Лабораторная работа 3 Электростатическое Поле Выполнил студент 1го курса Группы ртхн11 Зайцев И. В. Электростатическое поле
![]()
|
Саратовский Государственный Технический Университет Лабораторная работа №3 «Электростатическое Поле» Выполнил студент 1-го курса Группы РТХН-11 Зайцев И.В. ЭЛЕКТРОСТАТИЧЕСКОЕ ПОЛЕ. Цель работы: Изучение основных свойств и характеристик электростатического поля и метода его моделирования; построение силовых линий и эквипотенциалей плоского поля в заданной системе электродов; экспериментальное определение емкости системы электродов и распределения поля между ними. Основные понятия. Электрический заряд создает вокруг себя электрическое поле и через поле осуществляет взаимодействие с другими зарядами. Между зарядами действуют кулоновские силы величина и направление которых зависит от формы и размеров наэлектризованных тел и характера распределения зарядов на них. Для точечных электрических зарядов кулоновская сила взаимодействия имеет вид: ![]() ![]() ![]() ![]() В каждой точке пространства электрическое поле характеризуется напряженностью и потенциалом. Напряженностью электростатического поля в данной точке называется векторная величина, численно равная отношению силы, действующей в данной точке на пробный заряд к величине этого заряда: ![]() Напряженность поля является силовой характеристикой электростатического поля. Единица измерения напряженности вольт на метр. Линией напряженности является кривая, касательная к которой в каждой точке совпадает с вектором ![]() Потенциалом поля в данной точке называется скалярная величина численно равная отношению потенциальной энергии пробного заряда в указанной точке к величине этого заряда: ![]() За единицу потенциала принят один вольт. Точки постоянного потенциала образуют в пространстве эквипотенциальные поверхности. Эквипотенциальные поверхности в однородной среде всегда перпендикулярны силовым линиям. Связь между потенциалом и напряженностью задается в виде: ![]() ![]() Данное выражение называется градиентом потенциала и обозначается кратко: ![]() В силу потенциальности электростатического поля работа по перемещению заряда не зависит от формы пути, а определяется только положением начальной и конечной точки траектории. В электростатическом поле выполняется принцип суперпозиции. Потенциал проводника пропорционален величине заряда: q = C ![]() Величина С называется электрической емкостью проводника. Система проводников называется конденсатором, собственно проводники – обкладками. Величина емкости конденсатора зависит от разности потенциалов между обкладками: С = q / ( ![]() И определяется формой, размером обкладок и расстоянием между ними. Поток вычисляют по замкнутой эквипотенциальной поверхности, охватывающей электрод моделируемой системы, с использованием найденных на проводящей модели значений нормальной компоненты вектора напряженности Е. Разность потенциалов U берется равной напряжению между электродами модели, диэлектрическая проницаемость ![]() Методика эксперимента. Описанная идея моделирования сравнительно легко реализуется для плоских полей методом электролитической ванны. Неглубокая ванна из изоляционного материала заполнена электролитом – слабым раствором соли в воде. В ванну помещают электроды, конфигурация которых соответствует конфигурации обкладок конденсатора, а размеры пропорциональны размерам обкладок, чем обеспечивается геометрическое подобие. Моделируют плоские поля, такие, потенциал и напряженность которых зависят лишь от двух координат. Для измерения потенциала в модели используют зонд. В результате измерения получают систему эквипотенциалей с заданным шагом. Напряженность поля считается в пределах каждого отрезка эквипотенциали постоянной и вычисляется по формуле: ![]() ![]() Полный поток вектора напряженности равен: Ф = ![]() Емкость единичной длины (погонная емкость) моделируемой системы: ![]() Порядок выполнения работы. 1. Установили электроды выбранной формы в ванну с электролитом. 2. На листе бумаги (миллиметровки) нанесли для дальнейших наблюдений координатную сетку в произвольном масштабе. 3. Собрали и включили измерительную схему. 4. Сместили зонд на небольшое (5-7 мм) расстояние от электрода в направление к противолежащему электроду. Фиксируем точки на первой эквипотенциали, которая получается замкнутой. Таблица координат для первой эквипотенцали, справа от оси:
Слева от оси:
Значение напряжения: U = 15 В. Соединим полученные точки плавной кривой. 5. Меняя показания вольтметра, построим следующие эквипотенциальные линии. Построим 3 эквипотенциали, на каждой отмечая несколько точек. Таблица второй эквипотенциали: Значение напряжения U = 13В. ![]()
Таблица для третьей эквипотенциали: Значение напряжения U = 11В. ![]() справа от оси слева
Таблица для четвертой эквипотенциали: Значение напряжения U = 9В. ![]() справа ?
Слева от оси показания микроамперметра при перемещении зонда не изменялись, что говорит о несовершенстве установки. Нанесем на миллиметровую бумагу координаты полученных точек и соединим эквипотенциали плавными линиями. Обработка результатов эксперимента: По картине эквипотенциалей построим силовые линии. Рассчитаем напряженность: Если ![]() ![]() ![]() Е = = (В/м) Используя предыдущую формулу, рассчитаем распределение напряженности вдоль оси симметрии (Е’) и сравним с экспериментальными данными: Е’= = (В/м) Полученное значение не сходится с экспериментальным, так как в результате измерений возникла большая погрешность. Можно даже предположить, что установка с которой снимали показания неисправна, т.к. слева от оси симметрии электрод почти не чувтсвителен. Вычислим емкость единичной длины (погонная емкость) моделируемой системы электродов по формуле (*): С = ![]() Расчет погрешностей. 1. Расчет погрешностей определения напряженности поля осуществляется по методике определения погрешностей косвенных измерений с приборными систематическими погрешностями. В результате получаем: ![]() ![]() ![]() ![]() 2. Используя формулу (*) после некоторых преобразований получим: ![]() k – количество суммируемых отрезков на замкнутой эквипотенциали. Вывод. |