1. В механике слошных сред для описания движения сплошной среды используются два подхода: Лагранжа и Эйлера
|
2. Среди бесчисленного множества площадок, которые можно провести через исследуемую точку, всегда имеются три взаимно перпендикулярные площадки, касательные напряжения на которых отсутствуют. Эти площадки и возникающие на них нормальные напряжения называют главными. В порядке убывания эти напряжения обозначают σ1, σ2, σ3
|
3. В 1822 г. в Парижскую академию был представлен научный трактат, или, как их тогда называли, мемуар, положивший начало подходу к рассмотрению механических свойств твердых тел, основанному на рассмотрении тела как системы взаимодействующих между собой молекул, который с течением времени привел к довольно строгим физическим теориям механических свойств кристаллов различного строения. Автором этого трактата был
Навье (Navier) Анри (1785-1836) - французский инженер и ученый.
|
4. В 1823 г. Парижскую академию был представлен научный трактат, или, как их тогда называли, мемуар, положивший начало подходу к рассмотрению механических свойств твердых тел, основанному на так называемом континуальном подходе, который заключался в замене реального тела воображаемой сплошной средой, непрерывно заполняющей пространство. Автором этого трактата был
Коши (Cauchy) Огюстен Луи (1789-1857) - французский математик, иностранный почетный член Петербургской АН (1831).
|
5. Понятие о напряжении как силы, деленной на площадь, первым ввел
Коши (Cauchy) Огюстен Луи (1789-1857) - французский математик, иностранный почетный член Петербургской АН (1831).
|
6. При одноосном растяжении цилиндрического стержня, выполненного из несжимаемого материала, главные напряжения
σ1>0, σ2=0, σ3=0
|
7. При одноосном растяжении цилиндрического стержня, выполненного из несжимаемого материала, главные деформации
ε1>0, ε2<0, ε3<0
|
8. При одноосном сжатии цилиндрического стержня, выполненного из несжимаемого материала, главные напряжения
σ1<0, σ2=σ3=0
|
9. При одноосном сжатии цилиндрического стержня, выполненного из несжимаемого материала, главные деформации
ε1<0, ε2>0, ε3>0
|
10. Пyсть фyнкция y=f(x) нeпрeрывнa нa oтрeзкe [a,b] и в тoчкe x0 (a00)=0; втoрaя прoизвoднaя f″(x0)=0; трeтья прoизвoднaя f(3)(x0)=0; чeтвёртaя прoизвoднaя f(4)(x0)=0; ...; тринaдцaтaя прoизвoднaя f(13)(x0)=0; пeрвaя oтличнaя oт нyля чeтырнaдцaтaя прoизвoднaя f(14)(x0)<0. Тoгдa фyнкция y=f(x) в тoчкe x=x0
имeeт тoчкy пeрeгибa
|
11. При двухосном растяжении листовой заготовки, выполненной из несжимаемого материала (например, пари сверхпластической формовке круглой мембраны из тиитанового сплава) главные деформации
ε1>0, ε2>0, ε3<0
|
12. В механике для описания движения сплошной среды используются два различных подхода. Для того чтобы наглядно пояснить отличие первог ои второго подходов, иногда приводят следующий пример. Пусть необходимо исследовать движение реки. Если сесть на плот и начать сплавляться по реке, то изучение будет происходить с точки зрения автора первого подхода; если же сесть на берегу и изучать все, что проплывает мимо, это будет соответствовать подходу автора второго подхода. Таким образом, с определенной долей условности можно сказать, что
“Эйлер смотрит с берега на проплывающего мимо него на плоту Лагранжа”
|
13. С борта парохода был спущен стальной трап. Нижние 4 ступеньки трапа погружены в воду. Каждая ступенька имеет толщину в 5 см; расстояние между двумя соседними ступеньками составляет 20 см. Начался прилив, при котором уровень воды стал поднимается со скоростью 40 см в час. Сколько ступенек окажется под водой через 2 часа?
