Курсовая работа ИЗУЧЕНИЕ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ СОВЕРШЕННОЙ СКВАЖИНЫ ПРИ ФИЛЬТРАЦИИ НЕФТИ И ГАЗА. Платонов В.И. Курсовая работа. Изучение интерференции совершенной скважины при фильтрации нефти и газа
Скачать 1.67 Mb.
|
Министерство науки и высшего образования Российской Федерации федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Сахалинский государственный университет» Технический нефтегазовый институт Кафедра геологии и нефтегазового дела
КУРСОВАЯ РАБОТА по дисциплине «ПОДЗЕМНАЯ ГИДРОМЕХАНИКА» на тему: «Изучение интерференции совершенной скважины при фильтрации нефти и газа»
Южно-Сахалинск 2020 Министерство науки и высшего образования Российской Федерации федеральное государственное бюджетное образовательное учреждение высшего образования «Сахалинский государственный университет» Технический нефтегазовый институт Кафедра геологии и нефтегазового дела ЗАДАНИЕ НА КУРСОВУЮ РАБОТУ По дисциплине «ПОДЗЕМНАЯ ГИДРОМЕХАНИКА» Студенту Платонову В.И. группы 21-Н 1.Тема «Изучение интерференции совершенной скважины при фильтрации нефти и газа» Утверждена на заседании кафедры протокол № ______ от «__»__________ 20__ года. 2. Срок сдачи студентом законченной работы «__» _____201__ года. 3. Исходные данные к работе: Расстояние между скважинами: r1=200м, r2=100м; Проницаемость: Ɛ=0,3мкм; Радиус контура питания: Rk=500м; Динамическая вязкость нефти: µ=5мПа*с.; Толщина пласта b=10м; 4. Содержание работы: Понятие о точечном источнике и стоке; Исследование задач интерференции совершенной скважины при фильтрации нефти и газа; Интерференция скважин вусловиях упругого режима; Практическое применение исследований интерференции скважин. 5. Перечень графического материала: схема скоростей фильтрации; схема группы скважин в пласте с удаленным контуром питания; схема проявления интерференции скважин; схема притока жидкости к скважине, эксцентрично расположенной в круговом пласте; рисунок контур питания кольцевой батареи скважин. 6. Руководитель: Резвых В.А., доцент кафедры геологии и нефтегазового дела дата и подпись руководителя Задание принял к исполнению дата и подпись студента СОДЕРЖАНИЕ ВВЕДЕНИЕ 4 1ПОНЯТИЕ О ТОЧЕЧНОМ ИСТОЧНИКЕ И СТОКЕ 6 1.1 Принцип суперпозиций 10 2ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАДАЧ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ СОВЕРШЕННОЙ СКВАЖИНЫ ПРИ ФИЛЬТРАЦИИ НЕФТИ И ГАЗА 13 2.1 Приток жидкости к группе скважин в пласте с удаленным контуром питания 14 2.2 Приток жидкости к скважине в пласте с прямолинейным контуром питания. Метод отражения. 18 2.3 Приток жидкости к скважине, расположенной вблизи непроницаемой прямолинейной границы 22 2.4 Приток жидкости к скважине, эксцентрично расположенной в круговом пласте 23 2.5 Приток жидкости к бесконечным цепочкам и кольцевым батареям скважин 26 3ИНТЕРФЕРЕНЦИЯ СКВАЖИН ВУСЛОВИЯХ УПРУГОГО РЕЖИМА 29 3.1 Поиск возможного снижения давления в любой точке пласта. 29 3.2 Определение давления в любой точке пласта как при работе скважины, так и после ее остановки. 30 3.3 Изучение процесса перераспределения давления в полубесконечном закрытом пласте после пуска скважины. 32 4ПРАКТИЧЕСКОЕ ПРИМЕНЕНИЕ ИССЛЕДОВАНИЙ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ СКВАЖИН 34 ЗАКЛЮЧЕНИЕ 40 ВВЕДЕНИЕ Подземная гидромеханика – наука о движении жидкостей, газов и их смесей в пористых и трещиноватых горных породах. Она является той областью гидромеханики, в которой рассматривается не движение жидкостей и газов вообще, а особый вид их движения - фильтрация, которая имеет свои специфические особенности. Она служит теоретической основой разработки нефтяных, газовых и газоконденсатных месторождений. [3] Разработка нефтяных и газовых месторождений производится не единичными скважинами. Для обеспечения достаточного уровня добычи жидкости или газа нужно определённое количество скважин. Поэтому в фильтрационных расчётах, относящихся к разработке месторождения, надо рассматривать множество скважин, размещённых определённым образом на площади нефтегазоносности. Рисунок 1 – Зависимость суммарного дебита от числа скважин [8] Явление интерференции (взаимодействия) скважин состоит в том, что под влиянием спуска, остановки или изменения режима работы одной группы скважин изменяются (через некоторый промежуток времени в той или иной степени) дебит и забойные давления другой группы скважин, эксплуатирующих тот же пласт. Скважины первой категории будут называться возмущающими, а второй категории - реагирующими. Во время изучения интерференции скважин мы затронем приток жидкости, как при упругом режиме работы залежи, так и при неупругом. Важность их рассмотрения заключается в том, что при наблюдении непосредственно на практике была отмечена следующая закономерность: вследствие упругости жидкостей и сжимаемости пласта эффект взаимодействия скважин устанавливается не сразу. Так например, после ввода в эксплуатацию новой скважины давление вокруг нее перераспределяется постепенно, зона влияния скважины растет, достигает соседней