Теория турбинной ступени_РЕДАКТИРОВАННАЯ_2. Лекции по дисциплине Судовые турбинные установки и их эксплуатация Керчь, 2008 г. Удк 621
 Скачать 1.65 Mb.
|
|
2.3 Уравнение закона сохранения энергии Рассмотрим объем газа между сечениями 0-0 и 1-1 в момент времени τ=0 (рис.2.1). Условимся записывать работу и теплоту со знаком плюс в случае их подвода к газу и со знаком минус в случае отвода. Теплота трения всегда подводится к газу. По истечении бесконечно малого отрезка времени газ займет новое положение  . При этом, в общем случае, будет подведено или отведено количество теплоты dQ, внешние и внутренние силы совершат работу dL, изменятся внутренняя энергия U и внешняя энергия Е. В связи с небольшой длиной межлопаточных каналов турбомашин пренебрегаем изменением потенциальной энергии газа, тогда изменение внешней энергий будет равно изменению кинетической энергии рабочего тела.По закону сохранения энергии сумма изменений внутренней и внешней энергий газа за время dτ должна быть равна сумме подведенного иди отведенного количества теплоты и совершенной работы: (dU + dE) dτ = dQ dτ + dL dτ, (2.9) или для 1 кг рабочего тела: (du + de) dτ = dq dτ + dl dτ . (2.10) Общие количество теплоты, входящее в эти уравнения складывается из внешнего тепла qвнеш, которое может быть со знаком плюс или минус, и внутреннего, эквивалентного работе сил трения  .Работа внешних и внутренних сил состоит из внешней работы  внеш, отданной рабочим телом или подведенной к рабочему телу, работы сил трения l тр и работы гидродинамических сил в сечениях 0-0 и 1-1 (работы перемещения) Следовательно, сумма работ всех сил составит  |