Ацюковский В.А. - Популярная эфиродинамика. Российская академия естественных наук
 Скачать 14.88 Mb.
|
|
(см. эксп. 1). Выводы Настоящий эксперимент подтверждает выводы эксперимента 1 о том, что целесообразно оперировать представлениями о взаимоиндукции проводников, а не контуров. На практике при необходимости разнесения обмоток, например, в высоковольтных трансформаторах, необходимо увеличивать число витков вторичной обмотки по сравнению с числом витков, рассчитанным обычным способом. Эксперимент 5. Компенсация электрического поля в среде Постановка задачи В соответствии с законом Фарадея ЭДС на контуре, лежащем в плоскости х-у е ху определяется выражением дВ z е ху = – S ——; (5.1) дt 276 где S – площадь контура, В z – магнитная индукция В z = μН z ; μ – магнитная проницаемость; Н z – напряженность магнитного поля (рис.1.1). Из этого закона видно, что изменение во времени напряженности магнитного поля вызывает по его периферии соответствующую ЭДС. На этой основе сложилось устойчивое убеждение в том, что всегда при изменении напряженности магнитного поля всегда появляется ЭДС. Закон Фарадея при этом никак не учитывает влияния магнитных полей, находящихся вне контура. Между тем это далеко не всегда так, поскольку в сплошной среде обязательно будет происходить компенсация влияния магнитных полей, находящихся внутри и вне контура. Это происходит вследствие того, что соседние однонаправленные вихри эфира, имея в сопредельных областях потоки эфира, направленные в противоположные стороны, создают взаимную компенсацию полей (рис. 5.1). Рис. 5.1. Компенсации полей: а— магнитного поля в распределенной системе токов; б— электрического поля в распределенной системе магнитных потоков 277 При равномерном распределении поля в пространстве поля будут полностью скомпенсированы, в результате чего возникнет, казалось бы, парадоксальная ситуация: переменное магнитное поле существует, а электрическое поле при этом не возникает. Соответственно и наоборот: при переменном электрическом токе в среде в ней не возникает магнитного поля. Правда, если из некоторого объема среды изъять ток путем помещения в среду изолятора, то на границах этого объема возникнет магнитное поле ( рис. 5.2). Следовательно, учет внешних относительно контура полей приобретает принципиальное значение. Рис. 5.2. Возникновение магнитного поля на границе среды и внутри среды при помещении в нее изоляционного объема Постановка эксперимента На плоской пластине из изоляционного материала располагаются проволочные контура, в которых пропускается переменный ток, создающий переменное магнитное поле. Контура соединяются между собой так, чтобы образовывать концентрические ряды, причем чтобы контура этих рядов при подключении оказывались включенными последовательно. Над контурами располагаются измерительные контура различного размера. В эксперименте измеряется ЭДС на измерительных контурах при подключении различных рядов 278 токонесущих контуров, находящихся внутри и вне измерительного контура. Рис. 5.3. Изменение ЭДС на измерительных контурах по мере увеличения числа подключаемых токонесущих контуров: а – расположение измерительных контуров на пластине с токонесущими катушками, создающими магнитное поле; б – ЭДС на измерительном контуре по мере подключения токонесущих катушек Эксперимент показал, что по мере подключения внутренних по отношению к измерительному контуру токонесущих контуров ЭДС на измерительном контуре увеличивается, при дополнительном подключении внешних по отношению к измерительной рамке контуров ЭДС на измерительном контуре уменьшается (рис. 5.3). Тем самым высказанные предположения подтверждаются. Выводы Результаты эксперимента показывают, что установившееся мнение о том, что при всяком изменении магнитного поля в пространстве возникает переменное электрическое поле, неверно. Это есть всего лишь частный случай, справедливый в рамках допустимого пренебрежения влиянием внешних по отношению к измерительной рамке полей. В общем случае такие поля должны учитываться. Отсюда также следует, что и в первом и втором уравнениях Максвелла учтены лишь процессы на поверхности 279 электромагнитной волны и не учтены процессы, происходящие в ее глубине. Эксперимент 6. Сжимаемость тока Постановка задачи Как известно, плотность тока γ в среде, имеющей проводимость σ, диэлектрическую проницаемость ε и магнитную проницаемость μ определяется электрической