Океанология. Часть I. Физические явления и процессы в океане - Безруков Ю.Ф.. Океанология. Часть I. Физические явления и процессы в океане - Б. Министерство науки и образования Украины Таврический национальный университет им. В. И. Вернадского

• Название: Министерство науки и образования Украины Таврический национальный университет им. В. И. Вернадского
• Анкор: Океанология. Часть I. Физические явления и процессы в океане - Безруков Ю.Ф..doc
• Дата: 27.05.2017
• Размер: 14.3 Mb.
• Имя файла: Океанология. Часть I. Физические явления и процессы в океане - Б.doc
• Тип: Документы; #8077
• Категория: Геология
• страница: 10 из 21

9. Акустические свойства морской воды

9.1. Скорость распространения звука

Морская вода - акустически неоднородная среда. Неоднородность морской воды заключается в изменении плотности с глубиной, присутствии в воде пузырьков газа, взвешенных частиц и планктона. Поэтому распространение акустических колебаний (звука) в морской воде представляет собой сложное явление, зависящее от распределения плотности (температуры, солености, давления), глубины моря, характера грунта, состояния поверхности моря, замутненности воды взвешенными примесями органического и неорганического происхождения и наличия растворенных газов.

Звук в широком смысле - колебательное движение частиц упругой среды, распространяющееся в виде волн в газообразной, жидкой или твёрдой средах; в узком смысле - явление, субъективно воспринимаемое специальным органом чувств человека и животных. Человек слышит звук с частотой от 16 Гц до 16-20×10³ Гц. Физическое понятие звук охватывает как слышимые, так и неслышимые звуки. Звук с частотой ниже 16 Гц называется инфразвуком, выше 20 ×10³ Гц - ультразвуком; самые высокочастотные акустические колебания в диапазоне от 10⁹ до 10¹²-10¹³ Гцотносят к гиперзвуку.

Распространение звука в воде представляет собой периодические сжатия и разрежения воды в направлении движения звуковой волны. Скорость передачи колебательного движения от одной частицы воды к другой называется скоростью распространения звука. Теоретическая формула скорости звука для жидкостей и газов имеет вид: с = , где α – удельный объем, γ=- отношение теплоемкости воды при постоянном давлении c_p к теплоемкости воды при постоянном объеме c_v, примерно равное единице, k - истинный коэффициент сжимаемости морской воды.

С повышением температуры воды скорость звука растет как за счет увеличения удельного объема, так и за счет уменьшения коэффициента сжимаемости. Поэтому влияние температуры на скорость звука наибольшее по сравнению с другими факторами. При изменении солености воды также изменяются удельный объем и коэффициент сжимаемости. Но поправки на скорость звука от этих изменений имеют разные знаки. Поэтому влияние изменения солености на скорость звука меньше, чем влияние температуры. Гидростатическое давление оказывает влияние только на вер­тикальное изменение скорости звука, с глубиной скорость звука возрастает.

Скорость звука не зависит от силы источника звука.

По теоретической формуле составлены таблицы, дающие возможность по температуре и солености воды определить скорость звука и исправить ее на давление. Однако теоретическая формула дает величины скорости звука, отличающиеся от измеренных в среднем на ±4 м·с^-1. Поэтому на практике используются эмпирические формулы, из которых наибольшее распространение получили формулы Дель-Гроссо и У. Вильсона, обеспечивающие наименьшие ошибки.

Ошибка в скорости звука, рассчитываемая по формуле Дель­-Гроссо, не превышает 0.5 м·с^-1 для вод соленостью больше 15‰ и 0.8 м·с^-1 для вод соленостью меньше 15‰.

Формула Вильсона, предложенная им в 1960 году, дает более высокую точность, чем формула Дель-Гроссо. Она построена по принципу построения формулы Бьеркнеса для расчета условного удельного объема in situ и имеет вид:

с = 1449,14 + δс_p + δс_t + δс_s + δс_stp,

где δс_p – поправка на давление, δс_t – поправка на температуру, δс_s – поправка на соленость и δс_stp - суммарная поправка на давление, температуру и соленость.

Среднеквадратичная погрешность расчета скорости звука по формуле Вильсона составляет 0.3 м·с^-1.

В 1971 году была предложена другая формула для вычисления скорости звука по измеренным значениям T, S и P и несколько иными значениями поправок:

с = 1449,30 + δс_p + δс_t + δс_s + δс_stp,

При измерении глубин эхолотом рассчитывается осредненная по слоям скорость звука, которую назы­вают вертикальной скоростью звука. Она определяется по формуле с_stp,

где с_i - средняя скорость звука в слое толщиной h_i.

