ЛР-16. Лабораторная работа 16
Скачать 57.27 Kb.
|
Лабораторная работа №16Определение коэффициента теплопроводности твердых тел (проводников) 16.1 Цель работыИзучить основные методы определения коэффициента удельной теплопроводности. ЗаданиеПервыйметод 1 Освоить навыки пользования измерительными приборами. 2 Собрать электрическую схему согласно рисунку 16.1. Рисунок 16.1 – Структурная схема соединения приборов и образца 3 Выписать паспортные данные приборов. 4 Измерить линейные размеры образца. 5 Выставить на термостате определенное значение температуры. 6 При заданной температуре произвести замер сопротивления R1. Повторно выставить температуру Т2 и произвести замер сопротивления R2. Данные измерений записать в таблицу 16.1. Таблица 16.1
Второйметод Изучить макет. Собрать электрическую схему макета (рисунок 16.2). 3 Записать паспортные данные приборов. 4 Измерить расстояние между термопарами. Установить на муфеле определенное значение температуры Т1. Через каждые 30…60 с произвести замеры температур термоэлектрическими термометрами. 1 – муфель; 2 – образец; 3, 4, 5 – термопары; х1, х2 – расстояние между термопарами, с помощью которых можно определить температуру Рисунок 16.2 – Структурная схема соединения приборов и образца в макете Выставить на муфеле значение температуры Т2. Через каждые 30…60 с провести замеры температур термоэлектрическими приборами (термопарами). Данные измерений записать в таблицу 16.2. Таблица 16.2
Оснащение работыОбразец, термостат ТС-01, цифровой вольтметр типа В7-53, мост посто- янного или переменного тока, микроскоп МИР-2, микрометр или штангенцир- куль, секундомер. Основные теоретические сведенияПервыйметод Передача тепловой энергии от нагретого тела к менее нагретому, от нагретой части образца к менее нагретой передается различными методами, одним из которых является метод, основанный на явлении теплопроводности. Предположим, имеется образец, в котором одна сторона имеет темпера- туру Т1, а вторая – Т2, причем Т1 > Т2, длина образца l(рисунок 16.3). В данном случае имеется градиент температуры, т. е. T, поток тепловой энергии l ΔQ, Дж, будет направлен слева направо в образце и равен ΔQ= λ∙Δt∙ST, l где λ – коэффициент теплопроводности, Вт/(м∙с); Δt – время прохождения теплового потока, с; S– площадь cечения образца, м2; T– градиент температуры, К/м. l Т l Т1 Т2 Рисунок 16.3 – Изображение потока тепла в образце Коэффициент теплопроводности – величина, численно равная количеству тепла, протекающего через поперечное сечение в единицу времени, при единичном градиенте температуры. Поток распространяемого тепла приводит к тому, что температура образца увеличивается и образец можно характеризовать коэффициентом линейного расширения α и объемного расширения β, т. е. α = l, lT или lt= l(1+αΔT), где Δl– изменение длины образца, м; l – первоначальное значение длины образца, м; ΔТ– изменение температуры образца, К; α – температурный коэффициент линейного расширения образца, 1/К; lt– длина нагретого образца, м. β = VVT , или Vt= V(1 + βΔT), где ΔV– изменение объема образца, м3; V – первоначальное значение объема образца, м3; ΔТ– изменение температуры образца, м3; β – температурный коэффициент объемного расширения образца, 1/К; Vt– конечный объем нагретого образца, м3. Нагреваемый образец характеризуется теплоемкостью, удельной теплоемкостью, атомной, или молярной, теплоемкостью, т. е. С= Q; Суд = T QmT ; Сат = Q, μT где ΔQ – изменение тепловой энергии, Дж; ΔТ– изменение температуры, К; m– масса образца, кг; μ – молярная (атомная) масса данного образца, моль (n2). На практике необходимо определить коэффициент теплопроводности. Существуют различные способы его определения. Рассмотрим один из них. Согласно законам термодинамики, тепло распространяется от нагретой части к холодной и обусловлено наличием градиента dT/dx температуры. Тепловой поток переносится как электронами и ионами, так и атомами кристаллической решетки. Тепловой поток характеризуется электронной и решетчатой составляющей. Электронная составляющая на 2…3 порядка больше решетчатой составляющей теплопроводности, поэтому ею можно пренебречь. Электроны