напряженностью Е как γ = (σ + ε д/дt)E. (6.1) Поскольку электрическая напряженность и плотность тока в конкретной среде связаны простым коэффициентом пропорциональности, а, как показано в предыдущем разделе, распространение электрической напряженности может происходить в продольном направлении, то и распространение плотности тока может иметь волновой характер. Однако волновой характер любого возмущения может происходить тогда, когда материальный носитель этого возмущения способен сжиматься, образуя тем самым градиент плотности, который в данном месте и является причиной дальнейшего продвижения процесса. Постановка эксперимента Для проверки факта сжатия электрического тока может быть использована коммутируемая цепь. Поскольку в разрыве цепи на контактах образуется разность потенциалов, то после замыкания контакта оказывается, что эта разность потенциалов подключена к участку цепи с нулевым сопротивлением, что должно вызвать всплеск тока на этом нулевом сопротивлении. Этот всплеск затем будет расходиться вдоль цепи. Схема эксперимента приведена на рис. 6.1а. 280 Рис. 6.1. Эксперимент по определению факта сжимаемости тока: а– схема отводов от проводника; б – импульсы, возникающие на отводах Электрическая цепь представляет собой два отрезка провода по несколько метров длиной подключенных каждый одним концом в электрической батарее, а вторым концом к периодически замыкаемому и размыкаемому контакту. От проводов отходят отводы, припаянные к проводу основной цепи на расстоянии одного метра друг от друга. При замыкании контакта в цепи возникают импульсы, которые могут фиксироваться осциллографом. Устанавливается факт того, что при замыкании контакта на каждой паре отводов возникают короткие импульсы, при этом на отводах, удаленных от контакта, амплитуда импульсов уменьшена, а длительность увеличена. Это и означает рассасывание тока вдоль проводника, что может быть охарактеризовано как сверхпереходной режим коммутации. Предварительные эксперименты подтвердили высказанные предположения (рис. 6.1б). Выводы Эксперимент подтверждает факт сжимаемости тока, а также необходимость и в этой части уточнения уравнений электродинамики. 281 Эксперимент 7. Продольное распространение электромагнитной волны Постановка задачи Из 3-го уравнения Максвелла div D = ρ, (7.1) где D – электрическое смещение равное D = εε 0 Е, ε – относительная диэлектрическая проницаемость; ε 0 = 8,85.10 –12 Ф/м; Е – напряженность электрического поля, В/м, ρ – плотность электрического заряда, вытекает, что при отсутствии заряда div D = 0, (7.2) т.е. дD x дD у дD z —— + —— + —— = 0. (7.3) дх ду дz Уравнение 7.3. носит чисто статический характер, никаких временных процессов в нем не предусмотрено. Это совершенно противоречит природе электрического поля, которое в вакууме может распространяться только со скоростью света, определяемой как 1 с = ——— , (7.4) √ε 0 μ 0 где ε 0 и μ 0 соответственно диэлектрическая и магнитная проницаемости вакуума. Таким образом, налицо противоречие теории с реальностью. 282 Обращает на себя внимание неполнота вывода третьего уравнения Максвелла (рис. 7.1). Рис. 7.1. К выводу уравнений распространения электрической индукции По осям х, у и z в объем dxdуdz входят составляющие электрической индукции D x , D y , D z . На выходе объема имеем соответственно дD x , дD y , дD z D x + —— ; D y + —— ; D z + —— ; (7.5) дx дy дz вычитая из которых входные составляющие, получаем уравнение 7.3, а затем и уравнение 7.2. В связи с тем, что изменение электрического смещения во времени при таком выводе не учтено, 3-е уравнение Максвелла никак нельзя признать полным. На самом деле, на выходе объема составляющие вектора индукции будут равны 283 дD x , дD x , дD y , дD y дD z дD z D x + —— + ——; D y + —— + ——; D z + —— + ——; (7.6) дx дt дy дt дz дt и соответственно 3-е уравнение Максвелла приобретет вид: дD div D + —— = 0. (7.7) c дt где скорость с распространения волнового фронта связана с проекциями по осям координат выражением: 1 1 1 1 —— = —— + —— + —— . (7.8) с 2 с х 2 с у 2 с z 2 Полученное уравнение есть волновое уравнение первой степени, которое показывает, что электрическая индукция D распространяется в направлении вектора с, т.е. в продольном, а не поперечном направлении. Деление вектора D на вектор скорости с говорит о том, что эти вектора коллинеарны, т.