (альфа частицы не проходят через стекло (цилиндрический)), вольтамперная характеристика.

1: На участке происходит два конкурирующих процесса: собирание зарядов на электродах и рекомбинация электронов и ионов в газовом объеме. При увеличении поля скорость ионов увеличивается, что уменьшает вероятность рекомбинации.

2: На участке практически все заряды, образованные в детекторе, собираются на электродах. Этот участок кривой называют областью насыщения. При таких напряжениях работают ионизационные камеры.

3: При дальнейшем увеличении напряжения электроны, созданные в результате первичной ионизации, ускоряются полем настолько, что становятся способными при столкновении с нейтральными атомами газа ионизировать их, то есть создать в результате ударной ионизации некоторое число вторичных ионов и электронов. Происходит газовое усиление, причем амплитуда импульса растет сначала пропорционально первичной ионизации.

4: Участок называют областью «ограниченной пропорциональности».

5: На участке 5 газовое усиление возрастает настолько, что собираемый заряд не зависит от первичной ионизации (кривые от разных частиц сливаются). Это область Гейгера-Мюллера. Вблизи порога этой области условия, необходимые для ударной ионизации, возникают только около нити (так как в цилиндрических счетчиках, например U=1000 В напряженность электрического поля у катода порядка сотен В/см, а вблизи нити – 20,…,40 кВ/см), при более высоких напряжениях область ударной ионизации постепенно отодвигается во внешнюю область счетчика. Поле вблизи нити настолько велико, что вторичные электроны, в свою очередь, быстро набирают достаточную энергию для последующей ионизации нейтральных атомов газа. В результате возникает электронная лавина, которая обрывается лишь тогда, когда все связанные с ней электроны достигают нити счетчика. В области Гейгера-Мюллера коэффициент газового усиления достигает 10¹⁰, а амплитуда выходного импульса напряжения - несколько вольт.

Угол плато ()