|
Методичка по квантовой физике. Методичка по квантовой физике целиком. Методическое пособие по выполнению лабораторных работ. Санктпетербург 2010 Лабораторная работа 2 измерение постоянной планка
А А I
V
К U
Uн Электрическая схема. Вольт-амперная характеристика (ВАХ).
Электроны, эмитируемые катодом К, который нагревается током от источника напряжения Uн, «подхватываются» электрическим полем и движутся в сторону анода А. Регулируемое напряжение между катодом и анодом измеряется вольтметром V, сила тока в анодной цепи – амперметром А. Справа представлена типичная вольт-амперная характеристика (ВАХ) вакуумного диода. Эта характеристика имеет два основных участка – I – область пространственного заряда и II – область тока насыщения. При сравнительно небольшом напряжении между катодом и анодом число электронов, вылетающих с поверхности катода в единицу времени, существенно превышает число электронов, удаляемых в это же время из прикатодного пространства за счет электрического поля между анодом и катодом. Вокруг катода образуется облако отрицательно заряженных электронов, которое препятствует дальнейшему вылету электронов с поверхности катода. К аноду движутся электроны из периферийной области этого облака, ближней к аноду. По мере увеличения разности потенциалов между катодом и анодом скорость, с которой электрическое поле удаляет электроны из прикатодного пространства, увеличивается, размеры пространственного заряда уменьшаются, анодный ток возрастает. При дальнейшем увеличении напряжения между катодом и анодом пространственное облако «рассасывается» и все электроны, вылетающие из катода, долетают до анода. Это режим тока насыщения.
![](data:image/png;base64,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)
Влияние облака пространственного заряда на движение электронов от катода к аноду.
Как показали теоретические расчеты, зависимость тока от напряжения на I участке ВАХ определяется формулой Богуславского-Ленгмюра (закон 3/2):
I U 3/2 А плотность тока на II участке ВАХ определяется формулой Ричардсона- Дешмана:
j = AT2 е - Авых/kT где А=1,2 106 А/м2К2 – величина, одинаковая для всех металлов,
Т- абсолютная температура Авых- работа выхода, k –постоянная Больцмана
Описание лабораторной установки Вакуумный прибор, предназначенный для изучения явления термоэлектронной эмиссии, состоит из катода К, анода А, охранных цилиндров ОЦ и сетки С. Нагрев катода осуществляется пропусканием тока от источника напряжения Ист1. Напряжение на катоде контролируется при помощи вольтметра Vk, сила тока – амперметром Ak. Анод имеет форму цилиндра, коаксиального катоду. На анод подается напряжение от источника Ист2, разность потенциалов между катодом и анодом контролируется вольтметром Va, ток в анодной цепи – миллиамперметром Аа. Охранные цилиндры повторяют форму анода и предназначены для уменьшения краевых эффектов – искажения электрического поля по краям анода. На сетку можно подавать регулируемое напряжение для изучения распределения по энергии электронов, вылетающих с поверхности катода. Сетка имеет потенциал, равный потенциалу анода и охранных цилиндров.
![](data:image/png;base64,iVBORw0KGgoAAAANSUhEUgAABWoAAAANCAYAAAAwh1c3AAAACXBIWXMAAA7DAAAPHQHZFirCAAAA9UlEQVR4nO3ayQkDMRQFQQuUf8oydhJauuowZ8GDf2hmrrU+AAAAAADsM3+fMUa61q61xu43AAAAAABdc/cDTlAP1VUCPQAAAACn+IfacrASabts31S+dwAAAMC58n/UijZNIm2X7ZvcegAAAE6XD7U0iTZNIm2X7ZvcegAA4CZCLZAh2jSJtF22b3LrAQC4lVALwNNEmyaRtsv2Pe48APAKoRYAeI5w0yTSNtm9yZ0H4EVCLQAATxBuekTaLts3ufPA64RaAADgSqJNk0jbZfsmt54SoRYAAIBriDZNIm2X7Zuqt16oBQAAAI5WjTZ1Im1XdfsvyeNYNGc0rlYAAAAASUVORK5CYII=) ![](data:image/png;base64,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) ![](data:image/png;base64,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)
![](data:image/png;base64,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)
![](data:image/png;base64,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) Va Ист2 К
Ak Ист1
Vk
![](data:image/png;base64,iVBORw0KGgoAAAANSUhEUgAAABgAAACBCAYAAADaHnpzAAAACXBIWXMAAA6DAAAOuwEv0VH2AAABJElEQVR4nO2SQQ6DMAwEG4n/f5k2SKkoJWSTrMG27ANHRpmdZV3Xl+Qt+ZNS2igfWBIBSN69gKyKrWkD5J+WHdjnbAMfAHZJX4BUSQ438AFglvQDkCjJ6QY+AKyS/gDskhxvcAuAMfQpgDm08w18AGZLqgJYJT2vKAAQYKakSwCjJB2KAgDdaElNwGxJehQFALqRkiDATEm6FPkA9A4NA0aH1qcoAND1lNQFGClJp6IAQIeW1A3oLUmvogBAh5Q0BOgpSbciH4DW0MMAdGj9igIA3VVJUwCkJBuKAgBdraRpQKskO4oCAN1ZSRTAVUm2FAUAumNJNECtJHuKfAD2Q1MBZ0PbVBQA6EpJdMCxJLuKAgBdHlsEsC/JtqIAPAsoJYm/4A3k8bIEJ1gOUQAAAABJRU5ErkJggg==) Методика выполнения лабораторной работы
и обработки результатов измерений Данная работа состоит из двух частей – экспериментальной проверки справедливости формул Богуславского-Ленгмюра и Ричардсона-Дэшмана. 1). Для проверки закона трех вторых необходимо измерить зависимость анодного тока ia от анодного напряжения Va при фиксированном значении напряжения Uk и силы тока Ik в цепи катода. Анодный ток измеряется при положительных значениях анодного напряжения, соответствующего области I ВАХ. При этом необходимо определить величину тока насыщения, которое будет использовано во второй части работы для определения работы выхода. Все эти измерения повторяются для новых значений напряжения и силы тока в цепи катода.