е. параллельны друг другу. Решением уравнения 7.7. будет волновая функция D(r – ct) = 0. (7.9) Отсюда вытекает, что диполь с сосредоточенными параметрами будет излучать энергию во все стороны (рис. 7.2), причем, если расстояние между пульсирующими зарядами (электродами) будет равно половине длины волны, то энергия вдоль оси диполя будет излучаться существенно интенсивнее, чем поперек диполя (рис. 7.3). 284 Рис. 7.2. Излучение энергии диполем с сосредоточенными параметрами Рис. 7.3. Распространение электрического поля диполем с сосредоточенными параметрами в тонком слое полупроводящей среды. Продольная составляющая больше поперечной составляющей поля Постановка эксперимента Для проверки выдвинутого положения о существовании продольных волн необходимо изготовить диполь с сосредоточенными параметрами, т.е. конструкцию, состоящую из двух электродов, на которые подаются в противофазе напряжения от генератора переменного тока. Наиболее просто использовать в качестве среды передачи сигнала резиновую кишку, наполненную подсоленой водой (рис. 7.4). 285 Рис. 7.4. Схема эксперимента по проверке продольного распространения излучения диполя с сосредоточенными параметрами: 1 – резиновый шланг, наполненный подсоленной водой; 2 – электроды излучающего диполя; 3 – электроды приемного диполя; Г – генератор; П – приемник; С пар – условное обозначение паразитных емкостей Как излучающий, так и принимающий диполи изготавливаются одинаково. С части коаксиального кабеля снимается оплетка, изоляция сохраняется. К концу оставшейся оплетки припаивается металлический круглый диск, диаметр которого должен быть несколько меньше внутреннего диаметра шланга. К концу жилы припаивается подобный же диск. В качестве генератора может быть использован обычный ГСС, в качестве приемника – диодный мост с микроамперметром. Внутри шланга протягиваются бечевки, с помощью которых можно сдвигать и раздвигать диполи. Изменение сигнала с расстоянием между диполями показано на рис. 7.5. 7.5. Зависимость сигнала приемника от расстояния между диполями при продольном излучении энергии 286 С изменением расстояния между диполями сначала принимаемый сигнал будет постоянен по величине, затем начнет затухать. С увеличением частоты сигнал при малом расстоянии диполей друг от друга будет расти, поскольку длина волны будет сокращаться и половина длины волны будет приближаться к величине расстояния между электродами диполя. С увеличением расстояния сигнал на высокой частоте будет затухать быстрее, чем сигнал на низкой частоте. Это объясняется структурой волны, в которой каждая полуволна имеет самостоятельную энергетику и, чем она короче, тем быстрее израсходует свою энергию на нагрев среды. С увеличением солености и соответственно проводимости сигнал при малом расстоянии между диполями увеличивается, но расстояние, на котором сигнал начнет уменьшаться, сокращается. Выводы Подтверждение существования продольного излучения означает, что 3-е уравнения Максвелла весьма не полно, так же как и все уравнения Максвелла, не полностью отражающие сущность электромагнитных процессов. Фактически этим самым ставится проблема начала пересмотра всего математического аппарата электромагнетизма. Подтверждение существования продольного излучения может оказаться также и практически полезным, но для получения прикладных результатов нужно продолжить экспериментальные исследования в указанном направлении. Эксперимент 8. Исследование газовых вихрей с помощью ящика Вуда Постановка задачи При формировании газовых вихрей принципиальное значение имеет начальный этап формирования, когда вихри самопроиз- вольно уменьшают свой диаметр. Именно в этот момент происхо- 287 дит перекачка потенциальной энергии давления окружающего вихрь газа в кинетическую энергию вращения вихря в соответст- вии с законом постоянства момента количества движения mvr = const (8.1) где m – масса элемента объема вихря, v – касательная скорость вращения, r – радиус вихря. В этом случае справедливо соотношение r 1 v 2 = v 1 —— , (8.2) r 2 т.