механика Применение основных теорем динамики к исследованию движения материальной точки. Применение основных теорем динамики к исследованию движения мате. Российской федерации федеральное государственное бюджетное
![]()
|
1.4. Теорема о кинетической энергии материальной точки Кинетической энергией движущейся материальной точки называется скалярная величина, равная половине произведения массы движущейся точки на квадрат ее скорости. Кинетическая энергия имеет размерность работы и измеряется в системе СИ в Джоулях [Дж]. Теорема: Изменение кинетической энергии движущейся материальной точки равно работе приложенной к ней силы не пройденном этой точкой пути. Доказательство: Пусть материальная точка М массы ![]() ![]() ![]() Напишем основное уравнение динамики, выражающее второй закон Ньютона: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Где φ – угол между векторами ![]() ![]() ![]() ![]() Или ![]() Правая часть этого равенства представляет собой элементарную работу силы ![]() Этот результат выражает теорему о кинетической энергии в дифференциальной форме. Интегрируя, полученное уравнение в соответствующих пределах, получим: ![]() 1.5. Понятие о потенциальной энергии Пусть материальная точка, движущаяся в потенциальном силовом поле, находится в точке М(х,у,z), в которой силовая функция имеет значение U,и пусть точка М(0)(х(0),у(0),z(0)) будет какая-либо произвольно выбранная неподвижная (нулевая) точка, в которой силовая функция имеет значение: ![]() Работа, производимая силой поля при перемещении материальной точки из положения М в «нулевую точку» М(0), называется потенциальной энергией в точке М. ![]() В нулевой точке М(0) потенциальная энергия равна нулю. За нулевую точку можно принять любую точку поверхности уровня, на которой силовая функция имеет значение ![]() Пусть материальная точка находится в поле силы тяжести. Примем произвольно взятую горизонтальную плоскость за нулевую и будем считать потенциальную энергию на этой плоскости равной нулю. Потенциальная энергия в точке М, находящейся на высоте ![]() ![]() Так как ![]() ![]() ![]() ![]() Отсюда: ![]() ![]() ![]() Проекции силы потенциального поля на координатные оси равны взятым с обратным знаком частным производным от потенциальной энергии по соответствующим координатам. 1.6. Закон сохранения энергии Пусть М1 и М2 – два различных положения материальной точки, движущейся в потенциальном силовом поле, и ![]() ![]() ![]() Где ![]() ![]() ![]() Потенциальная энергия в точках М1 и М2 будет равна: ![]() ![]() Откуда: ![]() ![]() Подставляя эти значения в уравнение кинетической энергии, получим: ![]() Или ![]() Т.е. ![]() При движении материальной точки в потенциальном силовом поле сумма кинетической и потенциальной энергии остается постоянной. Этот результат, выражающий закон сохранения механической энергии, представляет собой частный случай общего физического закона сохранения энергии. Практическая часть Дано: ![]() ![]() ![]() Найти: уравнение траектории точки, а также для момента времени t = t1 (с) определить положение точки на траектории, ее скорость, полное, касательное и нормальнее ускорения, радиус кривизны траектории в соответствующей точке РЕШЕНИЕ: 1. Уравнение траектории. Определим уравнение траектории точки в координатной форме, исключив время из уравнений движения. Из первого уравнения ![]() Подставляем найденное выражение во второе уравнение и получаем уравнение траектории ![]() Это уравнение гиперболы. Положение точки при ![]() ![]() ![]() 2. Скорость точки. Скорость найдем по ее проекциям на координатные оси: ![]() ![]() При ![]() ![]() ![]() Модуль скорости: ![]() ![]() 3. Ускорение точки. Находим аналогично: ![]() ![]() При ![]() ![]() ![]() Модуль ускорения: ![]() ![]() 4. Касательное ускорение. Используем формулу ![]() При ![]() ![]() 5. Нормальное ускорение. ![]() 6. Радиус кривизны траектории. ![]()
![]() Задача 2 «Определение скоростей и ускорений точек твердого тела при поступательном и вращательном движениях» Движение груза 1 должно описываться уравнением ![]() где ![]() В начальный момент времени (t=0) положение груза определяется координатой ![]() ![]() ![]() ![]() Определить коэффициенты С0,С1,С2, при которых осуществляется требуемое движения груза 1. Определить также момент времени t=t1 скорость и ускорение груза и точки М одного из колес механизма. Схема см. (Приложение А, Рисунок 3): Дано: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() Найти уравнения движения груза, а также скорости и ускорения груза и точки М в момент времени ![]() Решение: ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]() ![]()
Дано: Точка М движется относительно тела D. Уравнение относительного движения т. М: ![]() ![]() Найти: Для заданного момента времени определить абсолютную скорость и абсолютное ускорение т.М. РЕШЕНИЕ: П ![]() ![]() При t=2/3с ![]() Абсолютную скорость т.М найдем как геометрическую сумму относительной и переносной скоростей: ![]() Относительная скорость ![]() При ![]() ![]() ![]() Модуль относительной скорости ![]() М ![]() ![]() где R - радиус окружности L, описываемой той точкой тела, с которой совпадает в данный момент т.М ![]() |