обусловливают перенос тепла и удельную проводимость σ, Ом–1∙м–1: σ = n∙e∙μ, где n – концентрация носителей заряда – число носителей заряда в единице объема, м–3; e– величина заряда, Кл; μ – подвижность носителей заряда – величина, численно равная скорости движения заряда при единичной напряженности Е= 1 В/м электронного поля, μ = U/E, м2 /(В∙с). Согласно закону Видемана – Франца, существует связь между удельной проводимостью и коэффициентом удельной теплопроводности: λ = σ∙L0∙Т, где λ – численное количество, равное энергии, передаваемой образцом на единицу длины в единицу времени при градиенте температуры dT/dx = 1, при изменении температуры на 1о, через единичную площадь, Вт/(м∙К); σ – удельная проводимость, величина, обратная удельному сопротивлению, Ом–1∙м–1; ρ σ 1 ; RS; σ 1 l; ρ l RS L0 = 2,4∙10–8 = l/3π2 (k/e)2 – постоянная Лоренца, В2/К2; k– постоянная Больцмана, Дж/К; e– величина заряда, Кл; Т– температура образца по шкале Кельвина, К. Второйметод Процесс распространения тепла в твердом теле, т. е. процесс теплопроводности описывает уравнение Фурье, которое имеет следующий вид (при условии, что с, ρ, λ – постоянны в данном образце): с∙ρ Т(x,y,z,t) = t 2Т(x,y,z,t) λ 2Т(x,y,z,t) 2Т(x,y,z,t) F, x2 y2 x2 где с – теплоемкость образца, Дж/К; ρ – плотность образца, кг/м3; Т(x, y, z,t) t – 1-я производная по времени от температуры Тобразца, т. е. скорость распределения температуры; λ – коэффициент теплопроводности; 2Т(x,y,z,t) 2Т(x,y,z,t) 2Т(x,y,z,t) – сумма производных 2-го порядка x2 y2 x2 по координатам; F– потоки тепла тепловых источников. Если для упрощения предположить, что образец имеет форму цилиндра (провода), то уравнение можно записать так: c∙ρ∙ Т(x,t) t 2Т(x,t) = λ х2 + F. После некоторых предположений и преобразований получим уравнение Т t λ с ρ 2 Т , х2 а после некоторых упрощений и с определенной долей достоверности – решение, которое характеризует распределение температуры вдоль образца: Т Т0e λtcρx2 , где Т– температура в искомой точке образца, К; Т0 – температура в начальной точке образца, К; e– основание натурального логарифма. Решая уравнение для различных соседних точек образца, получим сρ(lnTx lnTx) cρ x2 x2 (lnTx lnTx) λ 12 , или λ 1 2 1 2 , t t t2 x2 t x2 2 1 1 1 2 x2 x2 где t– время, с; 2 1 с – удельная теплоемкость, Дж/(кг∙град); ρ – плотность вещества, кг/м3; х– расстояние от первоначальной точки до конечной, в которой определяется температура, м; λ – коэффициент теплопроводности, Вт/(м∙К). Порядок выполнения работыПервыйметод Получить у преподавателя образец. Подсоединить исследуемый образец к клеммам крышки термостата с внутренней стороны. Вход цифрового вольтметра (измерение сопротивления) подсоединить к клеммам камеры термостата. Включить вилки приборов в сеть. 5 Включить тумблер СЕТЬ. Ручкой термостата установить нужную температуру нагрева. При данной температуре произвести измерение сопротивления образца. Выполнить измерения 12 раз и данные измерений записать в таблицу 16.1. Второйметод Получить у преподавателя образец. Определить по справочнику удельную теплоемкость с и плотность ρ образца. Вставить образец в муфель. Привести в контакт термопары. Включить вилки приборов в сеть. Включить тумблер СЕТЬ. Включить муфель на некоторое время, определяемое секундомером. Зная расстояния х1 и х2 (или измерив их) и задавая температуру муфеля, получить данные, которые записать в таблицу 16.2. Через определенные промежутки времени определить значение температуры в точках 1, 2, 3. Выполнить измерения 12 раз и данные измерений и вычислений записать в таблицу 16.2. Оформить отчет по рекомендуемой форме. Форма отчета о работеЛабораторнаяработа№ Номеручебнойгруппы Фамилия,инициалыобучающегося Датавыполненияработы Темаработы: Цельработы: Задание: Оснащениеработы: Результатывыполненияработы: Контрольные вопросы и заданияЧто такое сопротивление? Единицы измерения. Что такое удельная проводимость? Единицы измерения. 114 Что такое коэффициент теплопроводности? 4 Теория Друде. 5 Физический смысл постоянной Лоренца. 6 Что обозначает понятие «фонон»? 7 Как температура влияет на проводимость проводников? |