4
|
14. Для пластика Шведова-Бингама коэффициент эффективной вязкости λ
монотонно убывает с ростом скорости деформации
|
15. Тело Максвелла представляет собой
Последовательное соединение линейно-упругого элемента с линейно-вязким элементом
|
16. Коpeйский и бeльгийский гонщики Фоpмyлы 1 пpовeли заочноe соpeвнованиe на национальных автодpомах. Одна и та жe дистанция кольцeвой гонки в Коpee состоит из 54 кpyгов, а в Бeльгии из 45 кpyгов. Когда коpeйский гонщик пpоeхал 15 кpyгов, бeльгийскомy гонщикy, пpeодолeвшeмy такоe жe pасстояниe, до линии "Стаpт-Финиш" оставалось пpоeхать 2.4 км. Опpeдeлить длинy кольцeвой тpассы в Бельгии
4,0
7,2
|
17. Явление постепенного возрастания деформаций после приложения нагрузки и убывания после снятия нагрузки носит название
последействия
|
18. Явление постепенного убывания напряжений во времени при постоянной деформации носит название
релаксации
|
19. Основания равнобедренной трапеции, в которую вписана окружность, равны 12 и 108. Тогда расстояние между центрами описанной и вписанной окружностями равно
32
|
20. Тело Шведова отличается от тела Бингама тем, что в него вместо линейно-вязкого элемента установлены
последовательно соединенные линейно-упругий и линейно-вязкий элементы.
|
21. При последовательном соединении двух элементов Сен-Венана с пределами текучести σS1<σS2 пластическое течение начнется при напряжении σ≥σS, где
σS = σS1·σS2
|
22. При параллельном соединении двух элементов Сен-Венана с пределами текучести σS1<σS2 пластическое течение начнется при напряжении σ≥σS, где
σS = σS1 + σS2
|
23. При последовательном соединении двух линейно-упругих элементов (элементов Гука) с модулями Юнга E12
складываются деформации: ε=ε1+ε2, а напряжения в элементах при этом равные: σ1=σ2.
|
24. При параллельном соединении двух линейно-упругих элементов (элементов Гука) с модулями Юнга E12
складываются напряжения σ=σ1+σ2, а деформации элементов при этом равные: ε1=ε2
|
25. При последовательном соединении двух линейно-вязких элементов c вязкостью λ1<λ2
складываются скорости деформации ξ=ξ1+ξ2 и напряжения в элементах σ=σ1+σ2
|
26. При параллельном соединении двух линейно-вязких элементов c вязкостью λ1<λ2
складываются напряжения σ=σ1+σ2, а скорости деформации элементов при этом равные ξ1=ξ2
|
26. Для обобщенного тела Максвелла, состоящего из последовательно соединенных линейно-упругого (с модулем упругсоти Е) и нелинейно-вязкого элемента (с параметрами K, m) время релаксации
резко растет при уменьшении величины параметра m
|
27. При движении несжимаемой вязкой жидкости между двумя паралельными движущимися друг относительно друга пластинками
распределение скоростей в жидкости линейное по высоте слоя, а градиент давления равен нулю
|
28. При движении несжимаемой вязкой жидкости в зазоре между двумя неподвижными паралельными пластинками по действием приложенного градиента давления
распределение скоростей в жидкости линейное по высоте слоя, а градиент давления отличен от нуля
|
29. Уравнения Навье-Стокса описывают
движение сжимаемой и несжимаемой вязкой жидкости
|
30. Пyсть фyнкция y=f(x) нeпрeрывнa нa oтрeзкe [a,b] и в тoчкe x0 (a00)=0; втoрaя прoизвoднaя f″(x0)=0; трeтья прoизвoднaя f(3)(x0)=0; чeтвёртaя прoизвoднaя f(4)(x0)=0; ...; тридцaть чeтвeртaя прoизвoднaя f(34)(x0)=0; пeрвaя oтличнaя oт нyля тридцaть пятaя прoизвoднaя f(35)(x0)>0. Тoгдa фyнкция y=f(x) в тoчкe x=x0
имeeт тoчкy пeрeгибa
|
31. Для обеспечения заданной величины секундного объемного расхода жидкости при движении несжимаемой вязкой жидкости между неподвижными плоскими пластинками под действием заданного перепада давления необходимый для его обеспечения перепад давлений, приводящий жидкость в движение
прямо пропорционален расстоянию между пластинками
|
32. При нагружении тонкостенной трубы с толщиной стенки s=b–a<a=p (при этом внешнее давление pb=0)
напряжения в цилиндре распределены равномерно
|
33. Минимальное значение функции f(x)=sinx·cos2x на отрезке [–π;π] равно
Ответы
–1
|
34. При нагружении толстостенной трубы из материала, имеющего предел упругости 500 МПа с толщиной стенки s=b–a>>a (a – внутренний радиус, b – внешний радиус) внутренним давлением pa=p (при этом внешнее давление pb=0)
деформации будут упругими только при давлениях не больше 500 МПа независимо от толщины стенки
|
Скачать 69.34 Kb.