Контрольная по ТОЭ-3 вариант 1. Контрольная раб по ТОЭ. Контрольная работа по тоэ3 задача 1
Скачать 1.36 Mb.
|
ЗАДАЧА 3 По медному трубчатому проводнику (рис. 3.1) некоторого электрического аппарата протекает постоянный ток I. Внутренний и внешний радиусы r1 и r2 проводника, а также величина I известны (табл. 3.1). Требуется: 1) получить (вывести, доказать, обосновать) каждое из приведенных ниже соотношений (3.1)−(3.6); 2) рассчитать и построить графики изменений от радиальной координаты r модулей векторов напряженности магнитного поля Н, магнитной индукции В и объемной удельной электродинамической силы f; расчеты выполнить для точек r = 0 , r1./2 , r1 , r1 + 0,25 (r2−r1) , r1+0,5(r2−r1) , r1+0,75 (r2−r1) , r2 , l,5r2 , 2r2 , 3r2 ; на осях указать размерности соответствующих величин. Вариант 1 r1=6см=0,06м r2=24см=0,24м I=7кА=7000А H-?B-? f-? Решение задачи В силу осевой симметрии линии l векторов напряженности Н и индукции В магнитного поля в плоскости поперечного сечения проводника (рис. 3.1) являются концентрическими окружностями с центром на его оси. Поэтому в цилиндрических координатах r, α, z векторы Н и В будут иметь только одну составляющую Нα и Вα по координате вращения α: где μ − магнитная проницаемость, которая является практически постоянной величиной, поскольку проводник медный и находится в воздухе. Вектор плотности тока J в проводнике имеет лишь одну составляющую Jz по оси z, перпендикулярную к плоскости, т.е. Jz=J=I/S, где S=π()- площадь поперечного сечения проводника. Имеем: Следовательно, удельная по объему электродинамическая сила f=JxB будет иметь только одну составляющую fr по оси r: fr=f=f(r)=JB, где В=μH=4πH∙10-7 fr=f=f(r)=JB=4πJH∙10-7=4∙3,14∙41283,32∙H∙10-7 =518518,5∙ 10-7 H≈0,0519∙H В силу осевой симметрии магнитного поля величина Н на линии ℓ постоянна. Поэтому закон постоянного тока для этой линии может быть записан в виде ,где ℓ=2πr, Iℓ- ток, охватываемый контуром ℓ. Следовательно, Пространство с проводником имеет 3 характерные области: 1;2 и 3. Значения Iℓ в областях 1 и 3 постоянны (не зависят от r). 1) область 1- полость проводника (0 где ℓ=ℓ1) В этой области контур интегрирования не охватывает токов, тогда Н=0. B=μH =0 и fr=0,0519∙H => fr=0. 2) область 2- тело проводника (r1 где ℓ=ℓ2) Контур интегрирования охватывает ток, пронизывающий площадку в виде кольца с радиусами r1 и r2. Значение Iℓ в области 2 зависят от радиусов, поскольку Iℓ=J Sℓ(r), где Sℓ(r)= π()- площадь сечения проводника, охватываемая контуром ℓ=ℓ2. =J∙ π()=π()= Подставив известные данные в формулу, получим: H== (A/м) B=μH=4πH∙10-7=4π∙20641,66∙10-7 ≈0.0259 (Тл) f=0,0519∙H≈0.0519∙ ≈1,3∙10-3 () 3) область 3- пространство вне проводника r>r2, ℓ=ℓ3. Контур интегрирования охватывает весь ток, текущий по проводнику, тогда => ; ; f=0;
1.Построим график изменений от радиальной координаты r модуля вектора напряженности магнитного поля Н для всех трёх областей. График изменений модуля вектора напряженности магнитного поля. 2.Построим график изменений от радиальной координаты r модуля вектора магнитной индукции В для всех трёх областей. График изменений модуля вектора индукции магнитного поля. 3.Построим график изменений от радиальной координаты r модуля вектора объемной удельной электродинамической силы f для всех трёх областей. График изменений модуля вектора электродинамической силы. |