Скорость звука в морской воде при температуре 13⁰С, давлении 1 атм и солености 35‰ равна 1494 м·с^-1; как уже указывалось, она увеличивается с ростом температуры (3 м·с^-1 на 1⁰С), солености (1,3 м·с^-1 на 1 ‰) и давления (0,016 м·с^-1 на 1 м глубины). Она примерно в 4.5 раза больше скорости звука в атмосфере (334 м·с^-1). Среднее значение скорости звука в Мировом океане около 1500 м·с^-1, а диапазон ее изменчивости от 1430 до 1540 м·с^-1 на поверхности океана и от 1570 до 1580 м·с^-1 - на глубинах более 7 км.

9.2. Поглощение и рассеяние звука в море. Реверберация

При распространении звуковой волны происходит постепенное её затухание,

т. е. уменьшение интенсивности и амплитуды. Знание законов затухания звука важно для определения предельной дальности распространения звукового сигнала.

Затухание обусловливается рядом факторов, которые проявляются в той или иной степени в зависимости от характеристик самого звука (в первую очередь его частоты) и от свойств водной среды. Эти факторы можно подразделить на две группы. В первую входят факторы, связанные с законами волнового распространения звука в среде. Так, при удалении от источника звука интенсивность его убывает обратно пропорционально квадрату расстояния.

  Вторая группа факторов, определяющих затухание звука, связана с физическими процессами в воде - необратимым переходом звуковой энергии в другие формы (главным образом в тепло), т.е. с поглощением звука, обусловленным вязкостью и теплопроводностью среды («классическое поглощение»), а также переходом звуковой энергии в энергию внутримолекулярных процессов (молекулярное или релаксационное поглощение).

Согласно классической теории, поглощение звука вследст­вие вязкости вызвано сдвиговыми напряжениями, возникающими при движении водных слоев относительно друг друга. Это сдвиговое напряжение пропорционально градиенту скорости и коэффициенту вязкости, обозначаемому через μ₁. Коэффициент μ₁ существует только при сдвиговых деформациях и называется коэффициентом сдвиговой (стоксовской или первой) вязкости. При этом скорость звука до частот порядка 10⁶ Гц практически не зависит от вязкости. Влияние же теплопроводности на затухание звука в воде оказывается ничтожно малым.

Наряду с «классическим поглощением», т.е. влиянием вязкости и тепло­проводности, рассматривается поглощение в результате релаксации. Процесс релаксации определяет коэффициент объемной вязкости μ₂, который проявляется в процессах, сопровождающихся изменением объема жидкости. Его также называют коэффициентом второй вязкости. Вторая объемная вязкость обусловлена сменой фаз сжатия и разряжения акустической волны. Такая смена фаз вызывает изменения структуры молекул воды и приводит к отклонениям внутренней энергии молекул от их значений в невозмущенном состоянии. При этом знаки отклонений при сжатиях и разрежениях противоположны, а сам процесс перехода энергии от одного уровня к другому необратим. Время, необходимое для перестройки молекул, называется временем релаксации. Величина потерь акустической энергии зависит от соотношения времени релаксации и периода звуковой волны. Если время релаксации значительно отличается от периода волны, то величина потерь энергии за период мала. Если же эти величины близки, то потери максимальны.

Таким образом, воз­никает дополнительная потеря внутренней энергии, и реальный коэффициент поглощения β оказывается больше коэффициента поглощения , рассчитываемого по формулам классической теории. Поэтому для реального коэффициента поглощения звуковой энергии можно записать выражение: β = , где - поглощение, обусловленное релаксационными процессами.­

Коэффициент поглощения β определяет убывание интенсивности звука с расстоянием за счет поглощения. Интенсивность звука - это количество энергии, которую переносит звуковая волна в течение секунды через площадь в 1 м², расположенную перпендикулярно направлению распространения волны.

Убывание интенсивности звука определяется экспоненциальным законом: , где I₀ - начальная интенсивность звука; I_x - интенсивность на расстоянии х от излучателя, β - коэффициент поглощения звука. Коэффициент поглощения звука измеряется в децибелах на единицу расстояния (дБ·км^-1).

Кроме поглощения звуковой энергии происходит уменьшение силы звука в заданном направлении вследствие рассеяния энергии звука имеющимися в воде пузырьками газа, частицами органического и неорганического происхождения, а также неоднородностями самой воды.

