К.р. Электроакустика ДО СИБГути 3 семестр 02 вариант. К.р. Электроакустика (1). Контрольная работа по дисциплине Электроакустика (дв 1) Выполнил Попова Л. Ю
![]()
|
Сибирский государственный университет телекоммуникаций и информатики Межрегиональный учебный центр переподготовки специалистов Контрольная работапо дисциплине: Электроакустика (ДВ 1.1) Выполнил: Попова Л.Ю. Группа: РМВ-11 Вариант: 02 Проверил: Ищук А.А. Новосибирск, 2022 год Выбор варианта для контрольных работ
____________________________________________________________ Задача 3. Потенциал скоростей в звуковом поле частоты f в воздухе выражен формулой м2/c (табл. 1). Определить амплитуду колебательной скорости частиц воздуха, эффективную величину звукового давления и уровень интенсивности (силы) звука.
Решение Вычислим длину волны в рассматриваемой среде.Скорость звука в воздухе при t=18º ![]() Длина волны: ![]() Волновое число: ![]() Круговая частота: ![]() Амплитуда колебательной скорости каждой частицы: ![]() Амплитуда звукового давления: ![]() ![]() Интенсивность звука: ![]() Уровень интенсивности звука: ![]() Ответ: ![]() ![]() ![]() Задача 21. Построить график нарастания и спада звуковой энергии в помещении объемом V и средним коэффициентом поглощения а ср, если в нем действует источник звука мощностью 2*10"* Вт. Определить графически время реверберации. Соотношение линейных размеров помещения близко к "золотому сечению". Экспоненциальный спад в логарифмическом масштабе выражается прямой линией, что упрощает определение времени реверберации. Таблица 6 Номер задачи 21 Объем помещения, м3 500 Средний коэффициент поглощения 0,3 Решение Процесс нарастания звуковой энергии в помещении описывается выражением: ![]() где Pa = 2*10-8 Вт – акустическая мощность источника звука; cзв = 342 м/с – скорость распространения звуковой волны; α – коэффициент поглощения; S – площадь поглощающих поверхностей; V = 500 м3 – объем помещения. Найдем размеры помещения и площади поглощающих поверхностей: Студии средних размеров чаще всего имеют форму прямоугольного параллелепипеда, стороны которого - длина l, ширина b, высота h - находятся в соотношении так называемого "золотого сечения": ![]() Учитывая, что объем помещения ![]() ![]() ![]() ![]() Площадь поглощающих поверхностей: ![]() Подставив известные значения в выражение, получим: ![]() Построим график нарастания звуковой энергии в помещении: ![]() Рис. 1. График нарастания звуковой энергии. Установившаяся плотность звуковой энергии в помещении: ![]() Процесс спада звуковой энергии в помещении описывается выражением: ![]() Построим график спада звуковой энергии в помещении: ![]() Рис. 2. График спада звуковой энергии. Совместим графики нарастания и спада в одном временном масштабе. При построении используем логарифмическую шкалу уровней. ![]() Рис. 3. График нарастания и спада звуковой энергии. ![]() Пример расчета при t=0 c: ![]() По графику определим время реверберации. Используем понятие стандартного времени реверберации, т.е. времени, в течение которого плотность звуковой энергии уменьшается на 60 дБ. Tр=1,16-0,6=0,56 с. Вопрос 3. Приведите выражения для звукового давления в плоской и сферической звуковых волнах. Выражение для звукового давления в плоской звуковой волне: ![]() где pm – амплитуда звукового давления; ω - угловая скорость; k – волновое число; x – координата точки; t – время. Выражение для звукового давления в сферической звуковой волне: ![]() где r – расстояние от излучателя; ![]() P – излучаемая мощность, ξ0 – удельное акустическое сопротивление. Вопрос 48. Показать и объяснить ход кривой частотной характеристики входного сопротивления АС с фазоинверсным оформлением. Частотная характеристика головки, работающей в фазоинверторе приведена на рис. 4. ![]() Рис. 4. Частотная характеристика модуля входного сопротивления головки При пропускании через головку постоянного тока (ω=0) входное сопротивление равно сопротивлению катушки т.е. Zвх=Rк. В диапазоне частот 0 ωП индуктивное сопротивление звуковой катушки мало и Zвх в основном определяется вносимым сопротивлением. Последнее состоит из двух контуров: параллельного с элементами L0*,C* и резонансной частотой ![]() Выше частоты ω0** сопротивление емкости C* становится настолько малым, что оно шунтирует всю схему вносимого сопротивления. Образуется последовательный контур с элементами Lк,C*, который на частоте ![]() |