В области пространственного заряда сила тока в анодной цепи, согласно теоретическим представлениям, изменяется по закону iаU 3/2. Поэтому график зависимости iа=f(U) в двойном логарифмическом масштабе должен представлять собой прямую линию, угловой коэффициент которой равен 3/2:
ln iа= 3/2 lnUa ,
Экспериментальное значение углового коэффициента зависимости ln iа от lnUa определяется из соотношения:
= ( ln iа1- ln iа2)/ ( ln Uа1- ln Uа2) 2). Определение работы выхода по II области ВАХ. Прологарифмируем выражение для силы тока насыщения, используя формулу Ричардсона-Дэшмана и связь между силой и плотностью тока: ln Iнас = lnA+2lnT-Авых/kT +lnS, где S – площадь эмиттирующей поверхности
Изменение силы тока насыщения от температуры определяется, в основном, показательной функцией, поэтому график зависимости ln Iнас от 1/T должен представлять собой прямую линию, угловой коэффициент которой равен Авых/k, откуда экспериментальное значение работы выхода определяется из соотношения:
Авых= k((lniнас2-lniнас1)/(1/Т2-1/Т1) Температуру катода можно определить двумя способами – на основании зависимости сопротивления металлов от температуры и, исходя из связи мощности, рассеиваемой на катоде, с его температурой. В первом случае сопротивление катода определяется из показаний амперметра и вольтметра в цепи катода: R=Uk/Ik , которое линейным образом связано с температурой катода Т: R=Ro(1+(T-To)), где Ro – сопротивление катода при комнатной температуре То, а - термический коэффициент сопротивления материала катода (вольфрама) от температуры. Откуда следует, что T=[(Uk/Ik)-Ro(1-R Во втором случае мощность Р, рассеиваемая на катоде, определяется также из показаний амперметра и вольтметра в цепи катода: P=Uk×Ik. Она сравнивается с табличными данными, представленными на рабочем месте, которые связывают величину Р с температурой катода Т.
Порядок выполнения работы 1. При фиксированном значении напряжения, подаваемого на катод Uk, измеряется:
а). Сила тока в цепи катода;
б). Зависимость силы анодного тока от напряжения между катодом и анодом в области нарастания тока;
в). Величина тока насыщения.
Все эти измерения повторяются 5 раз при различных значениях напряжения, подаваемого на катод. Полученные данные заносятся в таблицу №1. (Величины Uk, при которых производятся эти измерения, указаны на рабочем месте или даются преподавателем)
2. Для одного из значений тока в цепи катода снимается общая зависимость анодного тока от напряжения Uа. Полученные данные заносятся в таблицу №2. Таблица №1
1
| Uk=
| Ik=
| Tk=
| Iнас=
| N
| Ua
| ia
| lnUa
| lnia
| Ua/Ua ia/ia
| 1
|
|
|
|
|
| 2
|
|
|
|
|
| 3
|
|
|
|
|
| 4
|
|
|
|
|
| 5
|
|
|
|
|
| 2
| Uk=
| Ik=
| Tk=
| Iнас=
| N
| Ua
| ia
| lnUa
| lnia
| Ua/Ua ia/ia
| 1
|
|
|
|
|
| 2
|
|
|
|
|
| 3
|
|
|
|
|
| 4
|
|
|
|
|
| 5
|
|
|
|
|
|
…………………………………………………………………………
5
| Uk=
| Ik=
| Tk=
| Iнас=
| N
| Ua
| ia
| lnUa
| lnia
| Ua/Ua ia/ia
| 1
|
|
|
|
|
| 2
|
|
|
|
|
| 3
|
|
|
|
|
| 4
|
|
|
|
|
| 5
|
|
|
|
|
|
Таблица №2
|
|
|