Затухание звука в море при отсутствии примесей происходит преимущественно за счет поглощения звуковой энергии, и рассеяние в этом случае играет второстепенную роль. При наличии примесей значение рассеяния возрастает и затухание звука в море происходит значительно быстрее.

В целом, затухание звука в море определяется как его поглощением, так и рассеянием. Поскольку сложно разделить потери звуковой энергии на поглощение и рассеяние, при гидроакустических расчетах применяется коэффициент затухания γ, характеризующий суммарное ослабление силы звука. Так же, как и в случае поглощения, затухание звука выражается экспоненциальным законом: , где γ –коэффициент затухания звука (дБ·км^-1).

Рассеяние звука неоднородностями, а также неровностями поверхности воды и дна вызывает явление реверберации (позднелат. reverberatio - отражение, от лат. reverbero - отбрасываю), которое создает помехи в приеме полезного сигнала гидроакустическими системами.

Реверберация в море (послезвучание) - непрерывное, ослабевающее по ин­тенсивности звучание в результате многократных отражений звуковых волн от неоднородностей окружающей среды. Неоднородностями в толще воды являются воздушные пузырьки, взвешенные частицы, неровности поверхности моря и дна, живые организмы. Эти объекты называются рассеивателями. Непрерывность звучания объясняется тем, что рассеиватели находятся близко друг от друга. Звуковые волны отражаются сначала от ближних к излучателю рассеивателей, а затем от рассеивателей, расположенных на большем удалении. Отраженные сигналы слабее, поэтому эхо постепенно затухает. Таким образом, после прекращения действия источника звука в течение некоторого времени (от долей секунды до нескольких секунд) в области пространства, в которой распространялся звук, наблюдается постепенно убывающий по силе звуковой сигнал, обусловленный рассеянием. 

Различают послезвучание, наблюдаемое в море в результате отражения и рассеяния исходного звука от дна (донная реверберация), взволнованной поверхности (поверхностная реверберация) и неоднородностей водной среды, рыб и других биологических объектов (объёмная реверберация). Интенсивность каждой из них различна.

Приборы для измерения глубины моря – эхолоты иногда показывают дно на глубинах, намного меньших истинных. Контрольные проверки лотами определяют значительно большие глубины. Фиктивное дно получило название явления «призрачного дна».

В толще моря существуют как отдельные дискретные рассеиватели, так и отдельные, простирающиеся горизонтально, биологические скопления, залегающие обычно на глубинах до 1000 м. «Призрачное дно» образовано именно этой полупрозрачной для звука биологической пеленой, которая при заходе Солнца поднимается до глубины 100-150 м, а на рассвете опускается на 300-600 м. Эта живая опускающаяся и поднимающаяся пелена получила название звукорассеивающего слоя (ЗРС). Рассеянное поле в толще моря создается лишь тогда, когда акустические характеристики рассеивающих объектов существенно отличаются от акустических свойств воды. Главными рассеивателями звука в ЗРС являются рыбы с плавательными пузырями, представляющими собой акустические резонаторы. Если частота звука, из­лучаемого эхолотом, близка к резонансной частоте плавательного пузыря (от 5 до 30 кГц), то он начинает резонировать и создавать сильное рассеянное поле. Эффекты ЗРС создаются небольшим числом рыб (2-5 рыб в 1000 м³ воды).

На частотах 50-100 кГц преобладающую роль в рассеянии звука в ЗРС играют плотные скопления небольших кальмаров, ракообразных и рыб без плавательных пузырей.

9.3. Рефракция звуковых лучей. Подводный звуковой канал

При распространении звуковых лучей в акустически неоднород­ной среде наблюдается искривление траектории звукового луча, называемое рефракцией. Характер рефракции определяется знаком и величиной градиента скорости звука. Наибольшие градиенты скорости звука в море наблюдаются в вертикальной плоскости, поэтому в этой плоскости отмечается и наибольшая рефракция.

Звуковой луч, падающий на границу раздела двух сред с различной скоростью звука, частично отражается от поверхности раздела и частично преломляется, проникая во вторую среду. Границы раздела могут быть между водой и воздухом, водой и дном,между слоями воды с различной плотностью. Если разница в скорости звука велика, то происходит почти полное отражение звука. Так, через границу раздела вода-воздух проходит примерно одна тысячная доля падающей звуковой энергии, т. е. поверхность моря является практически идеальной для отражения звука. Песчаное дно отражает примерно 13% падающей на него звуковой энергии, остальная энергия проходит в грунт.