скважины и затем, опять-таки постепенно, эффект взаимодействия скважин усиливается до тех пор, пока перераспределение давления в пласте не заканчивается и процесс окончательно не устанавливается. В данной работе будет, затронут лишь установившийся эффект взаимодействия скважин, который может характеризовать только последнюю стадию перераспределения давления в пласте. Чтобы упростить работу будем рассматривать приток к скважинам лишь несжимаемой жидкости в несжимаемом пласте при водонапорном режиме. Стоит упомянуть, что пласты рассматриваемые в работе, представляют собой единые гидравлические системы. Помимо этого в данной работе будет рассмотрен приток жидкости к бесконечным цепочкам и кольцевым батареям скважин. Последовательный и полный вывод некоторых формул не может быть выполнен в нашей работе так, как для этого нужно рассматривать гидродинамические методы, что не целесообразно в некоторых случаях однако, где это возможно, будут даны пояснения по поводу способов вывода формул и будет приведен анализ и объяснение самих расчетных формул. Характеризуя степень научной разработанности проблематики, стоит вспомнить труды многих известных авторов. Вспомним лишь малую часть из них: так, например, Г.Б. Пыхачевым решены некоторые вопросы взаимодействия скважин в неоднородно проницаемых пластах, И.А.Чарный разработал весьма остроумный метод исследования взаимодействия гидродинамически несовершенных скважин и решил ряд новых вопросов о взаимодействии батарей скважин, Б.Б.Лапук разработал газодинамическую теорию взаимодействия и расстановки скважин в газовых месторождениях. Для более полного рассмотрения взаимодействия скважин нам необходимо затронуть и рассмотреть метод суперпозиций это связано с тем, что основные вычисления основаны на нем. Курсовая работа по "Подземной гидромеханике" предназначена для углубления и закрепления полученных знаний по изучаемой дисциплине, а также развития навыков самостоятельного изучения и анализа научно-технической литературы и методических материалов. Цель работы: изучить интерференцию совершенной скважины при фильтрации нефти и газа рассмотреть вопросы практического применения. Для достижения поставленной цели необходимо решить следующие задачи: Кратко проанализировать научно-технические работы по теме курсового проектирования. Изучить важнейшие принципы и задачи интерференции совершенной скважины Проанализировать математические уравнения, описывающие данные задачи Затронуть вопросы практического применения интерференции Привести примеры численных расчетов или графические решения задач Научная значимость данной работы состоит в оптимизации и упорядочивании существующей научно-литературной базы по исследуемой теме - ещё одним независимым авторским исследованием. Практическая значимость темы состоит в анализе задач интерференции скважин. С одной стороны тематика исследования получает интерес в научных кругах, с другой стороны, как было показано, существует недостаточное упорядоченность и нерешённые вопросы. Это значит, что данная работа помимо учебной, будет иметь как теоретическую, так и практическую значимость. Результаты могут быть использованы для будущих исследований. ПОНЯТИЕ О ТОЧЕЧНОМ ИСТОЧНИКЕ И СТОКЕ В самом общем случае давление и скорость фильтрации зависят от трех координат точки в пласте. Если давление и скорость фильтрации зависят только от двух координат, в каждой плоскости, перпендикулярной к третьей оси, поля скоростей и давлений будут одинаковыми. В этом случае фильтрационный поток называется плоским. Плоские потоки имеют место при работе одной или нескольких гидродинамически совершенных скважин в однородном горизонтальном пласте постоянной мощности[5] Прежде чем перейти к исследованию задач интерференции скважин, введем некоторые понятия, необходимые для дальнейшего. Назовем точечным стоком на плоскости точку, поглощающую жидкость. Сток можно рассматривать как гидродинамически совершенную скважину бесконечно малого радиуса в пласте единичной толщины. На плоскости вокруг точечного стока будет радиальная картина движения. Точечный источник - это точка, выделяющая жидкость (модель нагнетательной скважины). [10] Точные решения, как правило, оказываются весьма сложными и громоздкими. Для практических целей обычно применяются более простые приближенные, но вместе с тем достаточно точные методы расчета, которые изложены ниже. Определим потенциал течения как функцию, производная которой с обратным знаком вдоль линии тока равна скорости фильтрации, т.