е. скорость вращения увеличивается тем больше, чем меньше радиус вихря. Это значит, что при сокращении радиуса в 10 раз скорость вращения возрастает в 10 раз, а энергия в 100 раз. Поскольку это есть природный антиэнтропийный процесс, при котором самопроизвольно концентрируется энергия, экспериментальное подтверждение его имеет принципиальный характер. Постановка эксперимента Проверку высказанного предположения проще всего осуществить с помощью так называемого ящика Вуда (по имени американского физика, предложившего этот опыт). Ящик Вуда представляет собой фанерный ящик типа посылочного без крышки ящика. В дне просверливается отверстие диаметром 5-6 см. Вместо крышки наклеивается упругая мембрана типа барабанной пленки или резинового листа. Ящик ставится на бок, внутрь вбрасывается дымовушка, чтобы можно было видеть вылетающий вихрь. Ящик устанавливается около стенки, на которой нужно нанести горизонтальные линии, на расстоянии не менее полуметра от нее. Весь процесс фиксируется на видеокамеру. 288 1 2 3 Рис. 8.1. Формирование газового тороидального вихря с помощью ящика Вуда : 1 – стадия сжатия тороида; 2 – стадия расширения тороида (диффузия); 3 – стадия развала тороида Резкий удар по мембране приводит к выбросу кольцевого вихря из отверстия ящика. Вихрь движется вдоль стенки, ожидается, что движение состоит из трех этапов. На первом этапе – сразу после вылета вихря – вихрь уменьшает свои размеры, этот процесс и является основным. На втором этапе вихрь увеличивает свои размеры и замедляет скорость. На третьем этапе вихрь останавливается и разрушается (диффундирует). Проведенные предварительные эксперименты подтвердили исходные представления. Выводы Эксперимент подтверждает существование в природе самопроизвольного антиэнтропийного процесса, что является принципиальным не только для газовой динамики, но и для всего естествознания. 289 Эксперимент 9. Образование лептонной пены в химических реакциях Постановка задачи Из эфиродинамических представлений вытекает, что при образовании ковалентных и металлических связей реагирующие молекулы выбрасывают эфирные тороидальные вихри – микролептоны (рис. 9.1). В металлах они и составляют так называемый электронный газ – электроны, свободно перемещающиеся между атомами металла и обеспечивающие как высокую электропроводность металлов, так и высокую теплопроводность. В неметаллических соединениях типа щелочь- кислота вокруг реакции начинает собираться лептонная пена, в которой все микролептоны, выделившиеся из соединившихся молекул, образуют общую вихревую структуру типа пенной шапки вокруг реагирующих веществ. Рис. 9.1. Металлическая связь в атомах и образование свободных электронов в металле Поскольку на поверхности лептонов эфирные потоки движутся по касательным направлениям, то они оказывают 290 определенное градиентное воздействие на окружающие предметы: находящиеся вблизи легкие предметы будут ими притягиваться. Но через некоторое время, когда устойчивость лептонов снизится, и они начнут разрушаться, а поскольку в них эфир был уплотнен, как и в любых газовых вихрях, то давление эфира начнет возрастать, и те же легкие предметы начнут отталкиваться. Эти предположения могут быть экспериментально проверены. Предположительно подобный механизм может существовать и при образовании биополей с той разницей, что в живом веществе происходят не только химические процессы объединения молекул, но и распада, при процессах распада недостающий эфир поглощается из окружающего пространства. Тогда образуются как истоки эфира, так и стоки, в результате образуются не лептоны, а фонтанирующие образования, что и было в свое время обнаружено исследователями Кирлиан (кирлиановское излучение). Постановка эксперимента Измерительным прибором в данном эксперименте являются специально изготовленные крутильные весы с деревянным коромыслом и уравновешенным на одном его конце парусом – легкой металлической пластиной площадь порядка нескольких десятков квадратных сантиметров. Коромысло подвешивается на металлической нити, позволяющей поворачиваться ему вокруг вертикальной оси. В середину коромысла приклеивается небольшое площадью 1-5 кв. мм зеркальце, от которого отража- ется лазерный луч (лазерная указка), освещающий неподвижную шкалу, установленную на стене. Парус через высокоомное сопротивление порядка десятков мегом соединяется с нить подвеса, нить заземляется. Тем самым исключается влияние электростатических наводок. Вся конструкция весов помещается в футляр, выполненный из любого электроизоляционного материала, например, картона или фанеры (рис. 9.2). 291 Рис. 9.2. Схема лабораторного эксперимента по выявлению лептонной пены при образовании ковалентной химической связи (а) и график отклонения паруса весов при проведении химической реакции (б): 1 – стаканчик с химическими реактивами; 2 – крутильные весы; 3 – лазер; 4 –самописец. |