Если разница в скорости звука невелика, звук проходит границу раздела двух сред без значительных потерь, испытывая рефракцию.

Рассмотрим падение звукового луча под произвольным углом iна границу двух слоев воды с разными скоростями звука с₁ и с₂(рис. 14). Поведение звуковых волн на этой границе подчиняется законам отражения и преломления:

1) угол падения равен углу отражения, т.е. i =i′;

2) отношение синуса угла падения к синусу угла прелом­ления есть величина постоянная и равная отношению скоростей распространения звука в этих средах, т.е.

, где n-показатель пре­ломления, а β - угол преломления. Если с₁ > с₂, то i> β, а n>1; если с₁ < с₂, то i< β , а n< 1. Следовательно, значение показателя преломления зависит от значения и знака вертикального градиента скорости звука. Угол преломления β может быть больше или меньше iв зависимости отсоотношения скоростей звука в отдель­ных слоях. При с₁ > с₂ звуковой луч, искривляясь, приближается к нормали к поверхности раздела слоев, а при с₁ < с₂звуковой луч отдаляется от нормали. Таким образом, звуковые лучи отклоняются в сторону слоев, имеющих меньшую скорость звука.
Рис. 14. Рефракция звукового луча
При переходе звукового луча из слоя с меньшей скоростью с₁ в слой с большей скоростью с₂ угол iможет иметь такое критическое значение, при котором угол β=90⁰ , т. е. преломленный луч пойдет вдоль поверхности раздела. Этот луч называется предельным, а угол падения, при котором происходит «полное внутреннее отражение», называтся критическим углом. Его значение можно определить, полагая sin β = 90⁰ = 1. Тогда , откуда .

Например, при переходе звуковых волн на границе воздух (с₁=334 м·с^-1) - вода (с₂=1500 м·с^-1) критический угол будет равен sin i = 0,22; i = 12,7⁰.

Рефракцию необходимо учитывать при определении дальности распространения звука. Чем больше стратифицировано море, тем больше искривляется звуковой луч, тем меньше дальность распространения звука.

В зависимости от наблюдаемого в море вертикального распределения скорости звука (градиентов скорости звука) выделяется четыре типа рефракции:

- положительная рефракция, наблюдаемая при возрастании скорости звука с глубиной (положительный градиент скорости звука);

- отрицательная рефракция, наблюдаемая при убывании скорости звука с глубиной (отрицательный градиент скорости звука);

- изменение положительной рефракции в поверхностном слое, в котором возрастает скорость звука с глубиной, на отрицательную в нижележащих слоях, в которых скорость звука убывает с глубиной (переход от положительного градиента скорости звука к отрицательному);

- подводный звуковой канал, наблюдаемый при убывании скорости звука в верхнем слое и возрастании в нижнем (переход от отрицательного градиента скорости звука к положительному) .

В тех случаях, когда скорость звука с глубиной не меняется, траектории звуковых лучей будут представлять прямые линии - рефракция отсутствует.

При увеличении скорости звука с глубиной (градиент скорости звука положительный) наблюдается положительная рефракция - звуковые лучи искривляются в сторону поверхности моря (рис. 15).

Рис.15. Рефракция звуковых лучей при увеличении скорости звука с глубиной (положительная рефракция).

Распространение звука сопровождается многократными отражениями от поверхности моря, а потери звуковой энергии ничтожны. Образуется приповерхностный звуковой канал.Звуковые лучи при положительной рефракции «образуют кружево, подвешенное к поверхности моря».

При убывании скорости звука с глубиной (отрицательный градиент скорости звука) наблюдается отрицательная рефракция - звуковые лучи искривляются в сто­рону дна (рис. 16).

Рис.16. Рефракция звуковых лучей при уменьшении скорости звука с глубиной (отрицательная рефракция).
Звуковые лучи отражаются от дна и при каждом отражении часть звуковой энергии переходит в грунт, что заметно снижает дальность распространения звука. Кроме того, между предельным лучом, выходящим из источника звука, и поверх­ностью моря образуются зоны, куда не попадают звуковые лучи, независимо от мощности, направленности и ориен­тации излучателя. Эти зоны называются зонами акустической тени в отличие от зон, в которых распространяются звуковые лучи и которые называются освещенными зонами. Наличие зон акустической тени неблагоприятно для работы гидроакустических приборов. Приемники, находящиеся в зоне тени, либо совсем не принимают сигналы излучателя, либо принимают их сильно ослабленными.