е.: (1) Из сравнения (1) с законом Дарси видно, что потенциал для несжимаемой жидкости связан с давлением формулой: (2) Найдем потенциал точечного стока на плоскости. Так как точечный сток является моделью добывающей скважины и течение вокруг него плоскорадиальное, то можно воспользоваться формулой скорости фильтрации для такого потока: (3) где q= Q/h- дебит скважины-стока, приходящийся на единицу толщины пласта. Но для плоскорадиального потока: Откуда: После интегрирования получим выражение потенциала для точечного стока на плоскости: (4) где С - постоянная интегрирования. [12] Таким образом, потенциал в окрестности скважины-стока пропорционален логарифму расстояния r от стока (центра скважины). При r = 0 и r=∞ функция lnr обращается в бесконечность, поэтому потенциал в этих точках теряет смысл. [12] Для точечного источника справедливы все приведенные формулы, но дебит q считается отрицательным (q < 0). [12] Из формулы (4) следует, что линиями равного потенциала (эквипотенциалами) являются окружности r=const. [12] Найдем теперь потенциал точечного стока в пространстве. Движение вблизи такого стока будет радиально-сферическим. Поэтому скорость фильтрации: , откуда и потенциал точечного стока в пространстве: (5) Для потенциала точечного источника знак дебита в формуле (5) меняется на противоположный. [14] Как следует из формулы (5), потенциал точечного стока в пространстве обращается в бесконечность при r=0, а при r=∞ остается конечным (и равным С). [14] Модель точечного стока в пространстве будет использована в дальнейшем для решения задач о притоке жидкости к гидродинамически несовершенным скважинам. 1.1 Принцип суперпозиций Распределение давления и потенциала в установившихся потоках несжимаемой жидкости описывается уравнением Лапласа, которое для плоских течений имеет вид: (6) Поскольку уравнение Лапласа линейное и однородное, его решения обладают следующими свойствами: сумма частных решений есть также решение этого уравнения; произведение частного решения на произвольную постоянную есть также решение этого уравнения. На основании этих свойств и подземной гидромеханике разработан метод решения сложных задач, названный методом суперпозиции (методом наложения решений). [9] Математический смысл метода суперпозиции заключается в том, что если имеется несколько фильтрационных потоков с потенциалами Ф1(x, y), Ф2(x, y), ... , Фn(x, y), каждый из которых удовлетворяет уравнению Лапласа, т. е.: то и сумма , (где Сi - произвольные постоянные) также удовлетворяет уравнению Лапласа: . Гидродинамический смысл метода суперпозиции состоит в том, что изменение пластового давления и потенциала в любой точке пласта, вызванное работой каждой скважины (нагнетательной или добывающей), подсчитывается так, как если бы данная скважина работала в пласте одна, совершенно независимо от других скважин; затем эти независимо определенные для каждой скважины изменения давления и потенциала в каждой точке пласта алгебраически суммируются. Суммарная скорость фильтрации находится как сумма векторов скоростей фильтрации, вызванных работой каждой скважины, по правилам сложения векторов. [2, 4] Рисунок 2 – Схема скоростей фильтрации в точке М при работе скважин-стоков на неограниченно плоскости (а) и результирующий вектор скорости фильтрации q точки М (б) [2] Пусть на неограниченной плоскости расположено n источников и стоков (рисунок 2). Потенциал каждого из них в некоторой точке М определяется по формуле: где r1, r2, r3, ..rn – расстояния от соответствующих стоков до точки М; С1, С2, С3,…, Сn – постоянные. [13] Каждая функция Ф1, Ф2, … Фn удовлетворяет уравнению Лапласа. Поэтому сумма потенциалов также удовлетворяет уравнению Лапласа: где С=С1+С2+…+Сn Физически это означает, что фильтрационные потоки от работы каждого источника или стока накладываются друг на друга. [13] Вектор скорости фильтрации в точке М будет определяться векторной суммой: (6) где Метод суперпозиции можно использован, не только в бесконечных пластах, но и в пластах, имеющих контур питания или непроницаемую границу той или иной формы. В этом случае для выполнения тех или иных условий на границах приходится вводить фиктивные скважины-стоки или скважины-источники за пределами пласта. Фиктивные скважины в совокупности с реальными обеспечивают необходимые условия на границах. При этом задача сводится к рассмотрению одновременной работы реальных и фиктивных скважин в неограниченном пласте. Этот метод называется методом отображения источников и стоков. [8] ИССЛЕДОВАНИЕ ЗАДАЧ ИНТЕРФЕРЕНЦИИ СОВЕРШЕННОЙ СКВАЖИНЫ ПРИ ФИЛЬТРАЦИИ НЕФТИ И ГАЗА Как уже отмечалось, явление интерференции (взаимодействия) скважин заключается в том, что под влиянием пуска, остановки или изменения режима работы одной группы скважин изменяются дебиты и забойные давления другой группы скважин, эксплуатирующих тот же пласт. Суммарная добыча нефти из месторождения по мере ввода в эксплуатацию новых скважин, находящихся в одинаковых условиях, растет медленнее, чем число скважин (рисунок 3). Наиболее наглядно интерференция проявляете в том, что при одинаковых условиях работы скважин суммарный дебит всех скважин растет не прямо пропорционально количеству скважин, а более сложным образом. На рисунке 3 для случая кольцевой батареи скважин радиусом сто метров и контуром питания на расстоянии один километр приведены зависимости: 1 – отношение суммарного дебита всех скважин к дебиту одиночной скважины; 2 – асимптотика 1 при n –>∞; 3 – отношение дебита первой скважины к дебиту одиночной скважины.[2] |