При увеличении скорости звука в поверхностном слое и ее убывании от нижней границы этого слоя до дна (изменение положительного градиента скорости звука на отрицательный) наблюдается изменение положительной рефракции в верхнем слое на отрицательную в нижележащих слоях (рис. 17).

Рис. 17. Рефракция звуковых лу­чей при увеличении скорости звука в поверхностном слое и ее убывании ко дну (изменение положительной рефракции в верхнем слое на от­рицательную в нижележащих слоях).

В этом случае происходит расщепление звукового луча (точка В) на два луча, один из которых (ВС)после полного внутреннего отражения отклоняется к поверхности моря, а другой (ВЕ) проникает в нижележащие слои и отклоняется ко дну. Между ними создается зона акустической тени, что значительно уменьшает дальность действия гидроакустической аппаратуры.

Подводный звуковой канал (ПЗК) определяется как слой в толще воды, в котором звуковые лучи распростра­няются, испытывая многократное внутреннее отражение (рис. 18). При этом звуковая энергия концентрируется вдоль оси канала, что создает условия сверхдальнего распространения звука.

Явление сверхдальнего распространения звука в море было открыто независимо американскими учёными М. Ивингом и Дж. Ворцелем (1944) и советскими учёными Л. М. Бреховских и Л. Д. Розенбергом (1946).

Для возникновения подводного звукового канала необходимо, чтобы на некоторой глу­бине отмечался минимум скорости звука. Выше этой глубины скорость звука увеличивается из-за повышения температуры, а ниже - вследствие увеличения гидростатического давления. Слой с минимальной скоростью звука называется осью подводного звукового канала.

Рис. 18. Подводный звуковой канал

Если излучатель помещен на оси звукового канала, звуковой луч, вышедший из излучателя в сторону поверхности моря, будет описывать параболическую кривую, обращенную своей выпуклостью к поверхности (скорость с глубиной уменьшается - отрицательная рефракция). Испытав полное вну­треннее отражение, луч достигнет оси канала, ниже которой закон изменения скорости с глубиной обратный (скорость с глубиной растет - положительная рефракция). Траектория звукового луча изогнется выпуклостью ко дну, и луч, вновь испытав полное внутреннее отражение, достигнет оси канала. Звуковой луч, отклонившийся от оси канала вверх или вниз, вследствие рефракции всегда стремится попасть в него обратно.

Обычно дальность распространения звука в океане составляет десятки или сотни километров. В зоне подводного звукового канала отмечается сверхдальнее распространение звука. Если поместить излучатель и приемник звука на оси канала, то даже звуки средней интенсивности могут быть зарегистрированы на расстоянии в сотни и тысячи км. Так звук от взрыва заряда массой 22,5 кг на оси канала вблизи Африки был зарегистрирован у берегов Новой Зеландии на расстоянии 10000 км.

Пределы дальности распространения подводных звуков лимитируются собственными шумами моря, имеющими двоякое происхождение. Часть шумов возникает от ударов волн на поверхности воды, от морского прибоя, от шума перекатываемой гальки и т.п. Другая часть связана с морской фауной; сюда относятся звуки, производимые рыбами и некоторыми морскими животными

9.4. Биогидроакустика

Гидроакустика получила широкое практическое применение, т.к. никакие виды электромагнитных волн, включая и световые, не распространяются в воде (вследствие её электропроводности) на сколько-нибудь значительном расстоянии, и звук поэтому является единственным возможным средством связи под водой. Для этих целей пользуются как звуковыми частотами от 300 до 10000 гц, так и ультразвуком от 10000 гц и выше.

Биогидроакустика - биологическая гидроакустика изучает звуки, производимые водными организмами.

 Биогидроакустика возникла во время 2-й Мировой войны в связи с массовым применением технической гидроакустики - шумопеленгования, эхолокации, связи. Уже тогда было обнаружено большое количество морских организмов, издающих звуки - рыб, млекопитающих и ракообразных. Биологические звуки оказались столь разнообразными и интенсивными, что создавали сильные помехи гидроакустической аппаратуре.

Биогидроакустика имеет большое значение для военно-морского флота. В некоторых странах стали маскировать шумы торпед и подводных лодок под звуки, издаваемые рыбами. Одна из проблем военной гидроакустики - опознавание и классификация обнаруженных объектов и предметов, особенно в связи с появлением малошумящих атомных подводных лодок. Биогидроакустика позволяет определить, действительно ли цель является подводной лодкой, а не косяком рыбы или китом. Интенсивность звуков, издаваемых рыбами (в данном случае источника гидроакустических помех), может быть весьма значительной, поэтому знание физической структуры звуков, их состава и районирования в морях, а также времени, когда они максимально проявляются, важны для правильной организации систем обнаружения и опознавания подводных объектов.

  Специальные практические вопросы перед биогидроакустикой поставила гидробионика. На основе данных, полученных биогидроакустикой, создаются устройства для защиты акустических линий подводной связи, устройства для повышения помехоустойчивости систем подводной телеметрии.

  Одним из основных разделов биогидроакустики является биоакустика рыб. Результаты исследований показывают, что рыбы способны издавать акустические сигналы в звуковом диапазоне частот от 20-50 гц до 10-12 кгц (табл. 7).

Таблица 7

Характеристика звуков, издаваемых рыбами

Способы образования звуков	Критерии различения звуков
	Субъективная характеристика	Спектр звуков	Характер шумов
Издаваемые при помощи плаватель-ного пузыря	Барабанный бой, ритмичные удары, карканье, стоны	От 40-50 гц до 1.5-2.5 кгц с максимумом в области частот 100-700 гц	Импульсный, резонансный
Возникающие при трении зубов, костных пластинок, шипов плавников	Скрежет, хруст, треск, щёлканье	От 20-50 гц до 10-12 кгц с максимумом в области частот 1-4 кгц	Шумовой, сплошной
Возникающие при движении	Шорохи, шелест	До 1 кгц с максиму-мом ниже 100 гц	Низкий, шумовой
Возникающие при захвате пищи	Низкие, глухие удары	До 1.5-2 кгц с макси-мумом ниже 200 гц	Низкий, шумовой

 

  Для многих рыб характерны звуки, присущие только данному виду, поэтому они могут являться биологическими критериями видовой и возрастной диагностики рыб.

При смене биологических циклов у рыб в различные периоды года (размножение, нагул, зимовка), а также при изменении освещённости в течение суток меняется звуковая активность рыб. Особенности поведения рыб (отношение их к орудиям лова, взаимоотношения хищника и жертвы, поддержание контакта в стае, акустическая сигнализация) могут быть поняты и решены только при знании свойств слуха рыб и, соответственно, возможностей восприятия ими различных звуков.

 Биогидроакустика перспективна при промысловой разведке некоторых видов рыб и в установлении видовой принадлежности обнаруженных концентраций рыбы. Основная техника для поиска промысловых объектов - гидроакустическая рыбопоисковая аппаратура, использующая методы эхолокации и позволяющая точно определять глубину и размер обнаруженных косяков рыбы, скорость их передвижения, плотность скопления. Однако с помощью этой аппаратуры сложно устанавливать видовую принадлежность рыб, составляющих данное скопление, хотя в некоторых случаях по форме эхозаписей это возможно при условии, что район хорошо изучен и имеется достаточный опыт работы с поисковой аппаратурой.

 Поиск некоторых видов рыб, например тунцовых, обычными рыбопоисковыми приборами весьма затруднён из-за больших скоростей их перемещения. Гидролокация недостаточно эффективна и при поиске придонных рыб, обитающих в прибрежных скалистых районах, из-за сложного рельефа дна. Вследствие низкой отражательной способности плохо обнаруживаются рыбопоисковыми эхолотами и некоторые ракообразные, например креветки, имеющие промысловое значение. Во всех этих случаях может быть применен другой акустический способ разведки водных организмов - рыбошумопеленгация (рыбошумоиндикация).

 Весьма перспективна биогидроакустика для создания искусственных концентраций рыб и других организмов, управления поведением рыб с целью как рыболовства, так и регулирования их движения в рыбопропускных сооружениях.

 Большой интерес представляют данные биогидроакустики по изучению акустических органов китообразных (китов, дельфинов). Они обладают способностью, свойственной очень немногим животным: путём посылки и приёма гидроакустических импульсов определять под водой наличие различных предметов и объектов, представляющих для них опасность или объект питания, а также осуществлять внутри- и межвидовую связь и сигнализацию. Они могут излучать акустические сигналы в очень широком диапазоне звуковых и ультразвуковых частот, имеют высокоэффективные органы и системы восприятия, обработки и анализа принятой гидроакустической информации.